Исто шик излучения

Вместе с тем характер проводимых экспериментов часто не позволяет выполнить все эти условия. Тогда вторичное поглощение будет искажать истинную форму спектра люминесценции и его влияние должно быть учтено путем введения в полученный спектр соответствующих поправок. В общем случае такие поправки требуют трудоемких расчетов, предусматривающих знание спектра поглощения исследуемого вещества и распределение энергии в спектре возбуждающего люминесценцию источника. Расчеты сильно упрощаются, когда для возбуждения свечения используется монохроматическое излучение (выделяется одна монохроматическая линия из возбуждающего спектра). В этих условиях при полном поглощении возбуждающего света, истинная интенсивность люминесценции /ист в некоторой частоте v связана с интенсивностью люминесценции в этой же частоте /набл, наблюдаемой на опыте, соотношением [c.203]

ТЕМ. ИСТ. ТС = значение средней температуры источника полезного излучения (К) [c.181]

Из изложенного выше следует, что коэффициент излучения зависит от природы, теплового состояния тела, а также от состояния его поверхности. Зависимость коэффициента излучения не только от физических свойств и температуры тела, а еще и от состояния его поверхности не позволяет отнести его к ч исто теплофизическим параметрам. Для опытного исследования коэффициента излучения пока еще не существует достаточно разработанных и установившихся экспериментальных методик. Применительно к твердым телам получили распространение следующие методы радиационный, калориметрический и метод регулярного режима. К недостаткам радиационного метода относится неизбежная неточность наводки приемника излучения и некоторое рассеивание лучистой энергии, падающей на спай дифференциальной термопары. Кроме того, форма образца, применяемая в этом случае, является преимущественно плоской. В калориметрическом методе также нельзя применять исследуемые образцы произвольной формы. Их форма должна допускать возможность закладки в них электрических нагревателей. При этом необходимо, чтобы утечки тепла, обусловленные концевыми потерями в образцах, были пренебрежимо малыми. К общим недостаткам обоих методов относится необходимость измерения лучистых тепловых потоков и температуры поверхности исследуемых тел. В методе регулярного режима отпадает необходимость в измерении как лучи стых тепловых потоков, так и температуры поверхности Опыт сводится лишь к определению темпа охлаждения Метод регулярного теплового режима применялся ав тором в относительном и абсолютном вариантах. В обо их случаях образцы исследуемого материала могут иметь произвольную геометрическую форму и малые размеры, [c.285]

Первый раздел посвящен теории излучения. В нем сообщаются также сведения по радиационным характеристикам твердых тел и сред, необходимые для разработки методов расчета теплообмена. Во втором разделе рассмотрен вопрос о луч истом теплообмене между. телами при неподвижной среде. Изложена теория взаимного лучистого теплообмена. Даны методы определения коэффициентов взаимного лучистого теплообмена и поглощательных способностей среды и описаны методы расчета лучистого теплообмена между телами с учетом отражения от поверхностей. В третьем разделе приведена теория поля излучения и рассмотрены дифференциальные методы расчета лучистого теплообмена. [c.10]

Вопрос о распределении температуры с высотой может быть разрешен при некоторых предположениях относительно солнечного и земного излучения и поглощающей способности атмосферы. Возможны две существенно различные гипотезы с одной стороны, можно предположить, что атмосфера находится в покое и рассматривать так называемое лз истое равновесие атмосферы, с другой, можно допустить наличие атмосферного движения и рассматривать наряду с уравнениями гидродинамики уравнение приведенной энергии. [c.81]

Рис. 7. Моделирование в волновой кювете излучения от точечного ист ника. (Любезно предоставлено Центром по развитию образе ния, Ньютон, Массачусетс, США.)

Для уменьшения л) истого теплообмена между телами устанавливают экраны, представляющие собой тонкие листы, изменением температуры которых по их толщине можно пренебречь. Рассмотрим влияние экранов на теплообмен между двумя параллельными пластинами, температуры которых Т1 и Т2, а степень черноты пластин и экранов 8 одинакова (рис. 11.7, а). Если число экранов п, то количество теплоты, передаваемое от тела 1 к экрану 1, будет равно теплоте, передаваемой от экрана 1 к экрану 2,. .., и от экрана п к телу 2 (стационарный тепловой поток). Лучистый тепловой поток определяют по уравнению (11.13), а приведенную степень черноты 8пр по уравнению (11.14). Запишем уравнение плотности потока излучения для 1-го экрана в виде [c.545]

Рис. 18. Схема записи и реконструкции голограмм по методу Габора. При записи (рис, а) на фотопластинке регистрируется физическая тень объекта — результат интерференции волны И7о йзлучения, рассеянного объектом S, и волны Ws, непосредственно распространяющейся от источника излучения. При реконструкции на голограмму Я направляется излучение того же монохроматического источника 5, который использовался при съемке. Голограмма Н восстанавливает волновой фронт записанного иа ней излучения и с ним истинное изображение объекта О. Однако, кроме этого, восстанавливается некоторая дополнительная волна W и с нею ложное изображение О". Волну W q и изображение О" можно получить, отобразив и О в сферическом фронте волиы ист 9чникд , как в зеркале. Истинное и ложное изображение, а также,, "наблюдатель Л располагаются в этом случае на одной прямой, в результате чего возникает взаимная интерференция, искажающая оба изображения

Как видно из этой формулы, если второй мохмент зщерной функциуг существует, т. е. при 0 > О, показатель 7 = 1 и функция исто -ников в глубоких слоях атмосферы растет с оптической глубине й линейно, как и в серой атмосфере. Если же второго момента ядерная функция не имеет 0 < 0), то рост с глубиной функции ис точников, а значит и температуры, более медленный. Отрицательные значения показателя степени 0 означают большую роль малых уровней поглощения, за счет чего излучение может выходить из атмосферы с больших глубин. Этот вывод противоположен обычному влиянию линий поглощения на распределение температуры в атмосфере, называемому покровным эффектом и заключающемуся в том, что линии отбрасывают часть идущего из глубины потока назад, в результате чего температура в атмосфере повышается [45. [c.211]

Обнаружительная способность к потоку излучения от исто"гни-ка с температурой 573 К при частоте модуляции 20 Гц, [c.274]

Хотя коэффициент связи можно увеличить при использовании диффузного источника меньшего размера и линзового согласующего устройства, полная передаваемая мощность не может быть увеличена до тех пор, пока нет возможности поднять плотность тока инжекции. Если то же самое значение полного тока (/ =. /Лист) остается неизменным, в случае источника меньших размеров может быть реализован выигрыш в (Лвол/ ист) раз. Однако если остается неизменной плотность тока /, то преимущества получить не удается. Поэтому приходится при разработке источника малой площади и высокой яркости придавать особое значение диодам с торцевым излучением и инжекционным лазерам, которые рассматриваются в гл. 9...И и обеспечивают высокую направленность излучения. [c.231]

Если фаза рассеянной волны однозначно определяется фазой падающей волны, Р. с. наз. когерентным, в противном случае — н е к о г е-рентным. По ист. традиции Р. с. отд. молекулой (атомом) часто наз. когерентным, если оно рэлеевское, и некогерентным, если оно неупруго. Такое деление условно рэлеевское Р. с. может являться некогерентным процессом так же, как и комбинационное. Строгое решение вопроса о когерентности при Р. с. тесно связано с понятием квантовой когерентности и статистикой излучения (см. Статистическая оптика). Резкое различие в пространств, распределении когерентного и некогерентного рассеянного света обусловлено тем, что при некогерентном Р. с. вследствие нерегулярного, случайного распределения неоднородностей в среде фазы вторичных волн случайны по отношению друг к другу поэтому при интен-ференции не происходит полного взаимного гашения волн, распространяющихся в произвольном направлении. [c.624]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...