Громеки установившегося

Таким образом, уравнение движения в форме Громеки дает три частных интеграла для установившегося вихревого движения [c.83]

Уравнения в форме Громеки (см. 4.4) для вязкой жидкости при установившемся движении несжимаемой жидкости при действии массовых сил имеют вид [c.97]

В случае установившегося движения, используя (1.46), можно записать уравнение Громеки - Ламба (1.13) в виде двух скалярных равенств [c.48]

Далее вместо уравнений Эйлера удобней воспользоваться уравнениями Громеки - Ламба (1.13), которые для установившегося осесимметричного течения несжимаемой жидкости в отсутствие массовых сил запишутся как (см. п. 1.3.3) [c.226]

Для установившихся и неустановившихся потенциальных течений идеальной жидкости из уравнений движения (1.1) можно получить интеграл Коши—Лагранжа (первый интеграл уравнений Эйлера). Для этого возьмем уравнение Эйлера в форме Громеки— [c.17]

Если в (7.2) в правую часть подставить ускорение в виде (7.7) либо (7.8), то это приводит к уравнению движения в форме Громеки-Лэмба. Для установившегося движения имеем [c.66]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

Для установившегося движения уравнения Эйлера—Громеко упрощаются, так как в этом случае [c.54]

Установившееся движение жидкости. Уравнения Громеко. Интеграл Бернулли [c.265]

Дифференциальные уравнения движения в форме Эйлера или Громеко не интегрируются в общем виде. Только в частных случаях, когда движение жидкости 1) потенциальное и 2) движение жидкости установившееся, можно найти первые интегралы дифференциальных уравнений Эйлера. [c.88]

Это есть уравнение Громеко, написанное в векторном виде. Рассмотрим установившееся движение идеального, нетеплопроводного совершенного газа в случае, когда внешние силы имеют потенциал и. Из (12.1) для этого случая получим [c.147]

Преобразовывая уравнения Громека — Лямба (ХХ.2) для установившегося движения с использованием уравнения (П.46), получаем [c.433]

Следует отчетливо уяснить различие рассмотренных уравнений Громека и Бернулли. Оба они выведены для вихревого (непотенциального) течелия, однако первое уравнение отражает факт посто- -янства полной энергии единицы массы газа во всей области, где вихревые линии и линии тока совпадают, а второе уравнение устанавливает закономерность, в соответствии с которой постоянство этой энергии имеет место вдоль данной линии тока или вихревой линии. В соответствии с этим в уравнении Громека константа будет одинаковой для всей рассматриваемой области по-тока, а в уравнении Бернулли она относится к данной линии тока -или вихревой линии. Естественно, в общем случае обе константы, l и Сь неодинаковы. Из сказанного также вытекает различие, с одной стороны, между этими уравнениями п, с другой стороны,. уравнениями Лагранжа и Эйлера, относящимися соответственно к неустановившемуся и установившемуся безвих- 130 [c.130]

Исследовано установившееся осесимметричное винтовое течение несжимаемой идеальной жидкости в полубесконечном цилиндре, обусловленное наличием в его дне круглого отверстия. В отличие от аналогичной задачи H.A. Слезкина на бесконечном удалении от дна поддерживаются постоянными осевая и угловая компоненты скорости квазитвердого вращения, а течение, индуцированное отверстием, однородно-винтовое по Жуковскому (вектор-вихрь абсолютного движения коллинеарен относительной скорости). Во вращающейся вместе с жидкостью системе координат это течение представлено в виде суперпозиции прямолинейно-поступательного потока в направлении дна и однородно-винтового течения Громеки - Бельтрами. Для решения задачи использовано понятие обобщенной функции тока. В качестве предельных случаев рассмотрены винтовой сток в дне полубесконечного цилиндра и винтовое истечение жидкости из полупространства через круговое отверстие на границе. Проведено сравнение с потенциальным течением. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...