Скорость квазипоперечных ударных волн

Скорость квазипоперечных ударных волн [c.194]

Скорость У квазипоперечных ударных волн находится из условий на разрыве (4.13) [c.194]

Отсюда видно, что, если [Р,] , 7 О в точке, где Ж достигает экстремума (точка Жуге), то в этой точке имеет экстремум также энтропия. В Главе 4 будет показано, что для квазипоперечных упругих ударных волн ненулевой интенсивности приращение энтропии совпадает по знаку с приращением скорости на ударной адиабате. [c.76]

Две другие заштрихованные на рис. 4.4 области отвечают неравенствам (4.23), т.е. эволюционным квазипоперечны-м, волнам. Те из них, чьи скорости попали в нижний левый прямоугольник, были ранее (в 4.5) названы медленными ударными волнами, а [c.200]

Условия эволюционности позволяют разделить квазипоперечные эволюционные ударные волны на быстрые и медленные ( 4.5). Исследована скорость ударных волн ( 4.6),представленная равенством (4.6). Указано расположение на ударной адиабате в зависимости от параметров 11-1,112 и С эволюционных отрезков, т.е. отрезков состоящих из точек, представляющих состояния за эволюционными разрывами. Имеется два существенно различающихся варианта расположения эволюционных отрезков при X > О и при X < 0. [c.238]

При этом для построения первого приближения для квазипоперечных волн следует выбрать систему координат 2) 3, связанную с направлением квазипоперечной волны в нулевом приближении. В этой системе координат, используя результаты предыдущих параграфов, сначала можно найти изменение / , так же как это делается при решении нестационарной автомодельной задачи. Затем по характеристическим скоростям или по скорости ударной волны находятся соответствующие значения -ф. Затем с помощью уравнений (6.6) или второй группы уравнений [c.296]

При заданном состоянии с одной стороны разрыва щ = 11, П2 = 112 и произвольной величине скорости разрыва IV все возможные состояния по другую сторону разрыва были найдены ранее в Главе 4 в виде ударной адиабаты, которая изображается на плоскости щи2 кривой (рис. 8.2 а). Зависимость от точек на адиабате, изображенная горизонтальной координатой на кривой на рис. 8.2 6, указывает соответствие между значением и состоянием за скачком. Поведение ударной волны существенно зависит от знака упругой константы среды х. Для определенности на рис. 8.2 и во всех дальнейших рассуждениях принято X > 0. Отмеченные на рис. 8.2 6 на горизонтальной оси величины с а = 1,2) - характеристические скорости медленных и быстрых квазипоперечных волн по состоянию перед скачком, т.е. при Па = По,. Жирной линией на рис. 8.2 6 отмечены те [c.324]

Таким образом, получаем задачу для квазипоперечных волн, которая формулируется следующим образом найти последовательность квазипоперечных волн, в которой величины и изменяются от U, U2 впереди до u, ,u2 позади. Построение решения сводится к указанию на фазовой плоскости ui, U2 пути, соединяющего начальное состояние A Ua) с конечным В(и ), с использованием при этом интегральных кривых неопрокидывающихся волн Римана и эволюционных участков ударных адиабат при соблюдении правила скоростей. [c.243]

Возможен случай, когда область, в которой существует другое решение, ограничена тем же краем, так что решение в окрестности точки Е существует и единственно. Для этого необходимо, чтобы второе решение, так же как и рассмотренное выше первое, было генетически связано с неэволюционной частью ударной адиабаты (дуга ЕВ на рис. 1.14). А это возможно, если имеется другая, отличающаяся от рассмотренной выше, комбинация из двух разрывов, которые сливаются в один при приближении с другой стороны к линии, представляющей неэволюционный отрезок ударной адиабаты. Именно такая ситуация может иметь место, когда WJ > Уе, т.е. в случае, когда на рис. 1.13 точка J лежит правее точкиЕ . В Главе 5 для задач теории упругости при WJ > Уе такая комбинация найдена. В этом случае при скоростях, чуть меньше е, имеются две различных быстрых квазипоперечных ударных волны, соответствующих верхнему эволюционному прямоугольнику (рис. 1.13), которые вместе с медленными волнами могут составить две комбинации, соответствующие неэволюционному разрыву, близкому к скачку в точку Е. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...