Золотое правило Ферми

В К-ш порядке теории возмущений вычисляется коэффициент ( ), соответствующий поглощению К фотонов внешнего поля. В этом случае обобщение золотого правила Ферми имеет вид [c.30]

Метод кулоновской поправки. В многофотонном пределе ионизации корректный учет поля атомного остова в конечном состоянии в рамках модели Келдыша нереалистичен. Здесь лучше численными методами вычислять многофотонный матричный элемент с известными атомными волновыми функциями дискретного и непрерывного спектра и вычислять вероятность многофотонной ионизации на основе золотого правила Ферми . Так же можно поступать и при вычислении составных матричных элементов для надпороговой ионизации. [c.44]

В рассматриваемом эксперименте [10.50] наблюдался процесс фотоионизации из ридберговских состояний с 7i 1 при напряженности поля излучения F > F , при увеличении напряженности поля вероятность фотоионизации увеличивалась, но значительно медленнее, чем это следует из золотого правила Ферми. Такой результат можно интерпретировать как наблюдение эффекта интерференционной стабилизации процесса фотоионизации. [c.274]

В этих расчетах широко варьировались значения основных параметров, характеризующих возбужденный атом и поле излучения значения п от 4 до 8 значения I, т — от О до 2. Во всех случаях в диапазоне интенсивности излучения от 10 до Вт/см наблюдались отклонения от золотого правила Ферми в сторону уменьшения вероятности ионизации состояния в единицу времени. Типичный пример приведен на рис. 10.11. Качественно аналогичные зависимости были получены и в работе [10.53], лишь отклонения от золотого правила Ферми наблюдались при большей интенсивности излучения (I > 10 Вт/см ). Полученные данные интерпретированы авторами как проявление эффекта стабилизации изолированного возбужденного состояния атома. [c.277]

Оценки показывают, что те интенсивности излучения, при которых наблюдаются отклонения от золотого правила Ферми, соответствуют нера- [c.277]

Интерференция этих каналов обуславливает нелинейную зависимость матричного элемента (10.21) от напряженности поля, которая и проявляется в виде отклонения от золотого правила Ферми, т.е., к появлению эффекта стабилизации процесса фотоионизации из изолированного возбужденного циркулярного состояния. [c.279]

Таким образом, результаты обсуждаемых расчетов показывают, что отклонения от золотого правила Ферми возникают в результате интерференции однофотонных и трехфотонных переходов. Таковы физические причины возникновения эффекта стабилизации процесса фотоионизации изолированного возбужденного циркулярного состояния. [c.279]

Отраженный поток энергии / = (с/иг,)Й(о г(со) можно также рассчитать, используя золотое правило Ферми, если подставить выражение [c.105]

О [к, д) = 0. Если в начальный момент времени задано состояние к 0), то через некоторое время система перейдет в состояние к — д 1 >, т. е. электрон излучит фонон с энергией -Если -в начальный момент задано состояние системы один электрон и Уд фононов с волновой функцией к Уд), то возможно как испускание, так и поглощение фононов электроном. Вероятности таких процессов в одну секунду определяются в первом приближении с помощью известной формулы теории квантовых переходов (золотое правило Ферми [5], 93) [c.231]

При теоретическом описании часто задача о пространственном затухании заменяется исследованием временного затухания фотонов. На основе золотого правила Ферми (нестационарная теория возмущений в первом порядке) вычисляется вероятность поглощения света в единицу времени [c.493]

Золотое правило Ферми [c.144]

Ферми золотое правило 144, 145 [c.297]

Ричардсона — Дэшмана 230 Золотое правило Ферми 22, 30 Зондовая методика 2. 2 [c.274]

Заканчивая этот раздел, еще раз отметим, что в данном случае эффект стабилизации процесса фотоионизации атома при напряженности ионизующего поля Р > Рс обусловлен качественным изменением характера атомного спектра под действием ионизующего поля. Исходный спектр, в котором связанные электронные состояния четко локализованы по их энергии, превращается в квазиконтинуум из-за ионизационного уширения электронных состояний. Фотоионизация происходит из квазиконтинуума, а ее вероятность определяется интерференцией амплитуд связанно-свободных переходов электрона, имеющих различную степень нелинейности. Такой механизм фотоионизации вполне закономерно обуславливает наблюдаемое отклонение вероятности фотоионизации от экстраполяции данных для слабого поля Р < РсШ область сильных полей Р > Р используя золотое правило Ферми. [c.276]

Типичный результат расчета, выполненного в рамках этого метода, приведен на рис. 10.12. Видно, что отклонения от золотого правила Ферми возникают при интенсивности излучения, превышающей 1014вт/см . Легко оценить, что отклонения возникают при выполнении неравенств кол и Г(Р) <С А1 ( ). [c.279]

В полуклассическом приближении и, в частности, при расслгот-рспии полей, частоты которых лежат в оптической области, обычно переходят к дальнейшим аппроксимациям, связывая с процессами излучения (нли поглощения) света атомными системами неза-кисящую от времени вероятность перехода, которая определяется пз золотого правила Ферми [c.65]

Соотиошення Эйнштейна справедливы для любой материальной системы. Различия между разными веществами заключаются в вероятности перехода, которая должна быть оценена квантовсмеханическн. В 3 этой главы для определения вероятности перехода используется золотое правило Ферми, пред-. ставляющее собой результат применения теории возмущений, зависящих от времени, к взаимодействию электронов в твердом теле с электромагнитным излучением [3]. В соответствии с этим правилом вероятность перехода можно записать в виде квадрата матричного элемента, в который входят волновые функции начального и конечного состояний для данного перехода. [c.133]

Это соотношение и называется золотым правилом Ферми. Здесь г — трехмерный радиус-вектор, Т (г, /)— функция, комплексно сопряженная с волновой функцией начального состояния, Н — гамильтониан взаимодействия, Рг(г, )—волновая функция конечного состояния. Вероятность перехода, полученная из золотого правила Ферми, была дана Стерном [19] и Беббом и Уильямсом [23]. [c.145]

В том случае, когда выполняются закон сохранения энергии (1) и правила отбора (2), вероятность фотовозбуждении в единицу времени в соответствии с золотым правилом Ферми (лекция 2) описывается соотношением [c.43]

В недавних работах измерялись РФЭС кластеров Аи [108], Pd, Ft, Rh и Ir 11091. Рисунок И иллюстрирует изменение вида энергетического спектра фотоэлектронов, выбиваемых фотонадш разной энергии, по мере увеличения плотности покрытия углеродной подложки атомами золота. Левая колонка (а) относится к изолированным атомам Аи, правая (g) — к массивно.му металлу. При покрытии 2-10 атомов/см кластеры Аи, содержащие 5 100 атомов, имеют средний диаметр 19 А. С увеличением плотности покрытия до 5.10 5 атомов/см- кластеры начинают коалесцировать, образуя частицы. Спектр. массивного золота можно подразделить на три области 1) S—/5-зону между уровнем Ферми (Ер = 0) и 2 эВ 2) первую d-зону между 2 и 4 эВ и 3) вторую d-зону между 5 и 8 эВ. Соотношение интенсивностей с1-зон зависит от энергии используемых фотонов. Характерной особенностью атомов и малых кластеров Аи является соизмеримость интенсивностей первой и второй d-полос. Перех% к металлическим свойствам частиц сопровождается резки.м ослаблением интенсивности второй d-полосы при низкой энергии фотонов. Аналогичные результаты получены также при исследовании эмиссии фотоэлектронов из частиц Pd диаметром 20 А под действием УФ-излучения гелиевой газоразрядной лампы [110]. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...