Фриделя модель

Компенсация но методу Фриделя выполняется следующими этапами 1) удаляют первую четвертьволновую пластинку 2) поворачивают систему поляризатор—анализатор так, чтобы их оси колебаний были наклонены в рассматриваемой точке модели под углом 45° к главным направлениям 3) поворачивают вторую четвертьволновую пластинку так, чтобы ее ось была параллельна оси поляризатора 4) поворачивают анализатор до полного гашения света в рассматриваемой точке. [c.101]

Согласие с моделью Фриделя и широкое развитие небазисного скольжения привели авторов к заключению, что процессом, контролирующим ползучесть, было поперечное скольжение дислокаций из базисных в призматические плоскости. [c.119]

В рассматриваемой модели возврат периодически высвобождает дислокационные сегменты сетки. Высвобожденный сегмент преодолевает скольжением среднее расстояние s. Движущая сила возврата и, следовательно, изменение среднего размера ячейки сетки А (в соответствии с теорией Фриделя [ 199] и предположением, что каждый участок дислокации является идеальным источником и стоком вакансий) обратно пропорциональны этому размеру i [c.115]

Вычисления, выполненные Фриделем [50] для модели, которая учитывает взаимодействие дислокаций с ядро.м дислокации, дают линейную зависимость напряжений от концентрации, но с другим коэффициентом перед С [c.39]

Разновидностью этой теории является модель Фриделя, в которой о не является постоянным. При этом на ведущую дислокацию действует напряжение [c.196]

В модели Фриделя предполагается релаксация скоплений, которая возникает в результате взаимодействия полей напряжений скоплений и источников дислокаций вторичных систем. [c.196]

По экспериментальным данным построены зависимости A(t) (рис. 4.30). В предположении, что справедлива модель Фриделя с фиксированными барьерами, получено соотношение [c.150]

В ТОЧНОСТИ соответствует тому, что в формуле (10.107) функция Грина полностью отбрасывается. При этом спектр всей системы оказывается просто результатом наложения сумм Фриделя (10.102), отвечающих отдельным атомам, составляющим систему. Этот результат было бы трудно получить, исходя непосредственно из формулы (10.94) для комплексного волнового вектора к когерентной волны. В таком приближении системе атомов переходных металлов отвечал бы спектр, состоящий из -зон, ширина Г каждой из которых равнялась бы ширине соответствующего резонанса (10.38) в своей ячеечной яме. Это соображение оказалось полезным при рассмотрении энергетической зависимости псевдопотенциала в формулах типа (10.48) для массового оператора [14] и при анализе приближенных решений (10.82) уравнений метода когерентного потенциала для ячеечной модели бинарного сплава [34]. [c.502]

Появление групп из п дислокаций, каждая с суммарным вектором Бюргерса пЬ, в соответствии с уравнением (3.3) увеличивает напряжение течения в раз. Именно идея образования плоских скоплений дислокаций легла в основу теоретических моделей упрочнения Мотта, Зегера и Фриделя [240, 258, 8], в которых развитие упрочнения на стадии II связывалось с дальнодействующими упругими полями напряжений от этих скоплений. [c.102]

Кроме того, научная актуальность вопросов, рассмотренных в монографии, определяется также и тем обстоятельством, что в настоящее время фактически не существует последовательной общей теории деформационного упрочнения материалов. Несмотря на неоднократные попытки ее построения, продолжающиеся уже более 40 лет (Г. Тейлор, Н. Мотт, А. Зе-гер, П. Хирш, Э. Кульман-Вильсдорф, Ж. Фридель и др.), теоретические модели деформационного упрочнения еще достаточно далеки от завершения даже применительно к наиболее изученным объектам - ГЦК металлам и к наиболее простому случаю П стадии линейного упрочнения. Что же касается других стадий деформационного упрочнения, например I и III, и тем более изучения этих вопросов применительно к кристаллам с другими типами кристаллической решетки, то успехи здесь еще менее значительные. Применительно к 1-й стадии, это, по-видимому, можно объяснить тем обстоятельством, что в настоящее время еще не накоплена в достаточном количестве непротиворечивых и систематических экспериментальпь х данных по влиянию поверхностных эффектов на макроскопическую кинетику деформационного упрочнения, которое большинством авторов отмечается как наиболее существенная и в то же время наиболее неясная закономерность, проявляющаяся особенно заметно на 1-й и даже, как отмечают некоторые исследователи, в существенной мере на П-й стадии дефор- [c.7]

Для расчетов Фридель использовал атомные объемы, коэффициенты Пуассона и коэффициенты сжимаемости. Он распространил упругую модель, схематически представленную на фиг. 10, на случай, в котором как матрица, так и вводимая жидкость сжимаемы и имеют коэффициенты сжимаемости и Ха- Атомам растворителя и растворяемого элемента приписываются радиусы Г1 и Га, которые вычисляют из атомных объемов элементов, исходя из соотношения = /ззхг . Пустоты в матрице отвечают по величине атомам растворителя с радиусом ri. При замещении атома растворителя на атом растворяемого элемента с радиусом оба испытывают упругое изменение, величину которого можно характеризовать общим для обоих атомов средним радиусом а. Фридель показал, что при бесконечном разбавлении справедливо выражение [c.174]

Рошер и Фридель [94] предложили модель электронной структуры для целого ряда сложных кристаллических веществ, включая фазы со структурой -вольфрама и сг-фазы (см. следующий раздел). Эта модель предполагает высокую электронную плотность вблизи уровня Ферми для (i-зоны, заполненной более чем на одну треть. Авторы считают, что сверхпроводимость многих соединений с такой структурой обусловлена высокой плотностью электронных состояний в соответствии с предположением, высказанным Клогстоуном и Шаккарино. [c.246]

Поперечное скольжение иногда считают процессом, определяющим скорость ползучести и в ГЦК-металлах (например, [225]). Модель поперечного скольжения в кристаллах со структурой ГЦК предложили Шок и Зегер [226] и Фридель [199]. Модель Фриделя получила дальнейшее развитие в работах [227, 228]. Для энтальпии активации поперечного скольжения было получено уравнение [c.136]

Сравнительно недавно считали, что существуют две основные модели упрочнения одна, основанная на взаимодействии дислокаций дальнего порядка (Фридель [122], Зегер [44]), другая — на взаимодействии ближнего порядка (по Базинскому [484]). Однако в 1962 г. и несколько позже Хирш, Кульман-Вильсдорф, Саада, Мак Лин развили новые представления об упрочнении, в значительной степени помогающие объяснить целый ряд явлений, которые невозможно было понять только в свете теорий дальних к ближних взаимодействий. [c.195]

Подробное исследование основных свойств расплавленного теллура было проведено Кабане и Фриделем [34]. Их заключения в значительной степени основаны на нейтронографических исследованиях Турана и Брейля [244, 245], обсуждавшихся в гл. 3, 5, которые показывают, что при умеренных температурах атомы Те связаны в основном тремя ковалентными связями с соседними атомами. В рамках модели молекулярных орбита-лей, обсуждавшейся в гл. 5, 3, третья ковалентная связь приводит к тому, что электрон занимает антисвязывающие ст -со-стояния, которые образуют зону проводимости Те. Поэтому Кабане и Фридель предложили считать, что лежит в зоне проводимости, что находится в соответствии с отрицательными значениями коэффициента Холла. Они также провели подробный анализ данных по сдвигу Найта и пришли к заключению, что его значение согласуется со значением Л (Е/), принятым в их модели. Предполагается, что среднее координационное число 2 уменьшается до значений меньше 3 при Г<500°С [34, 245], но эта тенденция, по-видимому, меньше, чем предполагалось вначале, поскольку Туран [243] недавно-обнаружил, что г = 2,85 при 403 °С. Переход с повышением температуры от образования связей с двумя соседними атомами к образованию трех валентных связей Кабане и Фридель приписали возрастанию энтропии. [c.174]

Модели Коттрелла, Орована, Фриделя [64—66] и других авторов, основанные на анализе явлений при пересечении дислокаций или при разрезании дислокационной сетки полосой скольжения, для рассматриваемого нами случая вряд ли пригодны, так как в металлах с гексагональной решеткой пересекающиеся системы скольжения при низкой температуре отсутствуют. Весьма медленное развитие процесса деформации при испытании сплавов титана на замедленное разрушение вновь позволяет сделать предположение о возможной существенной роли избыточных вакансий в механизме зарождения трещин. При этом в качестве основного источника вакансий считают само скольжение, в процессе которого вакансии образуются при [c.46]

Данный нами анализ оптических свойств с самого начала базировался на приближении самосогласованного поля. Мы заметили, однако, что прямое использование формулы Кубо — Гринвуда с моделью невзаимодействующих электронов ведет к ошибке (даже если включить статическое экранирование псевдопотеициала).Если вычислять вместо этого отклик системы в присутствии трех возмущений (света, неэкранированного псевдопотеициала и электрон-электронного взаимодействия), то мы придем к замене статической диэлектрической проницаемости диэлектрической проницаемостью, зависящей от частоты. Если говорить на языке процессов, происходящих во время поглощения (или на языке теории возмущений), то более точные вычисления соответствуют учету вкладов от процессов, в которых, например, электрон поглощает фотон, сталкивается со вторым электроном, рассеивается решеткой и снова сталкивается со вторым электроном. Обескураживает, что этот более сложный процесс, который соответствует высшему порядку теории возмущений, ведет тем не менее к поправкам псевдопотеициала того же порядка, что и для невзаимодействующих электронов. Б этом случае э< х])ект оказывается малым, но нельзя быть уверенным, что дело будет обстоять так же и для всех других возможных процессов. Эта проблема была недавно частично решена, по крайней мере для мягких рентгеновских спектров, работами Нозьера и др. 133, 34). Хотя они основаны на технике теории многих тел, которую мы здесь не обсуждаем, центральные результаты можно понять и иа основе развитых в этой книге представлений. Более обширная дискуссия с точки зрения, подобной нащей, была дана Фриделем [36]. [c.388]

Возникает закономерный вопрос чему равна фриделевская сумма в случае чистого кристалла С одной стороны — это разность валентностей матрицы и примеси , т. е,—нуль. С другой стороны — это число электронов, которые в модели ПСЭ были сняты с атома при образовании иона и должны быть ему воз вращены, когда ион появляется в кристалле, т. е. фриделевская сумма должна равняться отнюдь не нулю, а валентности атома Z. При таком подходе правило сумм Фриделя для примеси (2.92) тоже выполняется. Налицо — некоторый парадокс, решение которого мы отложим до 10. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...