Работа изохорического

Работа изохорического процесса вследствие неизменности объема V тела равняется нулю [c.40]

Работа расширения I при изохорическом процессе вследствие неизменно- [c.168]

При изохорическом процессе работа изменения объема pdV = 0. Поэтому, если работа, не связанная с изменением объема, отсутствует, то [c.39]

При изохорическом процессе производится полезная внешняя работа и, которая может быть передана внешнему объекту работы. Действительно, согласно уравнению (1-16) полезная внешняя работа выра- [c.45]

Полезная внешняя работа, произведенная 1 кг газа при изохорическом процессе, составит [c.46]

Работа расширения I при изохорическом процессе вследствие неизменности объема равняется нулю полезная внешняя работа I равна [c.161]

Примером предельно необратимого изохорического процесса является расширение тела в пустоту (вакуум), поскольку объем всей системы при этом не меняется. В этом процессе 1 =0. Кроме того, р = = 0, поэтому будет равна нулю и работа изменения объема I. Отсюда согласно уравнению (2-8) [c.161]

Но полезная внешняя работа, совершаемая системой при обратимом изотермиче-ски-изохорическом процессе, равняется взятому с обратным знаком изменению свободной энергии следовательно, [c.323]

Характерными для ДЕ.игателя с изобарическим сгоранием топлива являются раздельный ввод в цилиндр воздуха и топлива и сжатие в цилиндре не горючей смеси (как это имеет место в двигателе с изохорическим сгоранием), а только воздуха, что позволяет работать с большими степенями сжатия. [c.383]

В теплотехнике большую роль играют некоторые частные термодинамические процессы изохорический, изобарический, изотермический и адиабатный. Обобщающим является политропный процесс. По отношению к нему все перечисленные процессы относятся к частным случаям. При исследовании термодинамических процессов устанавливают связи параметров, определяют работу газа, количество тепла, изменения внутренней энергии. [c.35]

Так как в изохорическом процессе dv = 0, то на основании формулы (68) работа в этом процессе также равна нулю (1 = 0). [c.35]

Работа в изохорическом процессе 1 = О, в изобарическом — 1р = р ( 2 — Vj), в изотермическом — I = q, в адиабатном — [c.63]

В зависимости от характера процесса соотношение между ли н А может быть различным. Так, при изотермическом (т.е. при постоянной температуре) расширении идеального газа все подводимое количество теплоты расходуется на совершение работы, а при изохорическом (при постоянном объеме) его нагревании, наоборот, работа равна нулю и подведенная теплота идет только на увеличение внутренней энергии. При фазовых превращениях, происходящих при постоянной температуре, значительная часть количества теплоты идет также на увеличение внутренней энергии, а работа при этом в отдельных случаях может даже иметь отрицательный знак (плавление льда). [c.194]

Однако работа и pdv не всегда равны между собой, поэтому следует проявлять большую осторожность при вычислении работы указанным способом. Необходимо отметить, что для двух опытов, описанных выше, в которых применялись разделяющие перегородки (при постоянной энергии и при постоянной температуре), интеграл р dv имеет конечную величину, а работа равна нулю. В изохорическом процессе, выполняемом с помощью лопастного колеса, интеграл р dv равен нулю, а произведенная системой работа меньше нуля. Соответствие р dzj я dW может быть обеспечено, если вся работа процесса совершается жидкостью над шере ме сдающейся частью границ системы, на которую жидкость о к а з ы в а е т в течение вс е го ц р оц ес с а то же давление, ч т о И н а н е 1П о д в и ж н ы е границы системы. [c.21]

Если выбрать интервал температур, примерно отвечающий тому, в котором работают современные двигатели внутреннего сгорания (7" = 2 600° К и Го = 370° К), то степень сжатия, отвечающая наибольшей литровой мощности двигателя в соответствии с рис. 4-8, будет равна для цикла Дизеля 16,1, а для цикла с изохорическим сгоранием — [c.81]

Так как процесс изохорический и газ не совершает работу, то t Q = и t Q = — (3 / 2)Л Тг. Заметим, что ввиду неравновесности процесса количество тепла, конечно, не может быть вычислено через изменение энтропии, так как формула is.Q = ГЛ5 несправедлива. [c.230]

Работа dL, выполняемая в течение бесконечно малого элемента процесса, задается, согласно уравнению (3), произведением pdV. Для изохорического процесса dV = О, или, после интегрирования, [c.14]

Таким образом, изохорический процесс есть процесс, происходящий при постоянном объеме, что оправдывает его название. Следует, однако, отметить, что понятие изохорического процесса является более общим, так как оно требует, чтобы для данного процесса dL = О, даже когда работа не может быть представлена Л)авнением (3). [c.14]

Теперь рассмотрим систему, которая динамически (не термически) изолирована от окружающей среды в том смысле, что какой бы то ни было обмен энергией между системой и окружающей ее средой в форме работы невозможен. Тогда система может совершать только изохорические превращения. [c.73]

Рассмотрим теперь изотермическое превращение I системы при температуре Т от состояния А к состоянию В, а также изотермическое превращение II системы между двумя состояниями А и В при температуре Т йТ. А получается из А при бесконечно малом изменении, во время которого температура повышается на величину йТ, тогда как никакая внешняя работа не совершается. Если давление в системе однородно, то это может быть осуществлено, если объемы А ш А равны (изохорическое превращение). Во время бесконечно малого превращения от В до В также не совершается никакой работы. [c.74]

Изохорический процесс (у= onst) изменения давления и температуры определяется законом Гей-Люссака (р/Т= onst u = onst). При изохорическом процессе работа системы будет равна нулю [c.253]

II сжатия пот теплообмена рабочего тела ни с холодильником, ни с нагревателем. Следовательно, весь процесс теплоотдачи количества теплоты Q[ от нагревателя осуществляется при переходе газа из состояния В в состояние С, а процесс передачи количества теплоты Q2 холодильнику — при переходе газа из состояния D в состояние А. При изохорическом переходе газа из состояния В в состояние С работа виешких сил равна нулю А-=0, так как поршень неподвижен. Из первого закона термодинамики для этого процесса следует [c.123]

При изохорическом процессе (V = onst) работа изменения объема L = dV = О, и поэтому в случае, если работа L(i/), не связанная с изменением объема, отсутствует, то [c.32]

При обратимом изотермическо-изохорическом процессе убыль энергии Гельмгольца системы, а при обратимом изотермическо-изобарическом процессе убыль энергии Гиббса системы равна согласно данным раздела 4.1 максимальной полезной внешней работе L. Поэтому можно также сказать, что мерой химического сродства участвующих в реакции веществ является максимальная полезная работа, которая может быть произведена над внешним объектом работы в результате химической реакции между этими веществами при обратимом ее проведении. [c.489]

Воздух массой 0,5 кг при давлении р — 0,2 МПа занимает объем Vi = 0,4 м . Воздух изотермически расширяется, а затем изохорически нагревается так, что в конечном состоянии его давление становится равным первоначальному. Суммарное количество теплоты, подводимое к газу в процессах Г = onst и и = onst, равно 370,5 кДж, Определить работу, совершенную воздухом в указанном процессе и параметры воздуха в конце изотермического расширения. [c.26]

Примером предельно необратимого изохорического процесса является расширение тела в пустоту (вакуум). Объем всей системы (тела и окружающей среды) прн расширешт тела в пустоту не меняется. В этом процессе / = О и р = О, поэтому работа I изменения объема также равна нулю. Отсюда согласно уравнению (1.41) [c.302]

То обстоятельство, что в большинстве тепловых двигателей рабочее тело к моменту сжатия обновляется, обусловливает определенные особенности циклов. В частности, в циклах, где отработавшее рабочее тело выбрасывается во внешнюю среду после адиабатического расширения, необходимо учитывать, что при этом не используется работа проталкивания, равная p. V — Р2К4 (индекс 2 обозначает конец адиабагического расширения, а 3 — начало адиабатического сжатия). Поэтому замыкающим процессом в рассматриваемом цикле надо принимать изохорический процесс 2—3, т. е. считать, что отвод теплоты производится при V = onst. [c.509]

Как видно из выражения (2-36), Лолезная внешняя работа, производимая при изохорическом процессе, равняется работе проталкивания. Одним из наглядных примеров полезной внешней работы в изохорическом процессе является проталкивание находящейся в некотором канале несжимаемой жидкости от одного сечения канала к другому. [c.45]

Возрастание энтропии в процессах с трением. В качестве примера вычислим приращение энтропии жидкости в приборе Джоуля (рис. 3-12). В этом приборе, как известно, вся затрачиваемая внешняя работа переходит в тепло трения, вызывая нагревание жидкости от температуры Т до Т2. Так как этот процесс происходит без изменения объема жидкости, то онечное состояние может быть достигнуто путем обратимого изохорического нагревания жидкости и, следовательно, приращение энтропии составит (при Су = onst) [c.76]

Основанием для такой замены является равенство нулю полезной работы при выхлопе, вследствие чего суммарная внутренняя энергия рабочего тела и окружающей среды U + U не меняется, т. е. Ui + U i = = Ui + U i. Но приращение внутренней энергии окружающей среды t/ i—U i представляет собой в рассматриваемых условиях количесгво полученного ею тепла Qm, причем вследствие постоянства U+U, Qii=Ui,—откуда и вытекает эквивалентность процессов выхлопа и изохорического охлаждения рабочего тела. [c.378]

На рис. 12-42 изображены те же циклы при одинаковых Р и < 2. Поскольку площадь цикла, т. е, его работа в случае подвода тепла при K= onst, оказывается большей, чем при p = onst, то, очевидно, и к. п. д. цикла с подводом тепла при V= onst будет больше. Следует отметить, что е обоих рассматриваемых случаях максимальное давление в цикле с изохорическим подводом тепла является более высоким, чем в цикле с изобарическим подводом тепла. [c.412]

К такому же результату приводит сопоставление активационных объемов, вычисленных через энтальпию активации пластической деформации [47 ] и через изменение термодинамического потенциала модели дефектов в виде зародышей фазы а в фазе р (матрица металла). Действительно, при образовании зародышей фазы а в фазе р разность изменений изобарного и изохорного потенциалов, т. е. работ изотермо-изобарического и изотермо-изохорического процессов, приводящих к одинаковому конечному состоянию, определяется [15] из выражения [c.54]

Если известна функциональная зависимость обобш,енных сил и теплоемкостей от внешних параметров и температуры, то совершенная системой работа и полученная теплота в ходе равновесного процесса могут быть вычислены по формулам (9.7) и (9.8). В частности, для идеального газа зависимость давления от объема и температуры выражается уравнением Менделеева — Клапейрона, а изохорическая и изобарическая теплоемкости являются постоянными величинами. Отсюда следуют известные формулы для теплоты и работы при различных процессах. [c.66]

При изохорическом процессе (v = = onst) работа изменения объема L = равняется нулю, и поэтому [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...