Теплоизолированное течение

Если при теплоизолированном течении газа отсутствуют силы трения, то течение будет изоэнтропным и состояние движущегося газа меняется по закону адиабаты. [c.124]

Если размеры отверстий в перегородке малы, то протекание газа (жидкости) сквозь эти отверстия происходит со значительной скоростью и сопровождается из-за действия сил трения превращением кинетической энергии, а следовательно, и располагаемой работы в теплоту при дросселировании вся работа переходит в теплоту трения. На выходе из перегородки скорость газа ш уменьшается соответственно отношению проходных сечений. Так как для теплоизолированного течения на основании уравнения (2.8) должно быть (подробнее см. 9.1) [c.173]

Уравнение Эйлера. Рассмотрим теплоизолированное течение жидкости, не обладающей вязкостью и теплопроводностью. При таком течении в потоке отсутствуют силы трения и нет обмена теплотой между отдельными частями движущейся жидкости и между жидкостью и ограничивающими поток твердыми стенками (при этом считается, что внутренних источников теплоты в потоке нет). Кроме того, для упрощения предполагается, что на текущую жидкость не действуют массовые силы, в частности сила тяжести. [c.287]

Уравнение (9.12) представляет собой общин интеграл уравнений движения идеальной жидкости, выражающий закон сохранения энергии. Это ясно из самого вывода этого уравнения кроме того, в этом можно убедиться и из сопоставления его с уравнением (2.8) первого начала термодинамики. Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы согласно уравнению (2.8) полезная внешняя работа равняется убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (9.12). Из этого ясно, что уравнение (9.12) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, однако только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не иР . [c.290]

Щкр = энтропия должна уменьшаться. Но это невозможно, так как при теплоизолированном течении по трубе с сопротивлением энтропия газа по самой природе реальных процессов может только возрастать, но не убывать. Это и означает, что переход через скорость звука в трубе постоянного сечения неосуществим, т. е. при = с имеет место к р и з и с течения, а сама скорость щ р есть критическая скорость течения. [c.326]

Если применить к рассматриваемому теплоизолированному течению газа в трубе с трением понятие политропического процесса, то из изложенного выше вытекает, что показатель политропы является переменной величиной, меняющейся от сечения к сечению, причем с приближением скорости течения к критической (т. е. к местной скорости звука) значение показателя политропы п стремится к показателю адиабаты k. [c.327]

Из уравнения (10.41) могут быть получены важные следствия относительно теплоизолированного течения жидкости по каналу. [c.356]

Если текущая жидкость несжимаема, то уравнение (14) для теплоизолированного течения принимает вид [c.646]

Из п. 11,2 известно, что для теплоизолированного течения идеального газа уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии. Поэтому, предполагая, что скачок происходит без теплообмена с внешней средой (через стенки трубы), можно применить это уравнение к выбранным сечениям 1-1 и 2-2 потока [c.425]

При дросселировании вся работа переходит в теплоту трения. На выходе из перегородки скорость газа w уменьшается соответственно отношению проходных сечений. Так как для теплоизолированного течения на основании уравнения (1.46) должно быть [c.288]

Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы. Согласно уравнению (1.46) полезная внешняя работа равна убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (4.31). Таким образом, уравнение (4.31) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, но только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не для истинных значений (1/2) и i на линии тока при условии, что значение константы одинаково для всех линий тока (последнее имеет место, если в начальном состоянии скорость и энтальпия всех частей жидкости также одинаковые). [c.311]

I—S диаграмма очень удобна для определения изменения энтальпии в результате процесса. Поэтому эта диаграмма широко применяется для расчета процессов теплоизолированного течения, которые характеризуются тем, что приращение кинетической энергии 1 кг движущегося газа равно, как это было показано в 2-7, убыли удельной энтальпии. [c.133]

Но для теплоизолированного течения справедливо уравнение (2-55) [c.165]

Если при теплоизолированном течении газа силы трения отсутствуют или настолько малы, что действием их можно пренебречь, то ofs = 0 и течение можно считать изоэнтропическим. Допустим далее, что движущийся газ является идеальным газом, т. е. четвертое уравнение в при- [c.266]

Этот результат показывает, что в трубе постоянного сечения с сопротивлением и при отсутствии отвода тепла непрерывный переход через скорость звука (т. е. от дозвуковой скорости течения к сверхзвуковой) невозможен. В самом деле, допустим, что скорость течения газа в трубе достигла значения W, большего местной скорости звука с. Так как точка w = является точкой максимума функции s(z >), то s энтропия газа по самой природе реальных процессов может только возрастать, но не убывать. Это и означает, что переход через скорость звука в трубе постоянного сечения неосуществим, т. е. при w = имеет место кризис течения, а сама скорость w есть критическая скорость течения Шкр. Как показывает опыт, течение газа по достижении критического значения скорости Шкр (равного местной скорости звука с) превращается из стационарного в нестационарное, или пульсирующее, т. е. в потоке газа при переходе через критическое значение скорости развиваются интенсивные колебания, приводящие к значительным потерям энергии движения и в конечном счете к возрастанию энтропии газа. [c.290]

Уравнение (2-59), как будет показано ниже, справедливо как для идеальных, т. е. не обладающих вязкостью, газов и жидкостей, так и для тех случаев, когда течение сопровождается действием сил трения, т. е. имеет силу как для обратимых, так и для необратимых теплоизолированных течений. [c.48]

Уравнение (2-56)относится к теплоизолированному течению. Его легко обобщить на случай течения с подводом тепла. Если на пути 1-2 текущий газ (или жидкость) получает количе ство тепла Q, то на основании закона сохранения энергии уравнение (2-56) примет вид [c.49]

Основное уравнение теплоизолированного течения (10-1) в случае идеального газа, для которого Ак [c.197]

Таким образом, при теплоизолированном течении невязкой и несжимаемой жидкости внутренняя энергия и не изменяется. [c.199]

Из-за действия аил трения при течении газов происходит диссипация (рассеяние) механической энергии, т. е. превращение части ее в тепло трения, в результате чего энтропия газа при его теплоизолированном течении возрастает. [c.208]

Увеличение энтропии является совершенно обязательным термодинамическим условием возникновения скачка. Из этого условия следует, в частности, что при теплоизолированном течении идеальных газов скачки разрежения, характеризующиеся уменьшением энтропии, возникать не могут. [c.212]

Если при теплоизолированном течении газа силы трения отсутствуют или настолько малы, что действием их можно пренебречь, то 5 = 0 и течение является изоэнтропическим. Допустим далее, что движущийся газ является идеальным газом, т. е. уравнение (8-4) представляет собой уравнение Клапейрона— Менделеева. В этом случае из условия 5 = 0 следует, что состояние движущегося газа меняется по обратимой адиабате [c.149]

Константу С a gw) можно определить, решая краевую задачу (3.66). Для теплоизолированного течения ( = 1) С — просто число. [c.106]

Таким образом, из-за действия сил трения при течении пара-часть механической эиергии превращается в теплоту трения, В результате энтропия газа при его теплоизолированном течении возрастает и в этом случае процесс в й,5-диаграмме изображает- [c.28]

Рассмотрим течение сжимаемого газа по трубе (постоянного сечения) настолько длинной, что нельзя пренебрегать трением газа о стенки, т. е. вязкостью газа. Стенки трубы мы будем предполагать теплоизолированными, так что никакого обмена теплом между газом и внешней средой не происходит. [c.506]

Обычно, однако, положение упрощается благодаря тому, что передача тепла из одного участка тела в другой (посредством простой теплопроводности) происходит очень медленно. Если теплообмен практически не происходит в течение промежутков времени порядка периода колебательных движений в теле, то можно рассматривать каждый участок тела как теплоизолированный, т. е. движение будет адиабатическим. Но при адиабатических деформациях Ощ выражается через Ui по формулам обычного вида с той лишь разницей, что вместо обычных (изотермических) значений величин Е, а надо брать их адиабатические значения (см. 6). Ниже мы будем считать это условие выполненным, и соответственно этому под Е и а в этой главе будут подразумеваться их адиабатические значения. [c.124]

Как было показано в 2-10, при Стационарном теплоизолированном течении газа в трубе сумма удельной Ьнтальпии г движущегося газа и отнесенной к 1 кг кинетической энергии [c.193]

Термический нейтрализатор представляет собой теплоизолированный объем со специальной организацией течения ОГ, устанавливаемый в выпускной системе двигателя и осуществляющий термическое доокисление токсичных компонентов за счет собственного тепла ОГ. Термическая нейтрализация не зависит от вида сжигаемого 76 [c.76]

При течении газа у поверхности какого-либо тела вследствие сил внутреннего трения происходит торможение потока, что вызывает увеличение температуры тела. Температура адиабатно изолированного тела, помещенного в поток газа, называется собственной, или равновесной. Собственную температуру можно определить неподвижным теплоизолированным термометром, находяш,имся в потоке перемещающейся жидкости. Термодинамическую температуру можно определить термометром, который перемещается вместе с газом. Разность между собственной и термодинамической температурой равна [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...