Распределение скоростей в сечении неизотермической

Рис. 3-18. Распределение скоростей по сечению при неизотермическом ламинарном течении жидкости в трубе.

Предельные распределения скоростей по сечению неизотермического турбулентного пограничного слоя полу-74 [c.74]

Распределение скоростей в сечении отрыва неизотермического слоя на непроницаемой стенке с учетом (1-5-4) и (6-1-4) определится уравнением [c.99]

При нагревании или охлаждении текущей среды в канале от стенок формирование скоростного поля в потоке неизотермической среды осложняется из-за изменения коэффициента переноса импульсов с температурой. Для иллюстрации этого эффекта на рис. 134 представлено распределение скоростей в сечении изотермических и неизотермических потоков при нагревании и охлаждении жидкости от стенок трубы (дст=0 +дст — 9ст)- Ввиду различия градиентов скорости, а следовательно, и сил трения у стенок следует ожидать различия коэффициентов теплоотдачи при нагревании (+ ст) и при охлаждении стенки —q т) Помимо влияния на скоростное поле потока изменяющейся с температурой силы трения на стенке, в каналах значительного диаметра и при большой разности температур в среде, на скоростное поле потока вынужденного течения может заметно влиять свободная конвекция. При этом в потоке возникают дополнительные сложные циркуляционные токи. [c.330]

Предельные распределения скоростей по сечению неизотермического турбулентного пограничного слоя получаются после подстановки выражения (5.3.1) в уравнения [c.69]

Распределение скоростей в сечении отрыва неизотермического слоя на непроницаемой стенке с учетом (1.5.4) и [c.97]

При резонансных колебаниях идеальной жидкости распределение амплитуд давления и скорости по длине волны носит синусоидальный характер, а амплитуда их может расти беспредельно. В неизотермическом потоке вязкой жидкости установится конечное значение амплитуд колебания скорости и давления и исказится синусоидальный закон их распределения вследствие диссипации энергии по длине волны. При этом пучности скорости сместятся в сторону входного сечения канала. Поскольку возмущения давления малой амплитуды распространяются со скоростью звука, которая переменна в неизотермическом потоке, то это также приведет к дополнительному смещению прочности скорости в сторону меньших значений температур газа. [c.78]

Весьма ограниченны данные по турбулентной структуре нестационарных неизотермических течений в каналах. В работе Б.В. Перепелицы, Ю.И. Пшеничникова, Е.М. Хабахпашевой [44] представлены результаты измерений статистических характеристик пульсаций температуры в нестационарном турбулентном потоке воды в диапазоне чисел Рейнольдса Ке = = (1,36. .. 6,1) 10 и частотах колебаний расхода от 0,4 до 4 Гц. Эксперименты проводились в канале прямоугольного поперечного сечения с обогревом одной стенки и при наличии предварительного, участка гидродинамической стабилизации. На входе в рабочий участок устанавливался пульсатор, создающий колебания расхода жидкости. Мгновенные значения расхода изменялись до 5 раз. Поскольку тепловьоделение в обогреваемой стенке при этом не менялось, при увеличении расхода температура стенки должна падать, а при замедлении— возрастать. Соответственно изменяется по времени и температура потока вблизи стенки. Характер перестройки усредненного профиля температуры во времени виден из распределения скорости изменения температуры 3 Т Ът в течение одного периода. На рис. 3.6 представлено изменение величины ЪТ Ът от фазы колебания расхода на различных расстояниях от стенки. Расход жидкости через канал падает в промежуток времени ЭГ/Эт между 0,3 и 0,5. .. 0,6 и возрастает между 0,5. .. 0,6 и 1. Как видно из рисунка, наиболее сильный рост температуры наблю- [c.87]

До сих пор предполагалось, что движение жидкости носит изотермический характер (рис. 1-19, кривая 1), т. е. что температура жидкости во всех точках потока одинакова. В условиях теплообмена движение жидкости является неизотермическим, так как температура жидкости изменяется по сечению и по длине трубы. С изменением температуры изменяется вязкость ж1идкости, что оказывает влияние на картину распределения скоростей в сечении трубы, причем это влияние различно в зависимости от направления теплового потока (рис. 1-19). При охлаждении жидкости ее температура у стенки ниже, а вязкость выше, чем в середине сечения трубы, поэтому скорость течения жидкости у стенки меньше, а в середине сечения — больше в сравнении с изотермическим режимом (кривая 2). При нагревании жидкости имеет место обратная картина скорость течения жидкости у стенки выше, а в среднем сечении ниже в сравнении с изотермическим режимом (кривая 3). Таким образом, при наличии теплообмена параболическое распределение скоростей в условиях ламинарного течения жидкости нарушается. [c.55]

При неизотермичеоком течении жидкости, когда вязкость и другие физические свойства не остаются постоянными, само понятие о длине гидродинамического начального участка нуждается в уточнении. В общем случае в качестве длины начального участка целесообразно принять то расстояние от входа в трубу, на котором пограничный слой, развивающийся на ее стенках, заполняет все сечение трубы и исчезает влияние начального распределения скорости. Из такого определения следует, что профиль око-,рости и коэффициент сопротивления за пределами начального участка при изотермическом движении остаются постоянными, а при неизотермическом движении могут изменяться по длине. В последнем случае полная стабилизация профиля скорости может наступить лишь после того, как произойдет полное выравнивание температуры но сечению потока. [c.143]

В неизотсрмическом потоке температура может изменяться и по живому сечению потока и по длине. Существенной величиной, влияющей на распределение скоростей и давлений в ламинарном потоке, является коэффициент вязкости жидкости непостоянство его в неизотермическом потоке является причиной нарушения законов распределения скоростей н давлений, свойственных изотермическому потоку. [c.197]

Уравнения (8.43) и (8.44) могут быть решены [11], если распределение относительной температуры по сечению струи связано с профилем относительной скорости соотношением АТ/ Ттах= V и итах, И урзвнение (8.28) оказывается справедливым и для неизотермической струи. Для практических расчетов неизотермических осесимметричных струй можно использовать зависимости [И] [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...