Угол плоский телесный

Об ограниченном содержании размерности говорит и то, что в ряде случаев единицы разных величин обладают одинаковой размерностью. Это, конечно, ни в коем случае не следует трактовать в том смысле, что эти ве-ли шны имеют общую физическую природу. В частности, это относится к величинам, единицы которых, согласно их определению, оказываются безразмерными. Здесь можно назвать угол (плоский и телесный), коэффициент трения, добротность колебательной системы и т.д. [c.93]

Плоский угол Телесный угол [c.5]

Плоский угол Радиан равен углу между двумя радиусами окружности, длина дуги между которыми равна радиусу Стерадиан равен телесному углу с вершиной в центре сферы, вырезающему на поверхности сферы площадь, равную площади квадрата со стороной, равной радиусу сферы [c.251]

Таким образом, располагая этими данными, можно (зная локальный телесный угол для нерегулярной поверхности в пространственном случае или угол между касательными к граничным линиям в плоском случае) определить особенности решения. [c.316]

Плоский угол ф в абсолютных единицах измеряется отношением s/r, где г — радиус круга, центр которого лежит в вершине угла, а S — дуга, на которую опирается этот угол. Бесконечно малый плоский угол измеряется отношением ds/r. Аналогичный способ применяется и для измерения телесного угла й его размерность стерадиан (ср). Для этого возьмем сферу радиуса г с центром О в вершине этого угла. На поверхности этой сферы телесный угол Q вырежет участок, имеющий площадь f тогда [c.158]

Из определения вытекает, что телесный угол, так же как и плоский угол, является величиной, не имеющей размерности. Поэтому за единицу телесного угла во всех системах принят стерадиан (ср) — телесный угол с вершиной в центре сферы, вырезающий на поверхности сферы площадь, равную площади квадрата со стороной, равной радиусу сферы. [c.129]

Замечание о возможности введения самостоятельной внесистемной единицы плоского угла в равной мере относится и к единице телесного угла, с той лишь разницей, что в последнем случае в качестве такой единицы практически применяется только прямой телесный угол (за исключением астрономической единицы -квадратного градуса). [c.130]

Под энергетической расходимостью излучения лазера понимают плоский или телесный угол при вершине конуса, внутри которого распространяется заданная доля энергии или мощности пучка излучения [88]. Чаще всего расходимость определяют на уровне половинной интенсивности или на уровне, где интенсивность падает в е раз от максимальной величины. Такое определение расходимости справедливо для сравнительно однородного по сечению луча, соответствующего основному типу колебаний (ТЕМ 00 ) резонатора. В случае многомодового излучения говорят о диаграмме направленности, понимая под этим угловое распределение энергии или мощности излучения в дальней зоне пространства, т. е. на таких расстояниях I > от излучателя, когда погрешности в фазах колебаний, складывающихся в точке наблюдения от всех элементарных участков апертуры луча D, малы по сравнению с л. При меньших расстояниях обычно нельзя говорить о диаграмме направленности, так как распределение интенсивности по углам зависит в этих случаях от расстояния I. [c.101]

Для прямых измерений телесных углов вообще не существует приборов, и телесные углы вычисляют косвенным путем на основании измерений плоских углов. Телесный угол, выраженный в стерадианах, используют в фотометрии для установления связи между силой света и световым потоком. [c.9]

Относительные величины, Т. е. отношения двух однородных физических величин — двух длин, двух площадей и т. п., имеют нулевую размерность, или безразмерны. В частности, безразмерны плоский угол, телесный угол и их единицы —обе дополнительные единицы СИ. [c.22]

Угол расходимости пучка —угол, внутри которого заключены направления движения заранее обусловленной (значительной) доли ускоренных частиц. Безразмерен, выражается в единицах плоского или телесного угла. Часто угол расходимости пучка определяется из выражения [c.61]

Определим световой поток Ф, излучаемый, источником О в телесный угол П, ограничиваемый окружностью М М , видимой из точки О под плоским углом 2ц, которому соответствует телесный угол Q = 2я (I — os Hj). [c.519]

Рассматривая элементарный телесный угол пучка лучей, образуемый плоскими углами dot, da t и da , da s и составляющий с осью системы углы а и а, и полагая яркость элемента предмета равной В и постоянной по всем направлениям, можно составить выражение для элементарного светового потока [c.89]

Телесному углу 1 ср соответствует плоский угол,. равный 65°32, углу л ср — плоский угол 120°, углу 2л ср — плоский угол 180°. [c.38]

Плоский угол. . . Телесный угол. . [c.9]

При определении угловой расходимости пользуются обычно одним из двух методов. В первом ее определяют по некоторому уровню интенсивности в дальней зоне, т. е. считается, что расходимость равна углу, где интенсивность составляет заданную величину от максимальной, обычно 0,5. Для практических целей удобно пользоваться понятием энергетической угловой расходимости, обозначающей плоский угол 0 для осесимметричного случая или телесный угол для неосесимметричного, внутри которого содержится k-я доля энергии пучка. Чаще всего речь идет либо о половине энергии (00,6. 2о,б), либо о 0,8 всей энергии (0о,8. о,в)- Заметим, что для пучка круглого сечения с равномерным распределением интенсивности и фазы излучателей величина 0о,я близка к 0д (см. формулу (4.19)). Для гауссова пучка 0 ,8 2,6 /2а. [c.148]

Световой пучок от источника света распространяется в пределах телесного угла 4я. На отражатель падает световой пучок, расходящийся в телесном угле со , которому соответствует плоский угол охвата 2ф. После отражения этот пучок собирается в малом телесном угле сог, при сечении которого меридиональной плоскостью получают плоский угол излучения 2у. Даже при некотором уменьшении энергии отраженного светового пучка из-за потерь на поглощение света концентрация пучка отраженных [c.189]

Для определения энергетической яркости пучка воспользуемся еще раз соотношением (2-12) и сначала найдем телесный угол (о, в котором распространяется поток лазерного излучения. Если плоский угол а при вершине конуса равен 5, то соответствующий телесный угол [c.172]

Единицы угловых величин и классификация методов измерения углов и конусов. Единицы угловых величин в СИ являются дополнительными и включают единицу плоского угла радиан (рад)— угол между двумя радиусами окружности, дуга между которыми по длине равна радиусу, и единицу телесного угла стерадиан (ср) — телесный угол с вершиной в центре сферы, вырезающий на поверхности сферы площадь, равную площади квадрата со стороной, по длине равной радиусу сферы. Наравне с единицами СИ допускаются к применению градус ° (л/180 рад), минута (я/10800 рад), секунда (л/648000 рад). [c.241]

Если 5 = то со = 1, т. е. одному стерадиану (стер). Телесный угол ш связан с плоским углом а соотношением [c.245]

Дополнительные единицы — радиан и стерадиан — используются для образования единиц угловой скорости и углового ускорения. Приборов для их измерений не существует. Телесный угол в стерадианах используют в фотометрии для установления связи между силой света и световым потоком. Телесный угол О в стерадианах подсчитывают по плоскому углу а при вершине конуса [c.85]

Телесному углу в 1 стер соответствует плоский угол 65° 32 углу в я стер (четверть шара) — плоский угол 120° углу в 2 я стер (половина шара) — плоский угол 180°. [c.85]

В этом случае указанный выше прием дефокусировки, т. е. см ешення источника с фокуса системы, неприменим невозможно добиться равномерной освещенности на далеком экране нли силы света в заданном телесном угле, если последний отличен от нуля, и приходится прибегать к другим приемам, основанным иа разделении системы (обычно зеркала) иа большое число отдельных рассеивающих элементов, каждый из которых создает нужный угол рассеяния около общей оси системы. Эти элементы представляют собой небольшие сферические или плоские отражатели они располагаются таким образом, что их центры (или вершины) каса-тельны общей параболической Яоверхиости, в фокусе которой помещается точечный источник таким образом, лучи, отраженные от центров (вершии) элементов, параллельны осн симметрии зеркала, а остальные лучи рассеиваются равномерно около этой осн. [c.471]

Вследствие этого расходимость излучения моды п-го порядка во столько же раз будет превосходить дифракционную расходимость основной моды резонатора (определяемую фиксированными для данной геометрии резонатора значениями компонент AB D матрицы), во сколько раз величина 2w превосходит поперечник основной моды 2шо. Расходимость основной моды есть Q = k/ nwo). Учтем, что величина 2ш высшей из возбуждающихся мод приб изительно равна диаметру d характерной для данного резонатора ограничивающей апертуры (в технологических твердотельных лазерах — обычно диаметру активного элемента). Таким образом, обусловленная дифракцией расходимость излучения этой моды (плоский угол при вершине телесного угла, в котором распространяется излучение) [c.75]

В практике используют несколько систем измерения углов. Международная система единиц СИ (ГОСТ 8.417—81 ) предусматривает — в числе дополнительных — угловые единицы — радиан и стерадиан. Углом в один радиан называется плоский угол между двумя радиусами круга, вырезающий из окружности дугу, длина которой равна радиусу. Соответственно стерадиан Централйный телесный угол, который вырезает на поверхности сферы площадь, шсленно равную квадрату радиуса. Радианная система измерений удобна в расчетах, но ее применение при изготовлений и контроле изделий затруднено из-за отсутствия приборов, проградуированных в радианах. [c.109]

Величина dtp = тахо/(2л) [ехр (—ikr)/r]dS представляет собой потенциал точечного источника, излучающего в телесный угол 2я. Таким образом, формула (VIII.68) означает суммирование потенциалов ф в точке А от отдельных точечных источников, распределенных по площади S с учетом запаздывания фаз (множитель ехр (—ikr)), т. е. выражает принцип Гюйгенса — Френеля. Согласно этому принципу при S сх) на любом расстоянии X от источника формируется идеально плоская волна с равномерным распределением амплитуд. В случае ограниченной площади S, к которому относится интеграл (VIII.68), распределение амплитуд и фаз колебаний в плоскости yz на различных расстояниях х будет неоднородным, хотя из общих соображений ясно, что чем больше размеры источника по сравнению с длиной излучаемой им волны, тем фронт волны будет ближе к идеально плоскому. [c.197]

Если основной целью является высокая эффективность счета р-частиц или у-квантов, то исследуемый образец можно распо ложить вокруг стенки счетчика. Если, с другой стороны, желательно подробнее исследовать свойства излучения (энергетический спектр или природу его), то предпочтительнее использовать счетчики с тонким плоским слюдяным окошком (торцевой счетчик) (см. [30, 39, 61, 146]), хотя телесный угол в этом случае и меньше. Слюду можно скрепить с металлом с помощью легкоплавкого стекла [142]. Если окошко достаточно тонкое, такие счетчики будут хорошо регистрировать и а-частицы. В случае исключительно мягкого излучения можно сконструировать счетчик, в котором активное вещество (пленка) помещается внутри прибора. В качестве катода здесь можно использовать экранирующую стенку между пленкой и анодом [86] (см. также [148]). Роль катода может исполнять также тонкая фольга между активной пленкой и анодом (давление воздуха в области вне фольги поддерживается равным давлению газа внутри ее) [78, 121, 126]. На- [c.118]

Первоначально интерферометр Фабри — Перо использовался как спектрограф, в котором в фокальную плоскость выходной линзы помещали фотопластинку. Если источник монохроматического излучения имеет конечные размеры, то излучение, падающее на эталон, может быть представлено суперпозищ1ей плоских волн с волновыми векторами, заполняющими некоторый телесный угол. Следовательно, через эталон проходят только те компоненты излучения, углы падения которых принадлежат ряду дискретных значений, таких, что [c.565]

Размер поверхности интерферометра ограничивается площадью, на которой плоскость может быть выдержана с точностью до Х/200 (типичные углы 2—3"). Однако апертурный угол Q, т.е. телесный угол собираемого излучения, обратно пропорционален разрешающей способнрсти Это означает, что светосила интерферометров уменьшается с ростом Чтобы преодолеть эту трудность, Конн [63] в 1958 г. предложил интерферометр, состоящий из двух сферических зеркал, расстояние между которыми равно радиусу их кривизны. Этот интерферометр имеет такую же аппаратную функцию, область свободной дисперсии и разрешающую силу, как и плоский интерферометр с удвоенным расстоянием между зеркалами. Однако у интерферометра Конна имеется важное свойство, а именно то, что в нем телесный угол собираемого излучения пропорционален величине Благодаря этому свойству светосила интерферометра Конна может намного превышать светосилу плоского интерферометра. Данное обстоятельство становится особенно существенным при зазоре между зеркалами интерферометра, большим чем 0,1 м. [c.569]

Это есть отнесенная к единице времени вероятность того, что молекула переходит из состояния а,о> в состояние 1>, поглощая фотон лазерного излучения из частотной области Ао) , и из области телесных углов АО/, и излучая стоксов фотон с частотой 05 в телесный угол АЙ5, если в месте нахождения молекулы существуют плотности излучения Стл и аз. Средняя рассеянная мощность равна ЙШ5Аи ( )/А/. При падении плоской монохроматической волны и при 05 = О получается Йо)5А1 ( >/А = Йо)5АЦ7(скн)/д X. е. формула Крамер-са — Гейзенберга для спонтанного комбинационного рассеяния. [c.357]

Коническая поверхность телесного угла может принимать различные формы. Если это боковая поверхность прямого кругового конуса с плоским углом 2а при вершине, то U = 2я (1 — osa) = 4я sin (а/2). Если коническая поверхность представляет трехгранный угол при вершине куба, то U = 4я/8 = л/2. Если конус телесного угла разворачивается в плоскость, то телесный угол, соответствующий полупространству, оказывается равным 2л и, наконец, если площадь ст захватывает всю поверхность шара, то полный телесный угол около каждой точки равен 4л. Когда коническая поверхность сжимается около какого-то направления и размеры сферической площадки а становятся бесконечно малыми, телесный угол также становится бесконечно малым d u = dolr . [c.24]

Найдем теперь общую связь между коэффициентом отражения диффузнорассеивающей поверхности и ее коэффи-циенрами яркости в разных направлениях. Для этого выделим на поверхности тела площадку а, достаточно малую для того, чтобы ее можно было считать плоской. Обозначим буквой N нормаль к площадке (рис. 3-5) и пусть узкий пучок света, заполняющий телесный угол и имеющий [c.67]

Прямой угол — .. . . .. 1, (D) - внесистемная единица плоского угла. П. у. — угол между двумя прямыми линиями, пересекающимися так, что все телесные углы равны между собой, или иначе, П. у. - центральный угол, длина дуги к-рого равна 1 /4 окружности. I =тг/2 = 1,570796 рад = 90° = 5 40 10" = 324. 10 = 100 = = 10 " =10 . [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...