Тождество Гиббса

Явный вид уравнения (2.2.5) может быть получен с учетом балансовых уравнений для удельного объема (2.1.6), удельных числовых плотностей химических компонентов (2.1.7) и удельной внутренней энергии смеси (2.1.40) из следующего тождества Гиббса для этих величин, записанного вдоль траектории движения центра масс физического элементарного объема [c.88]

В предположении, что для осредненных термодинамических величин справедливы те же соотношения термодинамики, что и при обычном их определении для ламинарных режимов течения смеси, можно показать, что пульсационные составляющие давления, температуры и химического потенциала удовлетворяют тождеству Гиббса-Дюгема (2.2.13) (см. разд. 2.2.1.) [c.151]

ТО величина 3=0 (здесь 5- символ приращения). В этом случае фундаментальное тождество Гиббса (2.2.6) в субстанциональной форме сохраняет свой вид также и для подсистемы осредненного молекулярного и турбулентного хаоса Колесниченко, 1980). [c.212]

Рассмотрим тождество Гиббса применительно к модели однородного совершенного газа (4.1). Имеем [c.28]

Запишем термодинамическое тождество Гиббса для второй подсистемы. Очевидно, колебательная степень свободы газа не в состоянии производить работу против внешней среды, так как эта работа связана с передвижением частей газа, т. е. относится к поступательным степеням свободы молекул. Термодинамическое тождество Гиббса тогда принимает вид [c.36]

Видно, что кривые (10.24) и (10.26) имеют в точке (р1, VI) касание второго порядка, т. е. имеют одинаковые первые и вторые производные. Пусть р2 > Р - Тогда на адиабате Гюгонио имеем 32 > 51. Из термодинамического тождества Гиббса получим формулу [c.80]

Комбинация первого (2.10) и второго (2.11) законов термодинамики позволяет исключить внешний приток тепла div q и иметь соотношение только между внутренними параметрами среды, называемое тождеством Гиббса [c.123]

По поводу применимости тождества Гиббса для неравновесных процессов в непрерывной термодинамической системе отметим следующее. Согласно принципу квазилокалъного равновесия (основного постулата неравновесной термодинамики) всю систему можно разбить на достаточно малые макроскопические области, каждую из которых можно рассматривать как равновесную (точнее квазиравновесную) термодинамическую систему. В случае, если в качестве переменных состояния смеси выбраны удельная плотность внутренней энергии е(г,Г), удельный объем v(r,r) и удельные концентрации Z (r,t) (а = 1,2,...,// ) [c.89]

Осредненное тождество Гиббса. Осреднение фундаментального тождества Гиббса (2.2.6), справедливого, по предположению, для микродвижений смеси и записанного вдоль траектории движения центра масс физического элементарного объема, приводит к следующему уравнению для средневзвешенных удельной энтропии < 5 > и удельной внутренней энергии < > смеси Маров, Колесниченко, 1983) [c.211]

Путем осреднения фундаментального тождества Гиббса, справедливого для микродвижений многокомпонентной смеси, получена субстанциональная форма баланса средневзвешенной удельной энтропии для подсистемы осредненного движения турбулизованного континуума. Найден явный вид для осредненного молекулярного и турбулентного потоков энтропии, связанных с соответствующими потоками диффузии и тепла, а также для скорости локального производства осредненной энтропии, обусловленной необратимыми процессами внутри подсистемы осредненного молекулярного хаоса, и скорости обмена энтропией между подсистемами пульсационного и среднего движения. С помощью постулирования соответствующего тождества Гиббса введены параметры состояния для подсистемы турбулентного хаоса, такие, как температура и давление турбулизации. Проанализировано эволюционное уравнение баланса для энтропии турбулизации и найдены выражения для потока пульсационной энтропии, а также локального производства и стока энтропии подсистемы турбулентного хаоса. С использованием эволюционного уравнения переноса для полной энтропии турбулизованного континуума получены уточненные реологические соотношения для турбулентных термодинамических потоков в многокомпонентных средах. [c.233]

Течение потенциальное 234—235 Тождество Гиббса 189 Точка 112 Траектория 160 Транспозиция матрицы 32 Триадик 10 [c.314]

ГЙББСА ПАРАДОКС — отсутствие иеирерывности для энтропии при переходе от смешения различных к смешению тождеств, газов. Этот факт установлен н объяснён Дж. У. Гиббсом (J. W. Gibbs) в 187.5. [c.451]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...