Скорость трубах гладких

Рис. 6.16. Распределение скорости в гладкой трубе. Кривая 1 соответствует универсальному логарифмическому закону

Распределение скорости в гладкой трубе 321 [c.596]

Коэффициенты 1/и и М можно определить опытным путем. Так, в результате опытов, Никурадзе получена формула распределения скорости в гладких трубах в виде [c.184]

Если - 1922 - (что имеет место при движении газа с малыми скоростями в гладких трубах), формула (XV.28) [c.267]

До сих пор мы рассматривали только гладкие стенки. Но внутренняя поверхность реальных труб имеет ту или иную шероховатость поверхности. Можно ожидать, что установленные выше закономерности будут справедливы и в тех случаях, когда в шероховатых трубах толщина бд вязкого подслоя больше средней высоты Д неровностей стенки. Тогда турбулентное ядро потока не будет испытывать непосредственного влияния неровностей выступов шероховатости и последние никак не повлияют на распределение скоростей. Трубы, работающие в таком режиме, называют гидравлически гладкими. При малых толщинах вязкого подслоя следует ожидать существенного влияния шероховатости 162 [c.162]

Рис.. 74.. Логарифмический закон распределения скоростей в гладких трубах (Ке= 4,0 10 32.4.10 )

Так как при гидродинамически гладкой шероховатости можно пользоваться профилем скоростей для гладких труб (XI.41), то величина В в этом случае может быть получена из равенства [c.288]

Исходя из логарифмического закона распределения скоростей для гладких труб [c.65]

Это соотношение было подтверждено путем обработки опытных данных о распределении скоростей в гладких и шероховатых трубах. [c.185]

Для шероховатой трубы имеем согласно (10-16) Qm = Коэффициент пропорциональности А включает в себя все величины, которые не зависят от скорости (геометрические размеры трубы или канала, физические свойства теплоносителя, температурный напор). Его численное значение одинаково в обоих случаях. Учитывая это, находим из условия (а), что относительное увеличение скорости в гладкой трубе должно составлять [c.275]

Рпс. 9-1. Распределение средней скорости вблизи гладкой стенки. Экспериментальные точки — по данным исследования движения в круглой гладкой трубе [Л. 89]. [c.226]

Приближенно распределение скоростей в гладких трубах и в пограничном слое может быть описано эмпирической степенной формулой [c.46]

Рнс. 13-6. Профили скорости в гладкой трубе, [c.289]

Рис. 13-8. Влияние числа Рейнольдса на профили скорости в гладких трубах Л. 4]. Стрелкой показано направление возрастания Re.

Рис. 1-7. Универсальный логарифмический закон распределения скоростей в гладкой трубе.

Сопоставляя кривую универсального закона распределения скорости (VI1-82) с экспериментальной кривой распределения скорости в гладкой трубе, можно показать, что при [c.171]

Следовательно, универсальный закон распределения скоростей в гладких трубах с учетом экспериментально найденных постоянных в (Vri-82) можно представить в форме [c.171]

Рис. 96. Распределение осредненной скорости а гладкой трубе

Впервые детонацию в шероховатых трубах исследовал К. И. Щелкин 1940). Детонация вызывалась в металлической трубе и перепускалась в стеклянную, длиной около 2,5 м. Во второй половине стеклянной трубы помещалась проволочная спираль, прилегающая к стенке. Распространение детонации фотографировалось на движущуюся пленку. На одной и той же фотографии получались отпечатки распространения детонации и в гладкой и в шероховатой частях трубы. Отношение скоростей детонации измерялось с точностью около одного процента, абсолютная скорость — с точностью 2—3%. Некоторые результаты измерений приведены в табл рцах 5 и 6. По мере приближения смеси к пределу детонации отношение скорости детонации в шероховатой трубе к скорости в гладкой уменьшается и может достичь 40%. Так, для смеси 2,32% этана и 76,8% кислорода в шероховатых трубах при различных начальных давлениях получены следующие результаты. [c.395]

И. Никурадзе произвел весьма тщательные измерения сопротивления и распределения скоростей в гладких трубах в очень широкой области чисел Рейнольдса [c.538]

Рис. 20.2. Распределение скоростей в гладкой трубе при различных числах Рейнольдса. По Никурадзе [38].

Рис. 20.3. Распределение скоростей в гладкой трубе. Проверка степенного закона (20.6)

Рис. 20.4. Универсальный логарифмический закон распределения скоростей в гладкой трубе. Кривая 1) соответствует уравнению ф = Т1, т. е. ламинарному течению кривая (2) — переходу от ламинарной формы течения к турбулентной кривая (5) —уравнению (20.14), т. е. турбулентному течению при любых числах Рейнольдса кривая (4) — уравнению (20.11), т. е. турбулентному течению при Ре < 10 ,

Таким образом, универсальный закон распределения скоростей в гладких трубах при очень больших числах Рейнольдса имеет вид ) [c.543]

Рис. 20.7. Универсальный закон распределения скоростей для гладкой и шероховатой труб. Кривая (1) соответствует формуле Прандтля (20.23), кривая (2) — формуле Кармана (20.24), кривая (3)—формуле

Распределение скоростей. Закону сопротивления шероховатых труб -соответствует распределение скоростей. На рис. 8.4 изображены профиль скорости для гладкой трубы, и три профиля для труб с различной шероховатостью для режима с полным проявлением шероховатости. Профили скоростей в шероховатых трубах менее наполнены и имеют вблизи стенок тем менее крутое нарастание скорости, чем больше шероховатость. Приведенные поля скоростей для шероховатых труб могут быть описаны степенным законом с по<казателем п= 1/4. .. 1/5. [c.156]

Тяжелый щарик находится в полости гладкой труб-i ii, изогнутой по параболе = 2pz и вращающейся с постоянной угловой скоростью (О вокруг оси Oz. (Положительное направление оси Oz — вверх.) Определить положение относительного равновесия щарика и исследовать его устойчивость. [c.432]

Интенсивность теплообмена в прямых гладких и круглых трубах может изменяться в широких пределах и зависит от скорости движения потока. Течение жидкости в трубах может быть ламинарным и турбулентным. О режиме течения судят по величине критерия Рейнольдса. Если Re-<2300, то течение будет ламинарным. [c.429]

Пока число Рейнольдса мало, силы вязкости преобладают над силами инерции и всякие случайно возникающие в жидкости возмущения гасятся силами вязкости. При возрастании числа Рейнольдса до значения, называемого критическим, силы инерции становятся сопоставимыми с силами вязкости и наблюдается переход от,ламинарного режима течения к турбулентному. Например, для жидкости, текущей ио гладкой круглой трубе (в качестве линейного размера / которой взят ее диаметр), Ре -2300. При этом несущественно, за счет чего получается большое значение числа Рейнольдса возрастает ли оно при увеличении линейного размера I пли же скорости течения V, либо за счет малого значения кинематической вязкости. Поэтому число Рейнольдса может служить критерием механического подобия различных потоков. [c.146]

МОЖНО использовать для получения закона сопротивления таким же способом, как это было сделано для гладких труб. Определив из уравнения (183) среднюю по сечению трубы скорость течения, получим (г — радиус трубы) [c.359]

Так же как и для гладких труб, применим общее уравнение (9-12е) для точки, расположенной от стенки на расстоянии у=А, т. е. на уровне высоты выступов шероховатости. Обозначим через Ид скорость в этом месте потока и положим [c.88]

На рис. XII.16 и XII.17 в коодинатах и/имакс и yjr приведено сравнение кривых, построенных по формуле (XII.52), с опытными данными Никурадзе по расг ределению скоростей в гладких трубах, а также с данными Ф. Л. Шевелева по распределению скоростей в шероховатых (ста.шных) трубах использованные опытные данные охватывают трубы диаметром от 1 до 155 см и числа Рейнольдса от 4-10 до 2,2-10 . [c.190]

Дальнейшее исследование проводим при условии, что массовые скорости при онструироваиии парогенератора для труб гладких и оребрениых приняты одинаковыми [c.126]

Этот закон дает теоретическое обоснование неоднократно установленного экспериментального факта, который заключается в том, что кривые распределения скоростей в трубах с различной шероховатостью, полученные при одной и той же величине потерь на трение (речь идет о потерях на участке длиной L = с/, или, как говорят, на участке длиной в один калибр), могут быть совмещены друг с другом простым смещением вдоль оси трубы. Это иллюстрируется фиг. 206, на которой представлены профили распределения скоростей, построенные на основании экспериментальных данных Фрича ). Эти профили, как мы видим, одинаковы на всем почти расстоянии между стенками, за исключением области, непосредственно прилегающей к стенкам, в которой градиент скорости для гладкой стенки значительно больше, чем для шероховатой. Таким образом, в области развитого турбулентного движения влияние шероховатости сводится лишь к смещению кривой распределения скоростей вдоль оси трубы. Тот ке результат получается и на основании логарифмического закона, изображаемого формулой (39) если абсолютная шероховатость стенки к изменяется, а потери давления, характеризуемые величиной остаются постоянными, то это равносильно изменению постоянного слагаемого в правой части формулы (39) профиль же скорости остается неизменным для всех значений к. [c.515]

НО 50% от скорости в гладкой трубе. На опыте наблюдаются скорости, равные 40% от скорости в гладкой трубе (см. таблицу 6). Вероятно, в рамках изложенной теории некоторую роль играет и теплоотдача в стенки трубы (величину О в (7.12), может быть, нельзая считать равной нулю). [c.401]

На рис. 13.35, 13.36 представлены расчетные эпюры компонент и вектора скорости при течении вязкой жидкости в радиальном сечении канала с поперечной дискретной шероховатостью в виде нлавноочерчен-ного накатанного выступа. Для сравнения на рис. 13.35 приведено распределение вектора скорости в гладкой трубе (кривая 1). Как видно из рисунка, на выступе шероховатости (кривая 2) максимум смещается в пристенную зону течения. За выступом, в сечениях [c.572]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...