Давление 9 — Измерение жидкости на стенку—Определение

Счетчики с овальными шестернями применяются для измерения количества жидкости в широком диапазоне вязкости (до 300 -Ю м /с). Действие их (рис. 4-39) основано на отмеривании (вытеснении) определенных объемов жидкости, заключенных между стенками измерительной камеры 1 и овальными шестернями 2 и 3, при вращении последних под влиянием разности давлений измеряемой жидкости до и после счетчика. Овальные шестерни, находящиеся между собой в непрерывном зацеплении, при вращении обкатывают друг друга. В зависимости от положения шестерен каждая из них поочередно является ведущей и ведомой. Размер зазоров между шестернями и стенками измерительной камеры не превышает 0,04—0,06 мм, вследствие чего погрешность измерения из-за перетекания через них жидкости невелика. Количество жидкости, прошедшее через счетчик, учитывается по числу оборотов одной из его шестерен, связанной со счетным стрелочно-роликовым указателем [c.344]

Градуировочные характеристики определяют опытным путем для конкретной жидкости (газа) при наборе значений и Г и в определенном интервале давлений, размещая нить в потоке с заранее известной скоростью. При измерениях вблизи поверхности теплообмена в градуировочную характеристику вводят поправку на влияние стенки. Она определяется экспериментально при расположении нити на разных расстояниях от стенки в потоках с известным распределением скорости. Дл нитей d= Ъ мкм влияние стенки сказывается лишь на расстояниях от нее менее 10 мкм. [c.384]

Это объясняется тем, что. структура потока и величина коэффициента сжатия на участке от входа в отверстие до узкого сечения остается неизменной, независимо от величины давления даже при развитой кавитации. При истечении струи жидкости из отверстия в тонкой стенке в воздух коэффициент расхода также не зависит от числа кавитации, что подтверждено экспериментально до значений % = 0,01. Таким образом, при истечении в воздух и под уровень коэффициент расхода отверстия в тонкой стенке остается постоянным в случае измерения давления на выходе в узком сечении. Это утверждение справедливо лишь при определенной длине отверстия, не превышающей 0,25 его диаметра. Таким образом, отверстием в тонкой стенке можно считать только отверстие с относительной длиной 1/do 0,25. [c.110]

Обстоятельное (начиная с самых основ) обсуждение метода определения разности нормальных напряжений, обусловленных криволинейным характером сдвигового течения жидкости, по измерениям давления на стенках аппарата лучше всего провести сначала на системе коаксиальных цилиндров. Анализ проведем весьма детально с тем, чтобы легче было разобраться в более сложных системах, рассмотренных впоследствии не столь подробно. [c.244]

Поправка на внешнее давление. В силу некоторой эластичности тонкостенного стеклянного резервуара показания ртутного термометра несколько изменяются при изменении внешнего давления. Коэффициент внешнего деления, т. е. изменение показания термометра, вызванное изменением внешнего давления на 1 мм рт. ст., зависит от упругости стенок резервуара и при точных измерениях температуры для каждого типа термометра должен быть определен экспериментально. Для различных ртутных термометров коэффициент внешнего давления обычно колеблется в интервале 0,0001—0,0004 град/мм рт. ст. Показания ртутных термометров принято приводить к внешнему давлению в 1 атм (760 мм рт. ст.). Зная для данного термометра коэффициент внешнего давления, легка ввести соответствующую поправку к его показаниям. При определении внешнего давления, действующего на термометр, погруженный в жидкость, помимо атмосферного давления следует учитывать и гидростатическое давление жидкости. [c.62]

Несколько иной метод определения коэффициента поглощения звука был предложен в работе [57]. Схема установки приведена на рис. 21. Ультразвуковое поле (1 Мгц), создаваемое источником полностью заполняло трубку с исследуемой жидкостью 2 трубка имела обводной капиллярный канал 3 для обратного потока. Согласно соотношению (31), при радиусе звукового пучка, равном радиусу трубы, скорость акустического течения обращается в нуль. В экспериментальных условиях, конечно, из-за неоднородности звукового поля по сечению трубки и влияния пограничного слоя вблизи стенок, а в описываемой установке еще из-за тока жидкости через капиллярный канал 3 перенос жидкости имеется, однако скорость его существенно меньше скорости течения в свободном звуковом поле. Влияние динамического давления потока на механический приемник радиационного давления 4 было при этих условиях относительно мало. Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Авторы работы [58] отказались от абсолютного измерения звукового поля радиометром, потому что приемный элемент радиометра, отражая звук, не позволял создать полностью бегущую волну (в этой работе плотность звуковой энергии определялась из импедансов излучателя в воздухе и в жидкости). Согласно закону Гагена — Пуазейля, скорость движения [c.123]

Обработка результатов опытов позволила получить зависимости вида Ми =/(Яе) и 4=/(Ке). Очевидно, что методика эксперимента и определения интегральных характеристик (чисел Ми и Ке, коэффициента гидравлического сопротивления) построена на принципе косвенного измерения искомых величин с однократным Гшблюдением показаний средств измерени1 1. При этом абсолютная погрешность прямого измерения температур стенки и жидкости, координат, теплофизических свойств среды, перепадов давления, расхода и других величин поддается точной оценке. [c.519]

Брайан и Квейнт [Л. 26] проводили опыты по определению коэффициента теплоотдачи фреона-11, кипящего в медной горизонтальной трубе d = 8 мм, длиной 3,05 м. Нагревателем являлась стенка трубы толщиной б = 0,75 мм, через которую пропускался электрический ток. Температура поверхности трубы измерялась термопарами, установленными в различных точках по длине. Температура кипения измерялась у входа в испаритель и у выхода из него также с помощью термопар. Осуществлялись также измерения скорости агента и давления. Тепловой поток изменялся примерно в пределах (2,7-i-16) 10 ккал1м -ч, температура кипения от 26,8 до 39,3 С, расход хладоагента от 23,3 до 105,8 кг ч. Состояние Ф-11 менялось в широких пределах на входе от переохлажденной жидкости до Ху = 27%, на выходе — от 2 = 0,15 до = 1- Так как изменению паросодержания в опытах соответствовало и изменение теплового потока, то установить на основании данных этих опытов влияния Хер В ЧИСТОМ виде не представляется возможным. [c.107]

Если сопоставить реализованные экспериментальные возможности изучения кинетики зародышеобразования в перегретых жидкостях и пересыщенных парах, то бросается в глаза гораздо большая эффективность и надежность методов исследования вскипания жидкостей. При изобарическом нагревании и квазиадиабатическом понижении давления величина перегрева определяется непосредственно. Приготовление метастабильного состояния сопровождается изменением практически одной величины Т или р), тогда как при быстром расширении пара существенно меняются оба параметра состояния, что затрудняет определение степени пересыщения. Влияние стенок, пыли, ионов сильнее сказывается на конденсации, чем на вскипании жидкости. Метод измерения среднего времени ожидания зародыша, успешно применяемый к перегретой жидкости, едва ли пригоден для пересыщенного пара. Скорее следует ожидать успехов в развитии методов фик- [c.158]

Искривления и ивмере-н и я скважин. Скважины вращательного Б. нередко искривляются. Основные причины искривления скважин чрезмерное давление на забой и пересечение буровой скважиной под острым углом пород различной твердости. Для предупреждения искривлений скважины следует вое время регулировать давление на долото по индикатору веса, применять сильные удлинители или длинные колонковые снаряды, употреблять стабилизаторы, предотвращающие сильные изгибы штанг у забоя. Т. к. правильное геологич. заключение о месторождении на основе данных Б. можно дать только в случае, если известно направление и наклон скважины, все глубокие скважины должны измеряться. Большинство приборов, измеряющих угол наклона скважины, работает на принципе горизонтальности уровня жидкости или на принципе отвеса. Угол наклона скважин малого диаметра чаще всего измеряют посредством плавиковой к-ты. При этом методе для фиксации уровня жидкости в скважине используется химич. действие плавиковой к-ты на стенки цилиндрич. стеклянного сосуда. Линия отпечатка в стеклянном сосуде свободной поверхности плавиковой к-ты служит для замера угла наклона скважины (фиг. 38). Для определения азимута скважины применяются приборы, оборудованные компасной стрелкой или жироскопом. Приборы с магнитной стрелкой очень просты, но могут применяться только в породах с правильным распределением магнитных масс и в скважинах, не закрепленных железными обсадными трубами. Жироскопич. приборы, производящие измерения с большой точностью, применимы только в скважинах диам. более 150 мм. [c.29]

Измерение давлений или напоров и скоростей вовдуха. Для определения статич. давления применяются барометры — ртутные и диафрагмовые. В вентиляционной практике приходится почти всегда замерять не абсолютное давление, а их разность. Для этой цели применяется обычный и-образный манометр из стеклянной трубки с внутренним 0 4—5 мм и миллиметровой шкалой. Жидкость м. б.г 1) легкая — вода, спирт, подкрашенные фуксином, для малых разностей давлений в мм вод. столба, и 2) тяжелая — ртуть для давлений в значительных долях атмосферы. Иногда нужно знать разность давлений в двух сосудах или разных концах трубопровода тогда с ними соединяют соответственные отводы манометра. Для более точных замеров применяют диференциальные микроманометры с поворотной наклеенной трубкой, позволяющие отсчитывать доли мм вод. столба. Эти же микроманометры служат для определения скоростных и полных напоров в воздуховодах. Инструментом для проведения таких замеров служит трубка Прандтля или Пито. Обе трубки в центре (торце) отогнутого конца имеют канал, проходящий до конечной вилки, изолированной от другого канала, идущего рядом. Второй канал в трубке Прандтля в отогнутом конце имеет кольцевой канал, сообщающий его с измеряемой средой. В трубке Пито роль кольцевого канала играют малые отверстия в боковой части отогнутого конца. Трубка вводится в трубу или воздуховод через отверстие в их стенке и устанавливается концом против движения воздуха. Оба канала, выходящие в вилку, соединяются с отводами микроманометра. Соединяя центральный канал с одним ив отводов манометра и оставляя второй отвод открытым в атмосферу, получаем полный напор, т. е. алгебраич. сумму статического и скоростного напоров. Трубками же Пито или Прандтля замеряется разность полных напоров вентилятора или потеря давления в цилиндрических трубах на трение. Для непосредственного измерения скоростей воздуха употребляются анемометры разных систе.м, напр, крыльча-тый Казелли или чашечный Робинзона. Уста- [c.275]

Пондеромоторное действие звуков ого поля на резонаторы еще в 1876 г. наблюдал Дворжак, а теоретическое объяснение этому явлению в 1878 г. дал Рэлей [1]. Позднее Рэлей возвращается снова к этому вопросу [2] и получает формулу для давления звука на полностью отражающую звук твердую стенку. Формула Рэлея была подтверждена количественно опытами В. Альтберга [3] и В. Д. Зернова [4], выполненными в лаборатории П. Н. Лебедева. Начиная с классических работ Рэлея, вопрос о давлении звука не сходит со страниц научных журналов и до настоящего времени [5—7]. Этот интерес обусловлен все расширяющимся использованием интенсивных звуковых полей в ультразвуковой технологии для образования эмульсий, диспергирования твердых тел в жидкостях, процессов коагуляции, дегазации жидкостей и расплавов, очистки и обезжиривания металлических деталей, сверления отверстий и образования углублений в твердых телах и т. д. [8, 9]. Определенная роль в указанных процессах может принадлежать и радиационному давлению. Кроме того, на основе измерения пондеромоторного действия с помощью диска Рэлея или радиометра определяют интенсивность звукового поля. [c.51]

Статическое давление может быть определено как давление на поверхности бесконечно тонной неподвижной пластинки,помешенной в поток идеальной жидкости параллельно его направ-леш1ю или на стенке,вдоль которой движется поток газа.Последнее определение является основанием для измерения статического давления в каналах. [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...