Пленение

Третий вариант. Если глубина ловушки велика, то пленение электрона может быть длительным. Средняя продолжительность пребывания электрона на уровне локализации зависит от его энергетической глубины Е и определяется выражением [c.185]

Время жизни атомов на уровнях 2л и Зл определяется в основном вероятностями переходов с этих уровней на уровни 2р и Зр. Спонтанные переходы в основное состояние не могут заметно уменьшить населенность л-уровней вследствие полного пленения резонансного излучения, которое имеет место при давлениях Ме больше 13 Па. Этим условием и определяется нижний предел давления Ме в смеси. [c.304]

Для действия лазера необходимо не только эффективное заселение верхнего уровня рабочего перехода, но и быстрое опустошение нижнего уровня. В Не—Не-лазере нижние уровни 2р и Зр опустошаются в основном вследствие спонтанных переходов на уровни 1л. Вероятность этих переходов достаточно велика. Так, время жизни уровня 2р и большинства других уровней 2р составляет всего 2-10 с. Однако эффективному опустошению р-уров-ней может препятствовать значительная населенность уровней 1л. Два из них являются метастабильными, но и остальные опустошаются очень медленно вследствие пленения резонансного излучения. Поглощение излучения, испускаемого при спонтанных переходах с уровней 2р и Зр, атомами, находящимися на уровнях 1л, приводит к дополнительному заселению уровней 2р и Зр. Еще большую роль в заселении этих уровней играет электронное возбуждение с уровней 1л, эффективное сечение которого очень велико. Вследствие этого необходимым условием создания инверсной населенности является не слишком высокая концентрация атомов на уровнях 1л. Опустошение этих уровней происходит в основном при столкновениях со стенками разрядной трубки, к которым диффундируют возбужденные атомы. Процесс диффузии протекает тем быстрее, чем меньше диаметр трубки. Именно этим объясняется экспериментально установленная зависимость ненасыщенного коэффициента усиления от диаметра разрядной трубки [c.304]

Второе свойство называется инфракрасным пленением. Оно состоит в том, что потенциальная энергия взаимодействия кварк — кварк неограниченно растет с увеличением расстояния, причем этот рост настолько быстрый, что два кварка не могут разойтись на расстояние, превышающее радиус адрона. [c.349]

В результате термохимического взаимодействия с формой химический состав поверхностного слоя отливки значительно изменяется (рис. 69, 70). Большая физическая (рис. 71) и химическая неоднородность обусловлена пленением чужеродных частиц в замкнутых полостях кристаллизующегося металла. [c.103]

ППЧ соответствует случаю, когда наиб, ярко выражено пленение излучения. В ЭТОМ случае стационарное распределение возбуждённых атомов в конечном объёме определяется вероятностью только прямого, без рассеяния, выхода фотона из среды [c.568]

ПЛЕНЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ — задержка выхода фотонов из оптически толстой системы, обусловленная многократностью актов их поглощения и последующего переизлучения атомами среды. [c.635]

ПЛЕНЕНИЕ ЦВЕТА (конфайнмент) — то же, что удержание цвета, [c.636]

В случае резонансных уровней (которые могут излучать при переходе в основное состояние путем дипольных переходов) время жизни увеличивается с ростом давления за счет пленения излучения и приблизительно вычисляется по формуле [c.280]

С действием радиационного давления в газовых и конденсированных средах связаны эффекты вынужденного рассеяния Мандельштама—Бриллюэна, стрикционный механизм самофокусировки лазерного пучка, пленение, нагревание и охлаждение резонансно взаимодействующих атомов и молекул в поле стоячей световой волны, селекция возбужденных и невозбужденных атомов [c.39]

Физически спад кривой интенсивности флуоресценции сростом давления легко понять, так как при больших давлениях большую роль играет тушение, возрастающее с давлением и, с другой стороны, с ростом давления из-за пленения уменьшается постоянная распада. [c.328]

Основная сложность при проведении измерений заключается в том, что, как правило, измерения ведутся в условиях, в которых существенную роль играет пленение излучения и, кроме того, на продолжительность жизни влияют примеси других при-о, сутствующих газов, что не всегда учитывается и приводит к ошибочным величинам сечений тушения [14]. По-видимому, правильные результаты можно получить только в том случае, если отсутствует пленение. При этом трудности регистрации слабых световых потоков, вероятно, окупаются возможностью однозначно истолковать результаты эксперимента. С этой точки зрения интересна работа [15], где применение абсорбционного метода позволило правильно измерить сечение тушения. [c.330]

Чем больше 1/т, тем больше наклон прямой, и наклон становится постоянным, только если т — время жизни в отсутствие пленения. По прямым, изображенным на рис. 8.6, можно найти давление водорода, при котором 1рИ = 2 для разных концентраций атомов водорода (за меру этой концентрации принято отношение А/// — поглощение). [c.331]

Ввиду отсутствия пленения излучения пучка расчеты весьма упрощаются. [c.381]

Поскольку пленение излучения в полупроводнике происходит в основном из-за полного внутреннего отражения, барьер 18, сконструированный в виде вакуумной щели как показано на рисунке, обеспечивает эффективное туннелирование фотонов 13, разрушая эффект полного внутреннего отражения и не способствуя теплопередаче. Толщина его подбирается таким образом, чтобы фотоны проходили весь путь от охлаждающего слоя 12 через пассивный слой 15 до поглощающего слоя 16 практически без потерь на отражение. Как уже отмечалось [c.54]

Рис. 16.17. Вероятность Р7 обнаружить все семь атомов в основном состоянии как функция параметра взаимодействия дт при приготовлении усечённого фазового состояния (16.21). Здесь все вк выбраны с наименьшими абсолютными значениями. Отметим появление эффекта пленения вероятности, когда,

Так как состояния с п > Пд не заняты, среднее число фотонов меньше Пд и может быть даже значительно меньше, если время взаимодействия близко к значениям, которые определяются условием (18.38), т. е. имеет место эффект пленения для среднего числа фотонов. Это явление демонстрируется на рис. 18.5, где мы сравниваем зависимости среднего числа фотонов от безразмерного времени взаимодействия для температур, соответствующих щ пл = 0,1 и щ пл = [c.585]

Возможна и рекомбинация через локальный уровень, лежащцр вблизи дна зоны проводимости (рис. 16.4, 5—8, 9). В этом случае электрон со дна зоны проводимости захватывается так называемыми ловушками — локальными уровнями (рис. 16.4, 6), иногда называемыми также уровнями прилипания. Если эти уровни лежат неглубоко от дна зоны проводимости, то под действием тепловой энергии электрон может быть переброшен обратно в зону проводимости (рис. 16.4, 7). В дальнейшем электрон, так же как и в первом случае, опускаясь на уровень активатора, рекомбинирует с образовавшейся дыркой в валентной зоне. Возбужденный ион активатора за счет получения энергии рекомбинации становится центром высвечивания. Ввиду задержки электрона на локальных уровнях такое свечение бывает продолжительным. Его длительность определяется также глубиной локальных уровней. Если локальный уровень лежит так далеко от дна зоны проводимости, что тепловая энергия при данной температуре кристалла недостаточна для возвращения электрона обратно в зону проводимости, то он может быть пленен на этом уровне до сообш,ения ему нужной энергии другим способом, скажем облучением. Электрон из этого пленения можно освободить также путем дальнейшего нагревания кристалла. Подобное свечение называется термовысвечиванием. [c.363]

ЯВЛЯЮТСЯ кварками и по свойству инфракрасного пленения не могут вылетать наружу в свободном виде. Поэтому начинается третий, заключительный, этап возникшие на втором этапе одиночные кварки и другие не белые системы (например, из двух кварков) начинают энергично взаимодействовать с кварками и антикварками из моря . Детали этого процесса не ясны, но конечный результат очевиден образуется какое-то количество мезонов, а также барио-нов и антибарионов, которые свободно разлетаются. [c.383]

В заключение укажем, что в случае резонансных линий, для которых нижний уровень является нормальным, процессы, происходящие в объемном источнике, усложняются так называемым пленением" излучения. Дело в том, что для резонансных линий, благодаря очень большим значениям Хд, всякий фотон, прежде чем он выйдет за пределы источника света, будет поглощен. Однако атом, поглотивший фотон, перейдет в возбужденное состояние и вновь испустит фотон той же частоты, но летящий, вообще говоря, в другом направлении. В результате фотоны до выхода за пределы источника света испытают многократное поглощение — с последующим испусканием. Теория этого явления была разработана Л. М. Виберманом, Хольстейном и Занстра [5б-б0] [c.418]

КОНФАЙНМЕНТ (англ. onfinement, букв.— ограничение) — невылетание (пленение) цветных кварков и глюонов, удержание их внутри бесцветных адронов (см. Удержание цвета), [c.451]

Дальнейшего уменьшения Дм можно добиться, увеличивая время взаимодействия частиц с эл.-магн. полем, отбором медленных частиц. Однако доля таких частиц в М. в а. п., порождённых источником, находящимся в тепловом равновесии, мала. Эфф. способом уменьшения скорости является сочетание метода М. и а. п. с оптич. ориентацией ядер [А, Кастлер, (А. Казиег), 1950 см. Ориентированные ядра]. Возможности комбинир. методов расширились после появления лазеров. Стало возможным получение интенсивных медленных М. и а. п., лазерное охлаждение, исследования спектров единичных атомов и молекул, основанные на взаимодействии М. и а. п. с излучением лазеров, в частности пленение отд. атомов и молекул эл.-магн. полем и их длит, хранение в изолир. состоянии. [c.199]

Эта диффузионная картина может иметь место и в случае пленения реальной, уширенной линии, а именно в случае недостаточно большого значения т (нанр., в рентг. диапазоне т оо о ), когда переизлу-чающий атом не успевает забыть детали своего предшествующего радиац. возбуждения и благодаря этому поддерживает приближённую монохроматичность < ) со) рассеяния фотона. [c.636]

Резонансное Р. с. в газах обычно сопровождается пленением излучения. При этом происходят пространственные и спектральные преобразования излучения, приводящие, в частности, к явлению самообращения спектральных линий в рассеянном свете. [c.281]

САМОВЫСТРАИВАНИЕ — выстраивание ансамблей атомов и молекул, образующееся без внеш. воздействий, а в. результате, напр., пленения излучения (в плазме) н соударения частиц. И то и другое может быть по разным нричинам анизотропным, что приводит к С. атомов (молекул) в определ. квантовых состоя-виях. [c.407]

Ещё один вид С. — скрытое выстраивание, связанное с тепловым движением частиц. Благодаря этому движе-нюо вероятность взаимодействия с излучением и вероятность столкновений для каждой частицы имеют не-изотропное осесимметричное распределение, и в результате ансамбль атомов с заданным направлением теплового движения может оказаться выстроенным. В ср. по всему объёму скрытое С. не проявляется вследствие хаотичности теплового движения. Тем не менее локальное скрытое С., оказывает влияние на коиггур излучения (поглощения) спектральной линии, а через него — на количеств, характеристики пленения излучения и населённость уровней. [c.407]

От всех других Э, ч. кварки отличаются тем, что в свободном состоянии они, по-видимому, не существуют, хотя имеются чёткие свидетельства их существования в связанном состоянии. Эта особенность кварков, скорее всего, связана со спецификой их взаимодействия, порождаемого обменом особыми частицами — глюонами, приводящего к тому, что силы притяжения между ними не ослабляются с расстоянием. Как следствие, для отделения кварков друг от друга требуется бесконечная энергия, что, очевидно, невозможно (теория т. и, конфайнмента или пленения кварков см. Удержание цвета). Реально при попытке отделить кварки друг от друга происходит образование дополнит. адронов (т. н. адронизация кварков). Невозможность наблюдения кварков в свободном состоянии делает их совершенно новым типом структурных единиц вещества. Неясно, напр., можно ли в этом случае ставить вопрос [c.604]

В литературе величину 1/ j6 называют "постоянной вроиенн дуги, которая характеризует ее термическую инерционность. Однако мы не будем употреблять этот те[ шн по двум причинам. Во-первых, термином "постоянная времени обычно пользуются применительно к экспоненциальным процессам. В рассматриваемом случае процесс изменения энтальпии дуги во времени описывается сложной функций вида ехр f(r). Во-вторых, постоянной времени удобно характеризовать время реакции объекта на мгновенное пленение внешнего воздействия, тогда как дуга переменного тока представляет собой сугубо нестационарный процесс. [c.196]

Заметное уширение линии может быть вызвано явлением самопоглощения [6], когда излучение поглощается и переизлу-чается много раз перед тем, как выйти из излучающего газа. Поскольку вероятность перехода максимальна для излучения с частотой ([/2—U ) h, такие кванты поглощаются в первую оче-зедь и частично захватываются источником света. Самопогло-щение приводит к уменьшению интенсивности в центре контура линии и, следовательно, к уширению линии. При большой силе осциллятора эффективность пленения излучения достаточна, чтобы вызвать поглощение всего центра линии. Такое самооб-ращение линии приводит к образованию кажущегося спектроскопического дублета. [c.323]

Среди последователей Декарта был не только заслуженно забытый сейчас Мазьер, но и такой выдающийся ученый, как Иоганн Бернулли. Его Рассуждение о законах передачи движения было премировано Парижской академией наук в 1724 г. (напечатано в 1727 г.) . Бернулли считал эфир заключенным навечно в поры другого тела. Атомы этого плененного эфира были двух [c.263]

Второе затруднение, которое существует и при проведении измерений в видимой области спектра,— это пленение излучения и его реабоорбция. В вакуумной области эти трудности особенно ощутимы, так как в ней расположены резонансные линии всех газов. По-видимому, надежны измерения только в той области давлений, где наблюдается линейная зависимость между интенсивностью и давлением, и только те сечения, кото- [c.340]

Первые идеи лазерного охлаждения (и пленения) атомов возникли независимо в нескольких группах исследователей, занимавшихся проблемами нелинейной лазерной спектроскопии и созданием прецизионных стандартов частоты [1]. Многие недоумевали, как лазер, обладающий столь высокой яркостной температурой, способен не нагревать, а охлаждать вещество. Идею механического действия лазерного излучения на свободные атомы можно понять следующим образом. Доля медленных атомов в максвелловском распределении атомов по скоростям в пучке очень мала. Больше всего атомов со среднетепловой скоростью. Допустим, мы настроимся лазером в резонанс с этими атомами и направим фотонный пучок навстречу атомному пучку. Тогда, если частоту лазерной волны отстроить в красную сторону от центра атомного резонанса на величину полуширины доплеровской линии, то группа атомов вблизи резонансной скорости ку — — 1Улгз) < Г, где 2Г — однородная ширина атомного перехода, г лаз — частота лазера, г доп — частота центра доплеровски-уширенного перехода, V — скорость атомов) будет испытывать трение в потоке встречных фотонов, их скорость будет уменьшаться. При этом, очевидно, условие резонанса не будет нарушаться, если частоту поля повышать так, чтобы отстройка частоты отслеживала изменение доплеровского сдвига этой группы атомов, испытывающей действие силы светового трения [2. С энергетической точки зрения атомы поглощают низкоэнергетические фотоны, а затем, в среднем, изотропно излучают фотоны так, что испущенный свет уже не имеет доплеровского сдвига и, как следствие, большей частоты. Эта разница в энергиях фотонов представляет собой то количество теплоты, которое отбирается у атомов. [c.8]

Геометрия распространетия света в нелинейных оптических средах самофокусировка, пленение, фазовая автомодуляция) [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...