Течение без трения канала

Уравнение (8-50а) связывает изменение площади поперечного сечения канала (при адиабатном течении без трения и без совершения технической работы) с изменением давления в потоке и со значением числа Маха. Подставляя в (8-50) выражение для dp из уравнения (2-73), получаем уравнение, связывающее изменение площади сечения канала с изменением скорости потока и с числом М [c.286]

В этой части канала поток полностью прилегает к стенкам совершенно так же, как и при течении без трения. [c.45]

Назовем величину П = Pi/рк располагаемым отношением давлений. Параметры потока в цилиндрической трубе в основном определяются располагаемым отношением давлений П процесс по существу является как бы истечением газа из сосуда с давлением Рх в среду с давлением р через канал с заданным сопротивлением. Поэтому при рассмотрении закономерностей течения с трением необходимо учитывать величину располагаемого отношения давлений в потоке без этого полученные результаты могут оказаться нереальными. [c.260]

Рассмотрим течение рабочего тела в конфузорном канале, образованном направляющими лопатками, при его расширении от давления ро до давления р . Скорость на входе в канал Сц. Начальное состояние рабочего тела на диаграмме s—i (рис. 3.2, а) определяется пересечением изобары с изотермой (точка А). Параметры торможения определяются точкой Л. Состояние рабочего тела на выходе из канала при изоэнтропийном течении характеризуется точкой В, лежащей на пересечении изоэнтропы (вертикальной линии, проведенной из точки А) и изобары р . При течении с трением без теплообмена с внешней средой работа сил трения эквивалентно переходит в теплоту, в результате чего энтальпия ц на выходе из канала (точка С) по сравнению с изоэнтропийным течением будет больше на величину потерь q = Для нанесения на диаграмме s—i адиабатного процесса расширения (линия АС) необходимо предварительно определить потери q . [c.89]

Потери энергии, скорость и расход при реальном течении в меж-лопаточных каналах. Процесс в диаграмме s—г. Рассмотрим реальное течение пара или газа в межлопаточных каналах турбин. В результате трения и вихреобразования уменьшается кинетическая энергия потока, часть энергии переходит в теплоту, повышая энтальпию на выходе из канала по сравнению с теоретическим случаем. Перепад давлений при этом остается такой же, как и при расширении рабочего тела по изоэнтропе (см, рис. 3.2, а). Величина потерь определяется как разность кинетических энергий выхода при течении без потерь и в реальном процессе. Так, [c.104]

Если известны параметры рабочего агента перед решеткой и за ней, то легко с любой желаемой точностью получить располагаемую энергию в данной решетке профилей. Если процесс расширения (сжатия) в каналах решетки изоэнтропный (адиабатный без трения), то с той же точностью нетрудно рассчитать параметры рабочего агента при его выходе из каналов решетки. Это будут теоретические параметры, которые в отличие от действительных обозначим дополнительным подстрочным индексом t. При отсутствии потерь течения через канал решетки можно считать взаимно-перпендикулярными скорость в выходном сечении канала площадью F и площадь данного сечения. При таких условиях всегда имеется возможность с любой желаемой степенью точности, пользуясь формулой сплошности, вычислить теоретический расход Gf рабочего агента через последнее полное сечение канала F [c.204]

Турбулентными назовем дроссели, имеющие канал цилиндрической формы с малым отношением длины к диаметру, в которых течение турбулентное и эффект дросселирования вызывается местными сопротивлениями на входе и потерями на выходе и не сказывается сколь-либо существенно действие сил трения при течении воздуха по каналу дросселя. Картина течения воздуха в дросселях этого типа близка к той, которая наблюдается при истечении из сопел. Обычно течение в таких дросселях может быть принято адиабатическим, то есть происходящим без теплообмена с внешней средой. Дроссели этого типа могут работать как при докритических, так и при надкритических режимах истечения. [c.17]

Если стенки канала непроводящие, то индуцированные токи замыкаются по пограничным слоям. При этом средний по сечению канала электрический ток равен нулю равна нулю и суммарная электромагнитная сила. В этом случае дополнительные потери давления по сравнению с течением без поля обусловлены возросшим касательным напряжением трения на стенках канала. Коэффициенты сопротивления, вычисленные через гради- [c.63]

В 13 книги [5] рассмотрены возможности расчета коэффициента расхода в прямоосном канале. Единственная причина снижения действительного расхода по сравнению с теоретическим — это сужение проходных площадей потока вследствие образования так называемого пограничного слоя между стенками канала и ядром потока, движение которого с достаточной степенью точности можно считать изоэнтропным (адиабатным без трения). В таком слое скорости движения потока по его линиям тока являются замедленными вследствие трения, и скорость потока здесь меняется от нуля (у стенки) до скорости ядра потока на переходе пограничного слоя в ядро потока. В теории пограничного слоя принимаются закономерности изменения скорости течения в пограничном слое от нуля до указанной максимальной величины. Рассматривая такую структуру потока в прямоосном канале, можно получить выражение для коэффициента расхода в канале с прямолинейной осью через параметры пограничного слоя [c.206]

Анализ схем, приведенных на рис. 1, показывает, что закономерности течения газа, а следовательно, и пропускпая способность должны зависеть от изменения анергии газа на входе в дроссель, по длине его канала и на его выходе. Если вначале пренебречь затратами энергии на трение и работу против сил инерции по длине канала дросселя, то суммарное сопротивление всякого дросселя можно условно расчленить на два. Это — местное сопротивление входа (сечения 1—2) и выхода (сечения 2—3). Формулы обоих видов местных сопротивлений, установленные без учета сжимаемости газа и особенностей формы входа и выхода дросселя, хорошо известны [8, 9]. [c.188]

Движение с постоянной энергией в прямоугольных каналах. Соотношения для неравномерого открытого потока в одномерной постановке без учета трения можно получить, рассмотрев поток над выступом в дне канала (рис. 14-35). Выше по течению от выступа имеет место равномерное движение, параллельное дну канала. Горизонтальные расстояния отсчитываются по оси х, ири этом предполагается, что расстояния, измеренные вдоль реальной линии дна, пренебрежимо мало отличаются от расстояний по горизонтали. Вертикальная компонента скорости не учитывается, поэтому горизонтальная скорость V постоянна по глубине потока h. Полный напор, [c.379]

Выражение (2.104) получено для массового сопла при изоэнтальпийном течении, что означает равенство полных энтальпий (или температуры торможения) по всей длине сопла в основном потоке и в притекающем паре. При этом вектор скорости вдуваемого пара перпендикулярен к оси основного потока, т. е. проекция скорости притекающей массы на направление основного потока равна нулю. Постоянство температуры торможения по длине зоны испарения в условиях добавления массы означает, что должны быть равны абсолютные значения разности энтальпий и кинетической энергии основного потока и вдуваемого пара. Из-за смешения основного потока и притекающей массы с разной энтропией происходит изменение последней по длине трубы. Таким образом, формула (2.104) по лучена для изоэнтальпийного массового сопла без учета влия ния трения. Неучет влияния трения должен приводить к неко- торому завыщению расчетного значения звукового предела мощности трубы. Результаты расчетов звукового предела удельной мощности натриевых тепловых труб в зависимости от температуры пара в начале зоны испарения, полученные в соответствии с рассмотренными выше расчетными моделями, представлены на рис. 2.10. На основе разработанной авторами методики рассчитаны зависимости по четвертой модели для натриевых тепловых труб двух геометрий. Пунктирная кривая 3 соответствует тепловой трубе с диаметром парового канала 14 мм и длиной зоны нагрева 100 мм, использованной в-опытах ФЭИ, и близкой к ней по геометрии тепловой трубе, [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...