Ползучесть, контролируемая возвратом

В гл. 1 излагаются необходимые сведения о механических испытаниях. Физическими носителями высокотемпературной пластической деформации являются дефекты решетки вакансии, дислокации, границы зерен кристаллов. Они вводятся в гл. 2. Гл. 3 посвящена общему рассмотрению зависимости скорости установившейся ползучести от температуры и приложенного напряжения. Приводятся и необходимые термодинамические соотношения. В гл. 4 описаны модели ползучести, контролируемой возвратом и термически активированным скольжением. Действие гидростатического давления, в особенности на вещество Земли — минералы и горные породы, — рассмотрено в гл. 5. [c.9]

Взаимно блокирующиеся расщепленные винтовые дислокации Рост сетки дислокаций Внутреннее напряжение ПОЛЗУЧЕСТЬ, КОНТРОЛИРУЕМАЯ ВОЗВРАТОМ [c.112]

Поскольку для установившейся ползучести, контролируемой возвратом, а =а, то для нее мы получаем степенную зависимость с л = 3. Интересная идея о возврате путем роста сетки дислокаций вызвала целый поток моделей ползучести, более или менее равнозначных и, вероятно, излишне усложненных (например, [48]). [c.123]

Влияние давления на ползучесть, контролируемую возвратом и скольжением дислокаций [c.179]

Подвижность границ зерен 86 Показатель чувствительности скорости деформации к изменению напряжения 21, 45 Ползучесть, контролируемая возвратом 112, 120—135 , 179, 190, 193 [c.281]

ПОЛЗУЧЕСТЬ, КОНТРОЛИРУЕМАЯ ВОЗВРАТОМ 9 .1. Деформация как результат скольжения дислокаций [c.107]

ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ О МОДЕЛЯХ ПОЛЗУЧЕСТИ, КОНТРОЛИРУЕМЫХ ВОЗВРАТОМ - [c.127]

В предыдущих, разделах было рассмотрено несколько моделей ползучести, контролируемых возвратом, зависящим от переползания дислокаций и, следовательно, от диффузии. Все исследования, хотя они и основывались на совершенно разных представлениях и предположениях, привели к заключению, что скорость ползучести можно описать уравнением [c.127]

Наиболее заметная структурная особенность контролируемой возвратом высокотемпературной ползучести металлов, керамики и минералов состоит во фрагментации кристаллов на субзерна . Субзерна — это блоки с постоянной кристаллической ориентацией, разделенные стенками дислокаций и содержащие мало дислокаций [ 188, 238, 395]. Разориентация между соседними субзернами может изменяться от нескольких угловых секунд для свободных стенок дислокаций до 10° (см. 2.4.2). Существует иерархия масштабов субзерен. Каждое субзерно обычно бывает разделено на меньшие субзерна с меньшей разориентацией. Это явление известно под названием полигонизация в процессе ползучести. [c.190]

Это замедление, по-видимому, можно более четко описать, используя понятие внутреннего обратного напряжения [уравнение (2)]. Если считать, что в сплаве на воздухе и в вакууме действует один механизм ползучести, и принять для всех испытаний п = 4, как предсказывают теории ползучести, контролируемой возвратом [13], то получим значения Ог, приведенные в табл. 2. Очевидно, что окисление на воздухе повышает внутреннее напряжение. При 760 °С 01 на воздухе равно 245, а в вакууме 117 МПа. Сравнив эти значения, можно предположить, что среднее внутреннее напряжение, связанное с поверхностной оксидной пленкой, для рассматриваемого поликристаллического сплава равио 128 МПа. Это, по-видимому, означает, что при испытаниях на ползучесть на воздухе величина деформации в области около границы оксид/ /сплав при данном размере зерна (300 мкм) может иметь очень важное значепые. [c.36]

Можно выделить два вида элементарных процессов ползучести. В первом препятствия на пути движения дислокаций имеют масштаб ядра дислокации и преодолеваются при помощи теплового возбуждейия в сочетании с приложенным напряжением (ползучесть, контролируемая скольжением). Во втором препятствия слишком велики, чтобы их можно было преодолеть с помощью теплового возбуждения, но они могут исчезнуть при процессах возврата, контролируемых диффузией (ползучесть, контролируемая возвратом).. В этом случае движение дислокации непосредственно термически не активируется, однако косвенно оно, контролируется термоактивируемым процессом. Рассматриваются модели ползучести для обоих типов процессов. Показатель степени при напряжении в степенном законе ползучести п и энергия активации р дают слабые ограничения на модели ползучести. Обсуждаются специфические проблемы, касающиеся металлических сплавов, керамики и минералов диссоциация дислокаций при переползании, ползучесть в оливине и ползучесть в окисле водорода — льде. [c.110]

Последний в свою очередь обусловлен диффузией, которая является термоактивируемым процессом. В итоге препятствия исчезают и освобождают дислокации со скоростью, определяемой кинетическим законом Аррениуса, Необходимо, однако, понимать, что этот процесс является лишь косвенно термоактивируемым, поскольку термоактивируемая стадия относится к миграции вакансий, а не к движению дислокаций. Энтальпия активации не зависит от напряжения. Мы имеем здесь ползучесть, контролируемую возвратом, или — в смысле зависимости от напряжения— степенной закон ползучести ( 4,3), В этом случае Д1=А и но to определяется скоростью переползания дис- [c.112]

Легко показать, что естественной зависимостью ползучести, контролируемой возвратом путем переползания дислокаций, от напряжения является степенной закон с п=3 [44, 350, 379]. Нужно только найти зависимость скорости переползания и плотности дислокаций от напряжения. В линеаризованном виде скорость переползания зависит от напряжения линейно Уссхо. Что касается плотности дислокаций, то при любом однородном перераспределении дислокаций (как, например, в двух- или трехмерные сети) она должна иметь вид [c.126]

Среди массы эквивалентных по своей сути моделей ползучести, контролируемой возвратом, которые создают суматоху в литературе, модель Виртмана [377, 379] стоит особняком. Ей необходимо уделить особое внимание ввиду ее важного значения среди других работ как первой физической модели ползучести, а также потому, что из нее можно вывести почти все остальные модели, [c.126]

Несмотря на то что полиго,низация практически всегда сопровождает высокотемпературную ползучесть, контролируемую возвратом, ее существование соверщенно не диктуется какой- [c.193]

Энергия активации [ уравнение (8.4а) ], скорректированная на температурную зависимость модуля упругости чистых металлов при гомологических температурах вЫше т (разд. 3.4), близка к энтальпии активации объемной самодиффузии. Если внутреннее напряжение а. зависит от температуры, то энергия активации Q. отличается от энергии активации, а следовательно и от энтальпии активации объемной самоду фузки. Для алюминия [73] это показано на рис. 8.9. Энергия, кроме того, уменьшается с увеличением внутреннего напряжения а., а энергия Q растет-с увеличением эффективного напряжения а (рис. 8.9) что абсурдно. Аналогичные результаты были получены, например, и для твердых растворов Си-10 и Си- 302п [188]. Следовательно, в обсуждаемых случаях энергии Q и Q. явно представляют собой чисто феноменологические величины, которые нельзя достаточно четко интерпретировать физически. Наоборот, энергия активации, определяемая при постоянном приложенном напряжении имеет совершенно ясный мзичес-кий смысл. Это свидетельствует о том, что внутреннее напряжение, которое определяет скорость возврата, равно приложенному напряжению и что при описании ползучести, контролируемой возвратом, адекватной независимой переменной является приложенное напряжение а. [c.104]

О влиянии энергии дефекта упаковки на скорость ползучести, контролируемой возвратом, зависящим от переползания дислокаиий, уже говорилось в разд. 5.2. Энергия дефекта упаковки часто сильно снижается при легиро вании. Так, например, энергия дефекта упаковки твердого раствора Си- 16А1 равна 2,5 10" Дж м [ 114], тогда как энергия дефекта упаковки меди не ниже 4 Дж [236]. Подобное же влияние на энергию дефекта упаковки бинарных твердых растворов на основе меди оказывают цинк и кремний. Энергия дефекта упаковки твердого раствора кобальта в никеле также быстро снижается о возрастанием концентрации кобальта [ 237]. Низкой энергией дефектов упаковки отличаются некоторые аустенитные стали на основе Кг—Сг, [c.141]

Степенной закон ползучести или ползучестьг контролируемая возвратом [c.120]

В ВВОДНОЙ главе (разд. 1.3) приведена деформационная карта для никеля. Эта деформационная карта, взятая из работы Эшби и Фроста [26], определяет для данного среднего размера зерен й =1,0 мм области внешних условий, при которых в процессе ползучести никеля действуют различные деформационные механизмы дислокационное скольжение, происходящее без заметного участия возврата дислокационная ползучесть, контролируемая диффузией вдоль Ядер дислокаций дислокационная ползучесть, контролируемая объемной диффузией, диффузионная ползучесть, осуществляемая направленной полем напряжений диффузией вакансий либо по границам зерен (ползучесть Кобле), либо в объеме (ползучесть Набарро - Херринга)" .В предыдущих главах подробно обсуждены все эти типы ползучести. Как уже упоминалось в разд. 1.3, первые деформационные карты опубликовал Эшби [24], который исходил из идеи Виртмана о "диаграмме ползучести" [25]. Работа Эшби дала импульс к составлению карт для многочисленных металлических материалов (см,, например, [320-322]). Деформационные карты, с одной стордаы, демшстрируют состояние знаний о механизмах ползучести соответствующих материалов и, с другой стороны, позволяют прогнозировать механизм, который при данных внешних условиях будет определять скорость ползучести. Их Практическое значение заключается, кроме всего сказанного, в том, что они дают возможность направленного изменения структуры с целью повышения при определенных условиях сопротивления ползучести. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...