Сопротивление вихревое по Карману

Коэффициенты сопротивления вихревых пылеугольных горелок, учитывающие потерю давления во входном патрубке (кармане) завихрителя с коробом, а также потери на трение и на выход из горелки, отнесенные к скорости в цилиндрической части кольце-пого канала, определяются по рис. VII-29 в зависимости от типа завихрителя и параметра крутки п. Так как коэффициент сопро- [c.47]

Столь сложный характер рассматриваемой зависимости объясняется изменением соотношения между сопротивлением трения и сопротивлением давления при изменении Re. При очень малых Re обтекание цилиндра происходит практически без отрыва потока от его поверхности. Влияние вязкости распространяется на большое расстояние от поверхности обтекаемого тела, и основную роль играет сопротивление трения. С ростом Re действие вязкости локализуется в пристеночной области и появляются вихревые образования в кормовой области. При обтекании цилиндра в потоке за ним устанавливается дорожка вихрей, центры которых располагаются в шахматном порядке. Эта дорожка вихрей исследовалась Карманом, и ее обычно называют вихревой дорожкой Кармана. [c.188]

По физической постановке в тесной связи с проблемами тангенциальных разрывов в жидкости находится проблема образования вихревых дорожек (кармановых дорожек) за обтекаемыми телами. Ясность, внесенная в вопрос о вихревых дорожках Т. Карманом существенно углубила представления о гидродинамике обтекания тел потоком жидкости и вихревом сопротивлении. Хотя природа возникновения кармановых дорожек кроется в вязкости жидкости, они могут моделироваться и в потоке идеальной жидкости. В такой 286 постановке их исследованию посвящено много работ. [c.286]

Постоянное образование за обтекаемым телом новых вихрей означает, что тело испытывает определенное сопротивление, так как иначе не соблюдался бы закон сохранения энергии. Для вычисления сопротивления можно было бы воспользоваться законом сохранения энергии, но для этого надо знать диаметр ядра вихрей. Другой способ вычисления сопротивления, основанный на теореме о количестве движения, не требует знания указанного диаметра. Такое вычисление было выполнено Карманом. Измеряя фотографический снимок вихревой дорожки и скорость вихрей относительно тела. Карман в результате своих вычислений получил для коэффициента сопротивления значения, хорошо совпадающие со значениями, определенными экспериментальным путем. Опыт показывает, что размеры вихревой дорожки зависят от размеров тела, однако установить эту зависимость теоретическим путем до сих пор не удалось. [c.251]

Рассмотрим движение цилиндра (фиг. 4) в вязкой среде. Теоретически в точках А и А имеется повышенное давление и в точках С и С—пониженное. Поэтому около поверхности цилиндра получаются течения от к С и С и от Л к С и С з этими течениями пограничный вихревой слой увлекается, и за точками С и С вследствие получившихся противоположных токов начинают появляться вихри. При малых скоростях движения течение получается почти точно симметричное (фиг. 5). При увеличении же скорости вихри ва цилиндром приобретают известную интенсивность и питаются пограничным слоем, смываемым общим течением (фиг. 6), и ва телом образуются два симметрично расположенных вихря. Однако такое расположение парных вихрей не является устойчивым наличие каких-либо случайных причин, хотя бы в виде сотрясений, ведет к изменению их на вихри, отрывающиеся от цилиндра поочередно и располагающиеся сзади в шахматном порядке (фиг. 7). Периодич. отрывание таких вихрей наблюдается и при обтекании других тел и может при известной частоте произвести слышимый звук (напр, в органных трубах) или, попадая в резонанс, произвести колебания других систем (напр, вибрации проволок на аэроплане или стабилизатора от вихрей, срывающихся с крыльев аэроплана). Система шахматных вихрей позволила проф. Карману создать вихревую теорию лобового сопротивления. [c.437]

Теодор Карман (1881— 963) — выдающий гя ученый н области механики. Т. Карману принадлежит ряд исследований по вопросам пограничного слоя, гидравлических сопротивлений, вихревых движений, газогидравлнческой аналогии 8 др, [c.96]

Теодор Карман (1881—1963 гг.)— выдающийся гидроди нами к нашего времени. Руководитель лаборатории аэронавтики при Аахенском политехническом институте. Т. Карману принадлежит ряд исследований но вопросам пограничного слоя, гидравлических сопротивлений, вихревых движений, газогидравлической аналогии и др. [c.103]

Следует отметить, что кроме необходимости в экспериментальном определении величин, входящих в теоретическую формулу, теория лобового сопротивления, данная Карманом, имеет и другие недостатки. Она относится только к неудобообтекаемым телам, определяет не полное лобовое сопротивление, а только часть его, происходящую от вихревой дорожки, и, кроме того, относится к весьма ограниченному диапазону чисел Рейнольдса. Как же указывалось ранее, устойчивые вихревые дорожки за неудобо-обтекаемыми телами наблюдаются только при числах Рейнольдса, не превосходящих приблизительно 2500. При больших значениях числа Рейнольдса движение жидкости в спутной струе становится турбулентным непосредственно за телом, вихри вследствие турбулентного перемешивания очень быстро диффундируют в окружаю-п(ую жидкость, так что, едва boshhkhj b, они тотчас же затухают. [c.605]

Существенное уменьшение сопротивления участка с внезапным расширением достигается при устройсгве за узкчм сечением карманов (рис. 4-7,6), способствующих образованию в них стационарного вихревого кольца (у труб круглого сечения) или двух стационарных вихрей (у плоскою канала), [c.149]

Теория донного давления при дозвуковых скоростях разрабатывалась Кирхгофом [1] и Карманом [2]. Теория Кирхгофа уже упоминалась в гл. VIII. По теории Кирхгофа получается сильно заниженное сопротивление, поскольку давление в следе и на донном срезе цилиндра принимается равным давлению в невозмущенном потоке, хотя истинное значение донного давления значительно ниже. Карман [2] пытался решить проблему донного давления для случая периодически срывающихся вихрей при исследовании вихревой дорожки, но его теория неполна, поскольку не позволяет установить зависимость размеров и скоростей вихревой дорожки от размеров цилиндра и скорости набегающего потока. Требуются две дополнительные зависимости, обычно определяемые из эксперимента [3]. [c.9]

Применяя теорему об изменении количества движения, Карман вывел формулу для лобового сопротивления тела, происходящего от вихревой дорожки . Эта формула имеет такую же структуру, как и общая формула (9), выведенная методом импyw ь oв, с тою [c.604]

Тормоз, показанный на фиг. 39, имеет в статоре две вставки, снабженные карманами такие же карманы устроены на торцах ротора. Карманы заполняются водой через каналы в статоре. При вращении ротора вода отбрасывается им к окружности статора, меняет направление в карманах статора и вновь попадает в карманы ротора. Вихревое движение воды и сопротивление потока при перерезании его ротором создают гидравлическое сопротивление, поглощающее механическую энергию. Между статс рсм и ротором помещаются перекрывающие диски, передвигая которые можно регулировать величину сопротивления. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...