Пашена Бака

Наблюдение эффекта Зеемана соответствует случаю слабого поля и позволяет определить спин ядра J по общему числу расщеплений (21 + 1) (2/ + 1). Наблюдения же эффекта Пашена—Бака, соответствующего случаю сильного поля, позволяет определить спин ядра J по числу 2J + 1 расщепленных подуровней. [c.121]

Особенности обоих случаев используются в различных методах определения спинов и магнитных моментов ядер. Рассмотрим следующие методы наблюдение эффектов Зеемана и Пашена — Бака, метод отклонения молекулярных пучков, метод магнитного резонанса. [c.71]

Паули принцип 189, 200, 518 Пашена — Бака эффект 71 Перезарядка антипротонов 627 [c.718]

Эффект Пашена Бака [c.245]

Даются количественные характеристики эффекта Пашена-Бака. [c.252]

Эффект Пашена Бака 253 [c.253]

Сильным магнитным полем считается такое поле, энергия взаимодействия с которым магнитного момента атома больше энергии спин-орбитального взаимодействия. В результате спин-орбитальная связь разрывается. Явление разрыва спин-орбитальной связи в сильном магнитном поле называется эффектом Пашена Бака. Линии излучения расщепляются на три линии с величиной расщепления, равной нормальному зеемановскому расщеплению, т. е. в результате эффекта Пашена Бака сложный эффект Зеемана превращается в простой. [c.253]

Схема возможных переходов в главной серии излучения атома натрия при наличии эффекта Пашена Бака [c.253]

Если две спектральные линии не связаны между собой сериально, а лишь Случайно расположены близко друг от друга, то они расщепляются в магнитном поле независимо и не обнаруживают эффекта Пашена—Бака. [c.365]

Как мы отмечали, при переходе от слабого к сильному полю каждый уровень сохраняет в силу закона адиабатической инвариантности присущее ему значение М. Благодаря этому может оказаться, что в сильном поле один уровень представляет собой несколько слившихся уровней, характеризуемых различными значениями М. Так, из рис. 195 видно, что при эффекте Пашена — Бака на термах Ps/, в средний уровень в сильном поле одно- [c.365]

То обстоятельство, что в сильном поле уровни характеризуются несколькими значениями /И, сказывается на типе расщеплений и поляризации линии и может быть экспериментально обнаружено при так называемом частичном эффекте Пашена— Бака. Как мы видели, у легких щелочных металлов дублетное расщепление термов Dj очень мало по абсолютному [c.365]

Рис. 196. Начинающийся эффект Пашена—Бака на линиях Znl Po Dj, X 3281,95 А и 3282,28 А.

Рис. 198. Частичный эффект Пашена—Бака на линиях и Py D для Mgl и Nal.

Рассмотрим еще случай, когда близко расположены линии, принадлежащие одному мультиплету. Тогда в результате начинающегося эффекта Пашена— Бака расположение компонент перестает быть симметричным, и расстояния между ними не являются больше рациональными дробями от нормального расщепления. Примером может служить исследованный Баком узкий дублет [c.374]

Наличие момента ядра / ведет к изменению полного магнитного момента всей атомной системы. Практически в тех сильных полях, которыми обычно пользуются при опытах Штерна—Герлаха, связь между магнитным моментом ядра [А/ и моментом электронной оболочки jxj разорвана, так что создаются условия, соответствующие предельному случаю эффекта Пашена — Бака. Каждая компонента пучка должна расщепляться еще на 2/- -1 компонент. [c.567]

Пашена —Бака эффект 353, 366 [c.638]

Свойства симметрии и система обозначений. В двухатомной молекуле существуют компоненты сильного электрического поля вдоль межъядерной оси, которые определяют симметрию электронных волновых функций. В атомных волновых функциях при связи Ь — суммарный орбитальный момент импульса электронов Ь является константой движения и, следовательно, квантуется. В атомах компонента Ь вдоль некоторого направления, т. е. М, не влияет на уровень энергии, за исключением тех случаев, когда имеется внешнее магнитное (эффект Зеемана или Пашена — Бака) или электрическое ноле (эффект Штарка). Даже при самых сильных полях, получаемых в лабораторных условиях, расщепление энергетических уровней (для различных значений М при фиксированном Ь) меньше, чем 10" эв. В противоположность этому энергии молекулярных электронов почти полностью определяются компонентой момента импульса электронов вдоль оси молекулы и эти энергетические уровни отделены друг от друга на несколько электрон-вольт. Такое различие получается из-за того, что локальные электрические поля в пределах молекулы значительно пре- [c.103]

ПАУЛИ СПИНОВЫЕ МАТРИЦЫ — ПАШЕНА—БАКА ЯВЛЕНИЕ [c.598]

Наблюдение эффектов Зеемана и Пашена — Бака. Сущность этого метода очевидна из рассмотрения особенностей случаев слабого и сильного поля. Наблюдение эффекта Зеемана соответствует случаю слабого поля и дает возможность определить спин ядра I по общему числу расщеплений (2/ + 1) (2/ -1-1). Наблюдение эффекта Пащена — Бака соответствует случаю сильного поля и позволяет определить спин ядра / по числу 2/ + 1 расщеплений подуровней. [c.71]

Сильное поле. Сложный эффект Зеемана наблюдается в слабом магнитном поле, когда энергия взаимодействия магнитного момента атома с магнитным полем меньше энергии спин-орбитального взаимодействия. Если индукция магнитного поля достаточно велика, то энергия взаимодействия магнитного момента с магнитным полем становится больше энергии спин-орбитального взаимодействия, благодаря чему связь между орби-гальным и спиновым моментами разрывается. Спиновый магнитный момент и орбитальный магнитный момент атома начинают самостоятельно взаимодействовать с магнитным полем, т. е. каждый из них самостоятельно прецессирует вокруг направления индукции магнитного поля (рис. 84). Явление разрыва спин-орби-тальной связи в сильном магнитном поле называется эффектом Пашена-Бака. [c.252]

Хотя в сильном магнитном поле спин-орбитальная связь разорвана, определенное спин-орбитальное взаимодействие все же существует. Однако энергия этого взаимодействия меньше энергии взаимодействия орбитального и спинового магнитного моментов с магнитным полем. Если учесть это остаточное спин-орбитальное взаимодействие, то оно дает дополнительное мульгиплетное расщепление, приводящее к возникновению тонкой структуры линий в эффекте Пашена-Бака, которая здесь не рассматривается ввиду ее малости. [c.254]

Исторически особую роль сыграло изучение эффекта Пашена — Бака на водородных линиях. Как мы указывали в 5, первоначальная теория Зом-мерфельда объясняла тонкую структуру линий водорода исключительно зависимостью массы электрона от скорости. В таком случае не должен был бы обнаруживаться эффект Пашена — Бака каждая из компонент тонкой структуры должна была бы расщепляться самостоятельно. После появления гипотезы об электронном спине тонкая структура линий водорода объяснялась, как возникающая в резулцгате дублетного расщепления отдельных уровней водорода. Тогда на тонких компонентах линий водорода (и сходных с ним [c.357]

Zn I, X 4680А смещаются не пропорционально напряженности магнитного поля, а значительно сильнее. Однако впоследствии П. Л. Капица, П. Г. Стрелков и Э. Я. Лаурман [2 ] выяснили, что этот вывод был ошибочным и что в действительности отступления от линейности в расщеплении для линий, у которых не имеет места эффект Пашена—Бака (одиночники или составляющие широких мультиплетов), не заметны в полях до 320 ООО э. [c.358]

Гартинг и Клинкенберг исследовали квадратичный эффект также на высоких членах главных серий s и Rb. Их результаты находятся в очень хорошем согласии с теорией. Только у цезия наблюдаются слабые лишние компоненты, соответствующие переходам 1 однако это объясняется тем, что для цезия еще не полностью наступило явление Пашена — Бака. [c.360]

Начинающийся эффект Пашена — Бака проявляется в том, что сближающиеся компоненты соседних линий как бы отталкиваются друг от друга, а наиболее удаленные смещаются быстрее, чем пропорционально полю. На рис. 196 приведены результаты наблюдений Ван-Гееля [ i] для соседних [c.364]

Экспериментально получить расщепление, соответствующее слабому полю, оптическими методами трудно ввиду узости сверхтонкой структуры. Поэтому большинство оптических наблюдений относится к средним или сильным полям. При усилении поля возникает явление, аналогичное эффекту Пашена — Бака для обычных сериальных мультиплетов. Теория может быть легко развита для предельного случая столь сильного поля, что связь между моментами и окажется полностью разорванной. Тогда каждый из моментов пре-цессирует вокруг направления внешнего манитного поля Н и независимо ориентируется относительно него. В этом случае [c.535]

Ридберговские состояния в магнитном поле. В отличие от обычных слабовозбуждённых состояний, для к-рых осн, роль играет параыагн. взаимодействие атома с маги, полем (см. Зеемана эффект, Пашена — Бака эффект), для атомов в Р. с. важную роль играет диа-магн, взаимодействие, очень быстро растущее с увеличением п. Р. с. в магЕ. поле описывается гамильтониа-Юм [c.393]

ПАШЕНА - БАКА ЯВЛЕНИЕ — состоит в том, что в сильных магнитных нолях, когда энергия взаимодействия атома о магнитным полом большо мульти-плетного расщепления уровней, картина расщепления спектральных линий аналогична простому Зеемана явлению с нормальным расщеплением Лv = е11/2т ,с, где е и — заряд и масса электрона, II — напряжен- [c.598]

ПАШЕНА — БАКА ЭФФЕКТ, состоит в том, что в сильных магн. полях сложное зеемановское расщепление спектр, линий переходит в простое (см. Зеемана эффект). Сильными следует считать магн. поля, вызывающие расщепление уровней энергии, сравнимое с мультиплетным (см. Тонкая структура) и превосходящее его. В таких полях происходит упрощение картины расщепления — наблюдается расщепление линии на три компоненты (зеемановский триплет). Обнаружено Ф. Пашеном и нем. физиком Э. Баком (Е. Ba k) в 1912. [c.523]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...