Модель Дагдейла — Леонова — Панасюка

Недостатком формулы Гриффитса считается неограниченный рост разрушающей нагрузки р при / --> О Этого нет в модели Дагдейла, Леонова и Панасюка для малой длины из (9.7) следует р как и [c.298]

Идея учета области пластического деформированного в вершине трещины, выдвинутая Ирвиным [19] при определении вязкости разрушения металлов, нашла применение и для композиционных материалов. Согласно модели фиктивной трещины [17, 18], в вершине концентратора формируется зона интенсивного высвобождения энергии (впервые такое определение дано в работе [20]), которая подобна трещине. Как отмечается в работе [21], реально данная внутренняя трещина не существует, а представляет собой аналитически трещиноподобную область, развивающуюся перед началом окончательного разрушения. Для оценки прочности композиционного материала с концентратором напряжений типа трещины также используется подход, известный в литературе как модель Панасюка—Леонова—Дагдейла [22]. Суть модели заключается в том, что зона впереди кончика трещины заменяется дополнительным разрезом длиной Ь, находящимся под действием напряжений, равных пределу прочности (или текучести) материала. [c.236]

Во-вторых, все частные модельные критерии легко выводятся при помощи Г-интеграла в рамках соответствующей модели (например, б -критерий в модели Леонова — Панасюка— Дагдейла и в более сложных моделях типа стриж , спрут и трезубец [47]). [c.361]

Основным недостатком этой модели является то, что само плоское напряженное состояние в условиях распространения трещин в конструкциях редко. В тех случаях, когда оно реализуется, результаты модели Леонова—Панасюка-Дагдейла хорошо подтверждаются экспериментом [20]. [c.54]

Раскрытие в вершине трещины на основе модели Леонова-Панасюка-Дагдейла можно описать как [c.84]

Монография посвящена исследованию длительного разрушения изотропных и анизотропных вязко-упругих тел на основе изучения кинетики роста трещин в телах с различной геометрией и реологическими свойствами материала. В основу исследования положена разработка кинетической модели роста трещины в вязко-упругом теле, исходя из ряда положений модели разрушения Леонова — Панасюка — Дагдейла. Рассматриваются линейные вязко-упругие тела. Исследование ведется в квазистатической постановке. [c.4]

Однако наибольшее развитие получили исследования кинетики роста трещин в вязко-упругих телах, выполненных на основе модели Леонова—Панасюка—Дагдейла. Эти исследования были начаты в работе [124] и проводились в различных аспектах в работах [75, 92—94, 106, 125, 163—169,182—184,198--202]. [c.10]

Анализируя приведенные -в обзоре работы [75, 129, 163, 164, 198—2021, посвященные исследованию кинетики роста трещин на основе модели Леонова — Панасюка — Дагдейла, можно [c.22]

К известным моделям трещин относятся модели Гриффитса 157, 158], Леонова — Панасюка [82, 85], Г. И. Баренблатта 3],Дагдейла [149] и др. [c.49]

В последующие годы резко усилился интерес к модели Леонова— Панасюка — Дагдейла. Была проведена большая работа по созданию и обоснованию методов определения критического раскрытия трещины, установлению пределов его применимости. Было обнаружено, что бк-модель и критерий КРТ хорошо описывают процесс разрушения довольно широкого класса материалов как металлических, так и полимерных. [c.55]

Для модели Леонова—Панасюка—Дагдейла, когда ia(6)=as, это выражение упрощается к виду [c.57]

Отметим, что приведенные рассуждения лежат в основе модели трещины Леонова — Панасюка — Дагдейла [105, 149]. Далее будем следовать этой модели, однако, поскольку рассматривается кинетика роста трещин в вязко-упругом теле, следует уточнить характер параметров данной модели. [c.65]

Модель Панасюка — Леонова — Дагдейла [c.22]

Другой подход к учету пластического деформирования основан на введении тонкой концевой зоны у фронта трещины, где сосредоточены все неупругие эффекты. Такова модель Леонова—Панасюка—Дагдейла (рис. 6.3). В пределах концевой зоны длиной X напряжение Оу (х, 0) считают постоянным и равным Оо. Это напряжение аналогично пределу текучести материала. Вне концевой зоны материал считают линейно-упругим. Трещина начинает расти, как только ее раскрытие на фронте б достигает критического значения бо- Это значение принимают за характеристику трещиностойкости материала. Таким образом, вместо условий (6.2), (6.5) и (6.8) вводят соотношение [c.161]

Исторически модели Леонова—Панасюка—Дагдейла предшествовало следуюгцее правило определения размера локализованной пластической зоны с в условиях маломасштабной текучести и величины раскрытия трегцины 6 (модель Ирвина). [c.217]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла [c.250]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла 251 [c.251]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла 267 [c.267]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла 269 [c.269]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла 273 [c.273]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла 277 [c.277]

Значительное влияние на развитие механики разрушения оказали модели Дагдейла [88], М. Я. Леонова, В. В. Панасюка и П. М. Витвицкого [39], Уэллса, учитывающие наличие тонкой пластической зоны перед концом трещины и ее раскрытие. Критерий разрушения в этих моделях формулируется следующим образом. Трещина получает возможность распространяться, если расстояние между противоположными поверхностями трещины (раскрытие) в ее конце достигает предельной величины. [c.10]

Большой интерес представляют оценки прочности конструкций и распространения трещин в пластичных материалах, когда пластическая зона настолько велика, что для нее справедливо соотношение макроскопической теории пластичности. Можно выделить задачи, в которых напряженное состояние плоское и для которых действительна модель Леонова-Панасюка-Дагдейла [18,19]. В этой модели пластическая зона заменяется продолж1ающим трещину отрезком, не имеющим толщины. В соответствии с упругопластической моделью Дагдейла задача сводится к нахождению решения для упругой плоскости со щелью, по берегам концевых зон которой заданы нормальные напряжения, равные пределу текучести материала. [c.54]

Дело в том, что Q модели Леонова—Панасюка—Дагдейла напряжения а в концевой области считаются постоянными и равными либо сопротивлению отрыва Оо (модель Леонова—Панасюка), либо пределу текучести материала ат (модель Дагдейла). Однако если это предположение справедливо для упругих и упруго-пластических материалов, для которых указанная модель была сформулирована, то для некоторых вязко-упругих материалов из-за реономности их свойств это условие выполняется не всегда. [c.65]

Основная, пожалуй, задача, на которой были сосредоточены в последние годы усилия ученых-механиков, занимающихся практическими приложениями механики разрушения к оценке прочности крупногабаритных изделий,— это задача о нахождении условий равновесия или распространения большой трещины в достаточно пластичном материале. Пластическая зона впереди трещины велика настолько, что для нее можно считать справедливыми соотношения макроскопической теории пластичности, рассматривающей среду как сплошную и однородную. Для плоского напряженного состояния модель Леонова — Панасюка — Дагдейла, заменяющая пластическую зону отрезком, продолжающим трещину и не имеющим толщины, оказывается удовлетворительной. В частности, это подтверждается приводимым в этой книге анализом соответствующей упругопластической задачи, которая ре- шается численно методом конечных элементов. С увеличением числа эле-ментов пластическая зона суживается и можно предполагать, что в пределе, когда при безграничном увеличении числа элементов решение стремится к точному решению, пластическая зона действительно вырождается в отрезок. Заметим, что при рассмотрении субмикроскопических трещин на атомном уровне многие авторы принимают гипотезу о том, что нелинейность взаимодействия между атомами существенна лишь в пределах одного межатомного слоя, по аналогии с тем, как рассчитывается так называемая дислокация Пайерлса. Онять-таки, как и в линейной теории, возникает формальная аналогия, но здесь она носит уже искусственный характер, и суждения об относительной приемлемости модели в разных случаях основываются на совершенно различных соображениях степень убедительности приводимой Б защиту ее аргументации оказывается далеко неодинаковой. [c.10]

При высоких разрушающих напряжениях поправочный коэффициент не может быть выражен только через коэффициент интенсивности напряжений, как это следует из формулы (2.3.6), поскольку пластическая область перед трещиной становится большой. В этом случае, воспользовавшись моделью трещины Леонова-Панасюка-Витвицко-го-Дагдейла [см., например, (2.3.10)], можно записать раскрытие тре- [c.162]

Внук и Кнаусс [202] исследовали начальный период развития пространственной дискообразной трещины с вырожденной кольцевой пластической зоной в вязко-упругом массиве. В основу исследования положена модифицированная модель Леонова—Панасюка—Дагдейла, когда напряжения в концевой зоне трещины G=G(t) полагаются зависящими от истории нагружения и определяются следующей закономерностьй) [c.15]

Модель Леонова-Панасюка является оригинальной и не сводится к модели Гриффита-Ирвина. Условие разрушения связывается с длиной d = L — I, которая в общем случае не является малой. По существу те представления, которые на Западе относятся к излагаемой ниже гипотезе Дагдейла , были ранее развиты М. Я. Леоновым и В. В. Па-насюком. [c.417]

Модель трегцины Леонова—Панасюка—Дагдейла и целый снектр результатов анализа состояния трегцины нормального отрыва в условиях плоского па-пряжепиого состояния приводятся в. Помимо классических результатов, включены и новые [ ], [ ] — оценка остаточных напряжений в пластине с трегциной нормального отрыва после разгрузки, локализация пластических деформаций при повторном нагружении (двухзонное пластическое течение) и вы-чпсленпе параметров локализации, оценка величины раскрытия трегцины при повторном пагружепии. [c.15]

Подчеркнем еще раз, что поправкой Ирвина можно пользоваться лишь в случае маломасштабной текучести. Концепция маломасштабного пластического течения восходит к Райсу (см., например, [ ], с. 260-261). Пластическое течение называется маломасштабным, если область пластического течения мала по сравнению с характерными геометрическим размерами — длиной выреза, шириной ненадрезанного образца, характерным линейным размером самого тела. В этом случае для исследования локализации пластических деформаций у вершины трещины границу тела переносят в бесконечно удаленную точку, а саму трещину считают бесконечно протяженной в одном из направлений. Асимптотика напряжений в бесконечно удаленной точке в точности соответствует главному члену разложения в окрестности вершины трещины. При полномасштабной текучести исследование локализации пластических деформаций у вершины трещины следует проводить по схеме Леонова—Панасюка—Дагдейла. Оказывается, что схема Ирвина но сравнению с моделью Леонова-Панасюка-Дагдейла примерно на 20% недооценивает длину пластической зоны. [c.218]

Нанрагпивается аналогия с моделью Леонова—Панасюка—Дагдейла [ ], [ Представим зону локализации в виде отрезка длины с на иродолжении трегцины. В пределах этого отрезка должно выполняться условие текучести [c.226]

Модель Леонова-Панасюка-Дагдейла используется в качестве эффективной расчетной схемы при анализе локализации пластических деформаций у вергпппы трещины нормального отрыва в упруго идеально пластическом теле в условиях плоского напряженного состояния во всех случаях, когда пластическая зона представляет собой узкий отрезок, продолжающий трещину. В от- [c.251]

С тех пор предложенная в [ ], [ ] модель, известная как модель Леонова-Панасюка-Дагдейла, гпироко используется для расчета напряженного состояния и вычисления раскрытия трещины в стальных пластинах [ ]. Соответствующая подобной сильно локализованной у вергпины трещины зоны текучести модель трещины основывается на следующих основных нредноложениях [ ] [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...