Генерация векторов

Существует два основных подхода к генерации векторов вычисляются числовые значения координат каждой точки отрезка прямой линии и отрезок строится как последовательность точек или используется аналоговое напряжение для непрерывного перемещения луча на экране ЭЛТ от начальной точки отрезка до конечной. Цифровой алгоритм вычерчивания отрезка прямой линии может быть осуществлен как программно, с использованием техники вывода отдельных точек для формирования отрезка, так и аппаратно. Аналоговый способ осуществляется только аппаратно. [c.52]

Алгоритмы цифровой генерации вектора вычисляют последовательность точек Xi, Yi), которые должны быть подсвечены. Эти алгоритмы работают по принципу приращений расчет координат новой точки Хп, Yn) зависит от координат предыдущей точки (Х ь F -i). [c.59]

Какие выводы об оптимальном размере пятна при цифровой генерации вектора можно сделать из анализа рис. 3.3 Зависит ли изменение яркости при различных наклонах отрезка от размера пятна [c.78]

Генерация векторов методом взаимно дополняющих сигналов 72 [c.565]

Хотя схема генерации векторов с фиксированным временем срабатывания (рис. 27) может оказаться очень быстродействующей и относительно недорогой, она не свободна от недостатков. Так, несмотря на применение методов компенсации, яркость воспроизведения зависит от длины векторов. Кроме того, выходные сигналы интеграторов содержат ошибки из-за дрейфа. Это может привести к тому, что при очень боль-36 [c.36]

Для-решения поставленной задачи разработан комбинаторный алгоритм, основа й на генерации всех возможных векторов - u из множества u , удовлетворяющего условию (3) при k = on,st. [c.48]

Действительно, если принять, что длина порога на эпитаксиальной дислокации равна половине радиуса частицы, то для генерации дислокаций в плоскости (110), в которой вектор Бюргерса для молибдена равен 2,72 А, согласно формуле (3.7), потребуются следующие напряжения при диаметре частицы 200 А Тнр— G/18, а при размере частицы 400 A = G/37 [92]. [c.46]

Шз (Од и т. п.) совпадает с частотой соответствующего разрешённого правилами отбора перехода в исследуемой системе. Для получения сигнала достаточно большой интенсивности используют явление синхронной генерации сигнала смешения, когда одновременно с условиями (1) или (2) выполняются условия фазового синхронизма для волновых векторов Ц., к , кз, кз взаимодействующих волн [c.308]

В направлении наблюдения, определяемом единичным вектором я, излучение испускается эффективно только в том случае, когда мин. угол между я и о не превышает i/y. Величина спектральной плотности потока энергии О. и., испускаемого частицей в направлении Oj на первой гармонике, достигает макс, значения при i/y (условие оптимальной генерации). При >1/7 число гармоник О.и. с ростом а резко возрастает, что приводит к расширению его [c.407]

Это соотношение записано в своей общей форме, причем k является вектором. Соотношение (8.576), которое выражает условие фазового синхронизма в случае генерации суммарной частоты, можно рассматривать как прямое обобщение этого условия для ГВГ [ср. с соотношением (8.516)]. [c.501]

Рассмотренные выше критерии позволяют, например, выделить в иерархической структуре математического обеспечения пакета фупущионального проектирования (см. рис. 5.2) элементы, подлежащие генерации (алгоритм Гаусса, расчет матрицы Якоби и вектора невязок, обращение к подпрограммам моделей элементов). Все остальные процедуры н алгоритмы, участвующие в анализе и параметрической оптимизации проектируемого объекта, должны быть реализованы в интерпретирующем виде и храниться в постоянных библиотеках пакета проектирования. [c.137]

В задачу генератора Г входит генерация объектных модулей процедур рабочей программы РП обращения к моделям элементов проектируемого объекта, расчета матрицы Якоби и вектора невязок, прямого и обратного хода алгоритма Гаусса, расчета данных для печати и др. Непосредственно генерации предшествует оптимальная перенумерация переменных математической модели объекта. Генерация объектных модулей производится в соответствии с деле-ннем проектируемого объекта на фрагменты. Такой подход необхо-ДИМ для реализации диакоптических методов анализа и способствует снижению требований к ОП, занимаемой компилятором, так как возникает возможность последовательной обработки фрагментов объекта с сохранением во внутренней БД только необходимого минимума информации о них. [c.143]

Параметрический генератор света. Поместив нелинейный кристалл в оптической резонатор, можно превратить параметрическое рассеяние в параметрическую генерацию света. Будем рассматривать скалярный синхронизм — когда волновые векторы (как волны накачки, так и обеих иереизлученных световых волн) направлены вдоль одной прямой эта прямая есть ось резонатора. Ориентируем нелинейный кристалл внутри резонатора таким образом, чтобы направление синхронизма для некоторой конкретной пары частот odj и — oj совпадало с осью резонатора, и введем в резонатор вдоль его оси интенсивную когерентную световую волну накачки частоты ш. Для выполнения условия синхронизма надо позаботиться о поляризации волны накачки. Возможна ситуация, когда волна накачки и одна из переизлученных волн — необыкновенные, а другая переизлученная волна — обыкновенная. [c.236]

Широко используется в И. о. генерация второ гармоники см. В-заимодействие световых волн) д,тя перевода ИК-излучения гетеролазера в видимое излучение. Процесс генерации второй гармоники можно представить как связь двух волноводных мод равных частот <л и значений волновых векторов к , с одной из мод частоты 2(jj и значением волнового вектора к-гш- Условия синхронизма имеют вид [c.153]

Интенсивная световая волна — волна накачки — eH- H6xpi( Hi — кцс), распространяющаяся в среде с быстрым нелинейным откликом, модулирует её диэлектрич. проницаемость е по закону бегущей волны. Бегущая волна диэлектрич. проницаемости способна усиливать слабые волны с соответствующим образом подобранными частотами и волновыми векторами — эффект, имеющий ряд общих черт с парамет-рич. усилением и параметрич. генерацией в системах с сосредоточенными параметрами. [c.300]

В нецентросимметричных кристаллах процесс четырёхволновой спектроскопии является интерференцией прямого (собственно эффекта четырёхволновой спектроскопии с участием кубич. нелинейной восприимчивости) и каскадного (два последоват. процесса трёхволновой спектроскопии с участием нелинейной восприимчивости 2-го порядка) процессов. Последний процесс идёт с генерацией на первом этапе эл.-магн. волны промежуточной частоты, напр. разностной Шр = = с — 0)2 (её волновой вектор кр на рис. 6), а на втором — сигнальной волны путём смешения одной из [c.309]

Кроме явлений взаимодействия волн и частиц к Н. я. в п. относится также самовоздействле волн нростей-шим типом последнего является процесс рождения кратных гармоник. Так, наир., генерация 2-й гармоники возникает за счёт того, что происходит взаимодействие волны самой с собой, когда частота биения есть 2<д), а волновой вектор 2к. Это биение может либо попасть, либо не попасть в резонанс с собств. колебанием плазмы. Условием резонанса биения с собств. колебанием является 2то/2к = (в(2к)/2к, где ы(2к) — частота [c.316]

В случае трёхволновых взаимодействий, напр, при генерации суммарной (разностной) частоты o) = (0i i oj, волновой вектор вынуждающей волны где kj—волновой вектор волны с частотой Oj (У=1, 2). Если волновые векторы к, кi и имеют одно направление, реализуется коллинеарный Ф. с. При несовпадающих направлениях волновых векторов условие Ф. с. наз. некол-линеарным. [c.274]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНО-АКУСТИЧЕСКОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ (ЭМЛП) — превращение части энергии эл.-магн. волн на границе проводника в энергию упругих колебаний той же или кратных частот, меньших дебаевской частоты (см. Дебая теория). Характеристиками ЭМЛП служат амплитуда возбуждаемого ультразвука и и эффективность преобразования Т1, определяемая отношением потоков энергий в упругой и эл.-магн. волнах. Обычно г iO -lO" , причём наиб, интенсивная генерация ультразвука происходит в присутствии пост. магн. поля Но. В случае генерации продольного ультразвука вектор Но направляют вдоль границы проводника (рис. 1, а), а в случае генерации поперечного ультразвука (см. Упругие во.ты) — по нормали к ней (рис. 1, б). Эл.-магн. поле создаётся катушками индуктивности, расположенными вблизи поверхности (при работе на высоких частотах образец помещают в объёмный резонатор). Преобразователем эл.-магн. и упругой энергий в задачах ЭМЛП выступает собственно приповерхностный слой проводника. Формируя разл. конфигурации и эл.-магн. полей у поверхности проводника (рис. 2), можно возбуждать в нём не только объёмные упругие волны, распространяющиеся иод любым углом к поверхности, но и разл. типы поверхностных акустических волн. [c.538]

Рассмотрим наиболее простой случай возбуждения волн в полупространстве при действии поверхностных нагрузок. Он характерен тем, что происходит генерация только сдвиговых горизонтально поляризованных SH-волн. При их распространении смещения частиц среды параллельны граничной поверхности. Такая задача описывается одним скалярным уравнением Гельмгольца и во многих аспектах подобна задаче для акустической среды. Относительная простота характера движения здесь обусловлена специальным выбором типа внешнего нагружения. Нагрузка схематически изображена на рис. 29 и состоит из единственного компонента вектора усилий qg= Gf (х) exp (—i at). Иные типы нагрузки q x) ядх (х), которые также приводят к двумерным задачам, возбуждают значительно более сложные волновые поля. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...