Носитель поля проекций

Множество всех точек плоскости называется точечным полем. Проецируя на плоскость все точки пространства, мы получим точечное поле проекций, или, для краткости, поле проекций. Если заменить центр проецирования и вновь спроецировать на ту же плоскость все точки пространства, получим новое, отличное от предыдущего поле проекций. Таким образом, одна плоскость проекций может нести сколько угодно различных полей проекций. Плоскость, на которой они расположены, называется носителем этих полей. [c.9]

Пусть известны точки А и А" —проекции точки А на плоскости П , построенные из центров 5 и 5" (рис. 16). Чтобы определить положение точки А в пространстве, достаточно соединить прямыми точки А и 5 и точки А" и 5". В пересечении прямых расположена точка А. В приведенном примере плоскость П является носителем двух полей проекций П и П ". [c.12]

При проецировании плоскостей 2 и Г на плоскость П эта плоскость становится носителем двух полей проекций, между которыми устанавливается взаимно-однозначное соответствие. Точке соответствует точка А, точке В— точка В, прямой АВ — прямая А В и т.д. Прямая Т является прямой двойных точек. Все соответственные прямые пересекаются между собой в двойных точках на прямой л [c.16]

Чертеж, приведенный на рис. 62, можно рассматривать как три совмещенных эпюра эпюр в системе плоскостей П,/П2, в системе П2/П3 и, наконец, в системе П1/П3. Поля проекций всех трех эпюров лежат на общей плоскости— носителе (плоскости чертежа). [c.28]

В результате действия магн. поля на замкнутый циркулирующий ток в образце, когда направления Н и диффузионного потока избыточных носителей при освещении образца не перпендикулярны друг другу, в направлении проекции Н на плоскость образца ЬЬ, рис. 3) возникает [c.351]

Чертеж, плоскость которого является носителем двух полей ортогональных проекций, расположенных так, что линии связи перпендикулярны оси проекций, называется эпюром. [c.26]

О)вокупность всех точек плоскости называется точечным полем. При проецировании на плоскость проекций всех точек пространства из некоторого центра проекций мы получим точечное поле проекций, или, для краткости, поле проекций. Если изменить центр проекций и вновь спроецировать на ту же плоскость все точки пространства, получим новое, отличное от предыдущего, поле проекций. При новой перемене центра проекций возникнет еще одно поле проекций и т. д. Таким образом, на одной плоскости проекций может быть построено сколько угодно различных полей проекций одного пространства. Плоскость, на которой они расположены, называется носителем этих полей. [c.12]

Аналогично решается задача в случае, когда проецирование параллельное (рис. 96). Оно задано направлением 5 ( 1 52). ПлоскостьП1 в этих примерах становится носителем двух полей проекций П1 и Их. [c.67]

Повернем плоскость П1 вокруг оси х до совмещения с П2 (плоскостью чертежа), как показано стрелками на рис. 55. Вместе с плоскостью переместится и точка A , а также все другие точки поля проекций П]. В результате (рис. 56) плоскость чертежа станет носителем двух полей проекций — П, и П2, причем так, что каждая пара проекций любой точки пространства (в приведенном примере — проекции А, и А2 точки А) расположена на общем перпендикуляре к оси проекций. Такой перпендикуляр называется линией связи. В этом случае о точках А, и А2, как и о любой другой паре проекций произвольной точки пространства, говорят, что они расположеш в проекционной связи. Часто ось проекций на чертеже не проводится, однако ее направление всегда известно. [c.26]

Вспомогательное проецирование может быть центральным и параллельным. При центральном проецировании на эпюре должен быть задан собственный центр проецирования, при параллельном задается направление проецирования. В качестве плоскости проекций часто принимается одна из плоскостей ортогональных проекций. Пусть требуется прямую а (Oi 02) спроецировать из точки 5 на П, (рис. 100). Возьмем на прямой произвольные точки А и В и проведем через них проецирующие прямые SA и SB до пересечения с плоскостью П, иначе говоря, построим горизонтальные следь проецирующих прямых (см./64/). Соединив горизонтальные проекции следов — точки Л", и 5, — прямой линией, получим вспомогательную центральную проекцию а, прямой а на плоскости П]. Аналогично решается задача, когда проецирование параллельное (рис. 101). Оно задано направлением i(i, i2)- Плоскость П) в приведенных примерах становится носителем двух полей проекций П, и П(. [c.39]

ЦИКЛОТРОННАЯ МАССА — величина, играющая роль массы в выражении для частоты периодич. движения носителей заряда в пост, магн. поле Н в импульсном пространстве периодич, движение происходит по плоской кривой, образуемой пересечением изоэнергетич. поверхности < (p) = onst с плоскостью p = onst, где рц — проекция квазиимпульса носителя на направление Н. Угл, частота этого движения наз, циклотронной, определяется выражением [c.429]

В кристаллах движение носителей заряда сложнее вследствие взаимодействия с ионами решётки. В пост. магн. поле энергия электрона или дырки S и проекция их квазиимпульса р на направление Н сохраняются, так что в импульсном пространстве движение происходит по кривой пересечения изоэнергетич. поверхности = onst плоскостью = onst. Если эта кривая замкнутая, то движение является периодическим и происходит с Ц. ч. [c.430]

Для изоэнергетич. поверхностей более сложной формы, чем эллипсоидальная, со оказывается зависящей не только от ориентации поля Н, но и от проекции рц квазиимпульса носителей на направление Н. В этом случае возникает разброс и максимум поглощения наблюдается при неК"ром ср, значении ш . Разброс по величине ра имеет место для тяжёлых дырок в Ge и Si и электронов в InSb. [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...