Центр источника (стока)

Центр источника (стока) 122, 125 [c.624]

Поместим начало координат посредине расстояния между центром источника и центром стока и за ось х примем прямую, соединяющую эти центры. Пусть абсцисса источника —е, абсцисса стока +е. При таком расположении системы координат потенциал скоростей и функция тока для источника и стока определяются, согласно (110) и (112), следующими формулами [c.110]

Рассмотрим предельный случай, когда расстояние между центрами источника и стока, равное 2в, стремится к нулевому значению и одновременно расход каждого из них Q стремится к бесконечности, но так, что произведение 2zQ остается все время постоянной величиной [c.110]

Следовательно, в поле источника (стока) скорость убывает обратно пропорционально расстоянию от центра. Полагая, что скорость, направленная от центра к периферии (источник), поло- [c.215]

Следовательно, в поле источника (стока) скорость убывает обратно пропорционально расстоянию от центра. Полагая, что скорость, направленная от центра к периферии (источник), положительна, мы должны Б этом случае считать (2 > 0. Тогда стоку будет соответствовать < 0, Обратим также внимание на то, что в точке г = о скорость обращается в бесконечность, т. е. центр источника является особой точкой. [c.232]

Предположим, что имеется некоторая поверхность, в каждой точке которой помещен центр источника или стока (рис. 153). Пусть суммарный расход от источников и стоков с площадки А5 будет AQ. Назовем поверхностной плотностью распределения мощности источников и стоков величину [c.312]

При циркуляционном течении, как и в случае источника (стока), скорости возрастают по мере приближения к центру. При этом произведение линейной скорости на расстояние движущейся частицы от центра остается постоянным [c.77]

Параметры сетки при заданных граничных условиях 2-го рода или наличии источников (стоков) тепла определяются, как и в работах 16, 7], в результате сравнения конечно-разностного уравнения теплопроводности для элементарного объема с центром в точке О с уравнением закона Кирхгофа для токов в соответствующем узле сетки сопротивлений. [c.412]

Пусть Q есть инверсия точки Р по отношению к окружности, и вообразим в точках Р и Q одинаковые источники с мощностью /I, а в центре О сток — и. Тогда, обращаясь к примеру (2), получим для функции [c.94]

Внутри круга радиуса а помешен источник мощности т на расстоянии / от центра и сток такой же мощности расположен в центре. Найти соответствующий комплексный потенциал и показать, что результирующее воздействие на границу равно [c.220]

Точка на плоскости, из которой вытекает во все стороны жидкость (или в которую она со всех сторон втекает), называется центром источника (или стока). [c.125]

Поместим начало координат посредине расстояния между центром источника и центром стока и за ось X примем прямую, [c.183]

Поток, который при этом получается в пределе из источника и стока на плоскости, называется плоским диполем, постоянная М, характеризующая gvo, —моментом диполя, а ось х, на которой расположены центры источника и стока, — осью диполя. Вычислим потенциал скоростей и функцию тока диполя. Подставим для этого в формулы (42) и (43) вместо Q его выражение через константу М . [c.184]

Диполь в пространстве. Рассмотрим теперь поток, который получается из пространственного источника и пространственного стока равных расходов Q в пределе, когда Q— o, а расстояние между центрами источника и стока 2з—>0. [c.197]

Вн "три тела можно по-разному располагать центры источников п стоков. Решение задачи не получается при этом однозначным. Более правильным оказывается представлять себе, что источники и стоки (точнее говоря, их центры) распределены на поверхности тела. Так как, вообще говоря, в любой точке, взятой на поверхности тела, берут свое начало или конец линии тока, то Центры источников и стоков естественно представить себе непрерывно распределенными по поверхности тела. [c.203]

Подобно сферическому источнику (или стоку) с движением газа вдоль лучей, идущих из центра, можно рассмотреть цилиндрический источник (сток), в котором газ движется вдоль прямых, нормальных к некоторой оси, и параметры его постоянны на соосных круговых цилиндрических поверхностях. В цилиндрическом источнике изменение параметров газа определяется уравнением [c.91]

Отсюда следует, что возмущения, описываемые потенциалом (18.12), можно рассматривать как результат действия в центре симметрии с=0 источника (стока) с объемным расходом Q(/). Согласно выражению (18.12) возмущения от действия такого источника приходят в точку с координатой х с опозданием относительно момента их возникновения в центре симметрии на время х1а , которое требуется возмущению для его распространения от центра симметрии до данной точки со скоростью звука а , В связи с этим потенциал возмущений вида (18.12) называется запаздывающим потенциалом. [c.235]

Знак производной р г) указывает направление течения если р > О, то течение от центра (источник) если ip < О, то течение к центру (сток). Анализ обоих случаев, по существу, одинаков, и для определенности далее предполагается, что р г) = q > 0. [c.107]

Предположим, что под поверхностью бесконечно глубокой жидкости находится источник 5, дебит которого Q = q os at, где q — постоянная величина, а — частота колебания дебита источника. Пусть координаты центра источника будут (О, О, —h). Поместим в точке с координатами (О, О, h) фиктивный сток дебита Q, [c.501]

Зависимость (7.2) физически означает, что фильтрационные потоки от работы каждого источника-стока накладываются друг на друга. Так как. пласт предполагается неограниченным, то потенциал на бесконечности равен бесконечности. В центрах стоков-источников (г,=0) потенциал также равен бесконечности. [c.88]

В данном случае имеется плоскорадиальный (сходящийся или расходящийся) поток. Центр скважины (сток или источник) находится в начале координат. [c.113]

Разобьем границу 8 ш. N прямолинейных отрезков. Предполагаем, что на каждом из полученных отрезков, например к-ш, интенсивность источников (стоков) постоянна и равна Суммируя действия всех таких источников на центр р-то отрезка, получим дискретный аналог уравнения (2.8) [c.504]

Пусть область течения жидкости ограничена контуром S, на котором задана нормальная составляющая скорости воздуха v (х). Внутри области находится непроницаемый, вращающийся с линейной скоростью v цилиндр радиуса г. Вообще говоря, таких вращающихся цилиндров может быть сколько угодно, однако для упрощения сути излагаемого метода полагаем, что цилиндр один. Поместим в центр цилиндра линейный вихрь с циркуляцией Г = 2пг - v. Для определения скорости воздуха в рассматриваемой области разместим на границе области источники (стоки) неизвестной заранее интенсивности gS. [c.526]

В заключение этого раздела запишем для пластины, цилиндра и ара с источником (стоком) теплоты в среде с температурой Тг обобщенные выражения для температуры на поверхности Tw ив средней плоскости (центре) Тц [c.403]

Под источником (стоком) на плоскости понимают точку, из которой происходит истечение (либо втекание) жидкости. Пусть точка О на рис. 6.6 представляет плоский источник, из которого, как из центра, проведем несколько концентри-ческих окружностей. Запишем уравнение неразрывности для цилиндрической поверхности единичной высоты [c.51]

Линии тока тоже представляют собой окружности, не проходящие через источник—сток и имеющие центры на границе 5=0. [c.182]

Неограниченно сближая центры источника и стока, будем одновременно увеличивать расход Q, подчинив его условию при As -> 0 QAs = т — onst. Тогда [c.277]

Скорость от плоского точечного источника (стока) в некоторой точке потока изменяется обратно пропорционально ее расстоянию от этого источника (или стока). Действительно, расход жидкости через окружность радиусом г с центром в источнике (рис. 2.30) равен интенсивности этого источника q, т. е. р = 2ллУ. Отсюда V = q 2nr). [c.72]

Поэтому мы рассмотрим несколько иной предельный случай. Пусть расстояние между центрами источника и стока 2s —> U и одновременно расход каждого из них Q— o, но так, что произведение 2sQ остается все время иостоянпой величиной М [c.184]

При наложении поступательного потока на поток от источника и стока равных расходов получается обтекание овального тела вращения, подобно тому как в аналогичных условиях для плоскости получается обтекание овального цилиндра. При наложении поступательного потока на упомянутый предельный поток получается обтекание шара. Вот почему итот предельный поток ил1еет большо11 интерес. Вычислим потенциал скоростей и функцию тока этого потока. Возьмем цилиндрическую систему координат, в которой ось х проходит через центры источника и стока (положительное направление оси х считаем от центра источника к центру стока), а начало координат располо- [c.197]

Следует заметить, что фактически не существует одиночного вихря, одиночного источника или стока, а всегда существует пара вихрей и пара источник—сток, одна из составляющих которых может быть расположена в бессконечности или центр пары может быть в бесконечности. [c.83]

Таким образом, центр инерции системы двух источников (стоков) остается кепойеижкыж, так что возможное движение от взаимодействия особенностей и 02 происходит относительно него. [c.148]

Пусть течение газа происходит вдоль лучей, Р1дущих из точки О (рис. 1.5.1, а), и его парамегры зависят лишь от расстояния до этой точки (т. е. сохраняю одинаковые значения на сферах с центром в точке О). Такое течение называется сферическим источником (если газ движется от центра) или стоком (при движении газа к центру). [c.89]

Пусть многосвязная область течения ограничена контуром 5, на котором задана нормальная составляющая скорости как функция от координат и времени -Уп(хоД), где Хое5. Внутри области могут находиться вращающиеся непроницаемые цилиндры (им соответствуют окружности) с линейными скоростями вращения Будем полагать, что по границе непрерывно распределены источники (стоки) неизвестной заранее интенсивности В центрах аДа. а.з) цилиндров [c.643]

Сетка движения дуплетной системы источник—сток, описываемая уравнением (3.1.54), имеет характер, представленный на рис. 3.7,6. Здесь эквипотенциали (линии равного понижения уровня) являются окружностями, центры которых расположены на прямой, проходящей через источник и сток можно показать, что радиус эквипотенциальной окружности г с центром в точке на расстоянии ув от скважины определяется формулой [c.182]

Поскольку эквипотенциали являются здесь окружностями, то решение для дуплетной системы источник—сток будет справедливо и для скважины (колодца) конечного радиуса г с, поскольку ее контур можно совместить с эквипотенциалью радиуса Гв=Гс. В этом случае только положение расчетного источника —стока сдвигается относительно действительного центра скважины на величину Уа, определяемую согласно (3.1.56) при Г5=Го, причем можно показать, что при расстоянии L от центра скважины до реки расчетное расстояние Lo=L—ys определяется по формуле [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...