Кризис кипения второй первый

Анализ выражения (1.67) показывает, что для газорегулируемых ТТ открытого типа основным ограничением по теплопередаче является теплообмен на внешней поверхности конденсатора (первое слагаемое), тогда как у закрытых систем максимальный тепловой поток определяется капиллярным ограничением и кризисом кипения. Второе слагаемое в этом выражении представляет собой аксиальный кондуктивный перенос по стенке и фитилю ТТ. Подробный анализ его влияния дан в работах [7, 11]. Третье слагаемое характеризует концентрационную диффузию молекул пара в области парогазового фронта, анализ которого дан в работе [8]. При определенном конструктивном оформлении влиянием второго и третьего членов на теплопередачу можно пренебречь. [c.29]

Обычно гидродинамический кризис кипения называют кризисом первого рода, а термокинетический — кризисом второго рода. [c.214]

Трудность осуществления пленочного режима кипения при электрическом обогреве состоит в резком повышении температуры поверхности при переходе от ядерного кипения, что вызывает пережог рабочего элемента, если для его изготовления не применяются специальные тугоплавкие материалы. После осуш,ествления указанных режимов кипения тем или иным способом опыты проводятся в обратном направлении. Для этого производится постепенное снижение теплового потока до тех пор, пока не произойдет переход пленочного режима кипения в ядерный. Величина теплового потока, при котором имеет место обратный переход пленочного режима в ядерный, принимается за вторую плотность критического теплового потока. При этом измерения ведутся теми же методами и средствами, какие применяются для исследования других режимов кипения. Трудности осуществления пленочного режима кипения до некоторой степени обходятся в работе [Л. 7]. В ней для получения пленочного режима применяются относительно невысокие значения тепловых потоков и температур стенки. Кроме того, не требуется проходить первый кризис кипения. С этой целью опытная труба 2 [c.247]

Расчет теплоотдачи в этом режиме базируется на данных о положении первого и второго кризисов кипения, которые либо находятся из эксперимента, либо определяются по рекомендациям, приведенным ниже. Для стационарных условий, а также нестационарных процессов переходного кипения с невысокими скоростями изменения температуры поверхности нагрева (менее 10 К/с) предлагается следующее соотнощение [39] [c.235]

Так же как при кипении в большом объеме (см. п. 3.11.2), при температуре стенки, близкой к температуре предельного перегрева жидкости, наблюдается второй кризис кипения - паровая пленка теряет сплошность, возникает контакт стенки с жидкостью и развивается один из режимов течения первой группы. При умеренных значениях скорость потока не оказывает влияния на развитие второго кризиса, его положение может быть определено по соотношению (3.183). [c.238]

Кипение возникает тогда, когда температура поверхности стенки ставится больше температуры насыщения жидкости при соответственном давлении. Интенсивность процесса кипения, которая характеризуется коэффициентом теплоотдачи а или удельным тепловым потоком (тепловой нагрузкой) q, зависит от температурного напора М = te — t и давления р. Характер этой зависимости при р = 1 ama показан на фиг, 21. На графике можно выделить три зоны, В первой зоне при малых температурных напорах (до Д/ = 4,5 4- 5°) коэффициенты теплоотдачи а и соответственно тепловые потоки q невелики, процесс теплоотдачи определяется условиями свободной конвекции однофазной жидкости (конвективный режим кипения). Во второй зоне для температурных напоров (до Д/ = 25°) коэффициенты теплоотдачи а и тепловые потоки q резко возрастают. Эта зона называется режимом пузырчатого (ядерного) кипения. С дальнейшим увеличением температурного напора Д/ процесс переходит в третью зону — режим пленочного кипения, когда теплоотдающая поверхность покрывается сплошной паровой пленкой. Из-за большого термического сопротивления паровой пленки значения коэффициента теплоотдачи а и теплового потока q резко падают. Значения тепловой нагрузки, коэффициента теплоотдачи и температурного напора, соответствующие переходу пузырчатого кипения в пленочное (кризис кипения), называются критическими и обозначаются соответственно a pi и Д/ рх- [c.62]

ПЕРВЫЙ И ВТОРОЙ КРИЗИСЫ КИПЕНИЯ [c.314]

Если принять в качестве среднего значения для первого кризиса ki = 0,16 и для второго / 2 == (l/6)fei, то получим следующие формулы для оценки плотностей критических тепловых потоков для первого и второго кризисов кипения [42] [c.317]

В круглых трубах или в каналах произвольной формы ухудшение теплоотдачи может возникать либо вследствие перехода от пузырькового кипения к пленочному, либо вследствие упаривания (высыхания) жидкой пленки в условиях дисперсно-кольцевой структуры течения парожидкостной смеси. Чтобы подчеркнуть различную физическую природу кризисов теплообмена при кипении в каналах, В. Е. Дорощук предложил их называть соответственно кризисами первого и второго рода [45]. [c.283]

В работе [4.12] это обстоятельство объясняется наличием кризисов теплообмена двух видов первого и второго рода. Кризис теплообмена первого рода обусловлен переходом пузырькового кипения в пленочное и наблюдается при сравнительно высоких удельных тепловых потоках. Характерной величиной в этом случае является критическая плотность потока 7кр. [c.126]

Рассматриваемая проблема осложняется еще и тем, что в механизме кипения имеют место не один, а два кризиса — первый, при котором происходит возникновение сплошной пленки пара на поверхности нагрева, и второй, при котором происходит разрушение паровой пленки и восстановление пузырькового режима кипения При этом плотность теплового потока при первом кризисе существенно больше, чем при втором. [c.105]

Наличие жидкой плеикп имеет решающее значение и для теплообмена, в частности, для отвода тепла с греющей стенки канала, за счет которого иленка испаряется. При интенсивном испарении, когда из-за отдува паром капли из ядра потока не успевают подпитывать пленку, спа лможет исчезнуть (течение станет дисперсным) или потерять свою сплошность. При этом из-за отсутствия надлежащего контакта нагревающей стенки с жидкой фазой может произо тп ухудшение теплообмена и перегрев стенки. Это явление называется кризисом теплоотдачи из-за высыхания пристенной жидкой пленки пли иногда — кризисом теплоотдачи второго рода (с м. 6). Существует еще кризис теплоотдачи при пузырьковой кипении (первого рода), который может произойти при больших тепловых нагрузках из-за объединения паровых пузырьков, образующихся на греющей стенке, в паровую пленку, что также нарушает контакт жидкости с греющей стенкой и может привести к аварийному перегреву последней (см. ниже 8). Кризисы теплоотдачи являются фактором, который ограничивает мопщости ядерных реакторов, парогенераторов, осложняет работу т])убчатых нечей в технологии. [c.177]

Изменение механизма (закономерностей) теплоотдачи в начале перехода от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называется кризисом теплоотдачи при кипении. Максимально возможная плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется первой критической плотностью теплового потока <7kpi (рис. 10.20). Если тепловой поток имеет плотность, превышающую значение первой критической, то чистая форма пузырькового кипения невозможна. Минимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называется второй критической плотностью теплового потока Когда плотность теплового потока меньше второй критической, чистая форма пленочного кипения невозможна. [c.172]

В литературе не обсуждался вопрос о связи кризиса кипения с явлением предельного перегрева жидкости. Но его постановка термодинамически оправдана. Ясно, что более или менее длительное контактирование жидкости со стенкой возможно только при температуре стенки, меньшей, чем температура продольного перегрева жидкости для заданного давления. А контактирование жидкости со стенкой является необходимым условием пузырькового кипения на всей поверхности нагрева или на каком-нибудь ее участке. Так называемый первый кризис кипения соответствует началу нарушения пузырькового режима кипения. Затем идут промежуточная область, для которой характерно пространственно-временное чередование пузырькового и пленочного кипения, и, наконец, в точке второго кризиса кипения (А крг- Qnpi) заканчивается переход к пленочному кипению. [c.61]

По мере роста площади, занятой паровой пленкой, пройдя через максимум в точке С, начинает падать с увеличением ХТ = Г — Г.,, достигая минимума в точке В, когда вся поверхность занята пленочным кипением. Точка С, в которой достигает максимума, называется точкой кризиса пузырькового кипения или первым кризисом. Соответствующую ей плотность теплового потока называют критической <7кр1 или максимальной тах- Температурный напор, при котором достигается кризис, называют критическим Тща = Г, ,я — 7,. Аналогично точку О называют кризисом пленочного кипения илн вторым кризисом. Соответствующие ей значения д - и АТ обозначают тт или [c.266]

Сделанный на основе этого положения анализ экспериментальных и теоретических работ дает возможность классифицировать два режима, характеризующих прекращение пузырькового и переход к пленочному кипению, термический и гидродинамический. Первый режим — термический кризис теплообмена характеризуется такой организацией процесса, когда при независимом регулировании температуры стенки жидкость может быть догрета до значений, определяемых неравенством (1) при непрерывном контакте со стенкой и сохранении устойчивой микроконвекции в пограничном слое (шан > го,). Второй решим — гидродинамический кризис теплообмена характеризуется нарушением устойчивости пристенного двухфазного слоя при условии w,,b < to, вследствие запаривания (гидродинамическая неустойчивость) при независимом задании теплового потока греющей поверхности. [c.285]

Вторая точка зрения, наиболее отчетливо сформулированная Г. Н. Кружилиным [21], основывается на предположении, что при первом кризисе в режиме кипения никаких новых качественных особенностей не возникает и, следовательно, критическая плотность теплового потока определяется той же исходной совокупностью обобщенных параметров (критериев подобия), что и коэффициент теплообмена при пузырьковом кипении. Для вынужденного течения эта гипотеза не развивалась, а применительно к кипению при свободной конвекции, как показано в [28] привела к неправильно усложненной эмпирической формуле. [c.47]

При дальнейшем увеличении др Ор 0 далее первая начинает превышать вторую Ор разуется слой с повышенным паросодержа-нием. Этот слой затрудняет поступление жидкости к поверхности нагрева, т. е. затрудняет охлаждение последней. Поэтому при зафиксированной плотности теплового потока др температура поверхности повышается, а остатки жидкости в двухфазном слое испаряются и поверхность нагрева покрывается сплошной пленкой пара. Наступает пленочный режим кипения. Описанное явление называют первым кризисом теплоотдачи при поверхно- [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...