Метод Фриделя

Компенсация но методу Фриделя выполняется следующими этапами 1) удаляют первую четвертьволновую пластинку 2) поворачивают систему поляризатор—анализатор так, чтобы их оси колебаний были наклонены в рассматриваемой точке модели под углом 45° к главным направлениям 3) поворачивают вторую четвертьволновую пластинку так, чтобы ее ось была параллельна оси поляризатора 4) поворачивают анализатор до полного гашения света в рассматриваемой точке. [c.101]

Сильные отклонения от закона Фриделя и вытекающая отсюда возможность определить отсутствие центра симметрии и абсолютную полярность нецентросимметричной структуры четко продемонстрированы [167] при изучении С<18 методом дифракции в сходящемся пучке и с помощью различных темнопольных электронных микрофотографий 180°-ных двойниковых границ кристаллов ВаТЮз [202, 369, 37014 [c.350]

Включение спин-орбитальной связи в метод сильной связи обсуждалось Фриделем и др. [3]. [c.191]

В ТОЧНОСТИ соответствует тому, что в формуле (10.107) функция Грина полностью отбрасывается. При этом спектр всей системы оказывается просто результатом наложения сумм Фриделя (10.102), отвечающих отдельным атомам, составляющим систему. Этот результат было бы трудно получить, исходя непосредственно из формулы (10.94) для комплексного волнового вектора к когерентной волны. В таком приближении системе атомов переходных металлов отвечал бы спектр, состоящий из -зон, ширина Г каждой из которых равнялась бы ширине соответствующего резонанса (10.38) в своей ячеечной яме. Это соображение оказалось полезным при рассмотрении энергетической зависимости псевдопотенциала в формулах типа (10.48) для массового оператора [14] и при анализе приближенных решений (10.82) уравнений метода когерентного потенциала для ячеечной модели бинарного сплава [34]. [c.502]

Более всего распространены следующие методы компенсации 1) метод растяжения или сжатия образца в виде полосы 2) применение компенсатора Бабине — Солейля 3) метод Фриделя [c.99]

На практике чаще всего прибегают к методам компенсации Фриделя и Тарди, так как эти методы осуществимы в полярископе без дополнительных устройств ). [c.101]

В работах [805, 806] методом спинового эха исследовали частицы Pt диаметром 33—200 А, осажденные на силикагеле. Наблюдалась аномально широкая резонансная линия, более чем на порядок величины превышающая линию ЯМР в массивной платине. Было найдено, что это уширение линии обусловлено неоднородностью магнитного поля в пределах частиць и убывает как В области температур 1,7—77 К температурная зависимость ширины линии не обнаружена, вследствие чего уширение линии было приписано распределению сдвига Найта внутри частицы, возникающему благодаря фриделев-ским осцилляциям плотности электронных спинов вблизи поверхности металла. Анализ результатов показал, что градиент поля существует Б поверхностном слое толщиной 1,5 0,5 постоянных решетки независимо от размера частиц. Несмотря на эти аномалии, положение пика резонансной линии и значения Т , были такими же, как у массивного металла. [c.279]

Однако ряд авторов высказывает противоположное мнение. Так, согласно данным Фриделя [122], э. д. у. металлов IV в подгруппы уменьшается от алмаза к олову. У о. ц. к. металлов Va и Via подгрупп (V, Сг, Nb, Мо, Та, W), а также a-Fe высокие значения э. д. у. ставятся в прямую зависимость от их сильно выраженных направленных связей [380]. Это объясняется тем, что из-за сильного искажения жесткой связи образование дефектов упаковки затруднено. Возможно, последнее предположение следует считать наиболее достоверным. Оно также подтверждается данными Букера и Брауна [382, 396], считающих, что ранние измерения растянутых петель в кремнии и германии были воз-молсными из-за неверного метода их наблюдения (без учета диффузного контраста). Наиболее точным значением э. д. у, у германия и кремния они считают 150 эрг/см . [c.184]

Фонера метод 129 Фриделя правило сумм 456 [c.671]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...