Баланс турбулентной энергии

Уравнения баланса турбулентной энергии [c.36]

Генерируемая в данной точке потока турбулентная энергия частично диссипирует (слагаемые ре,,, р е,), а остальная ее часть переносится в другие точки пространства механизмами диффузии [левые части уравнений (1.87)—(1.88)]. В свою очередь, из других точек энергия может вноситься в данную точку и здесь диссипировать. Более подробно баланс турбулентной энергии рассмотрен в [58, 59, 86]. [c.52]

Уравнение баланса турбулентной энергии 51 [c.553]

Баланс турбулентной энергии 220 Башенный водосброс 164 Безвакуумный водослив 136 / [c.273]

Уравнения баланса турбулентной энергии в сжимаемой многокомпонентной среде [c.174]

Свертка аппроксимирующих соотношений (4.2.17)-(4.2.19) приводит к следующим моделям для неизвестных корреляционных членов уравнения баланса турбулентной энергии (4.2.28) [c.184]

Прандтля в области развитой турбулентности (у у) в случае, когда на баланс турбулентной энергии силы плавучести и стратификация состава не оказывают влияния, т.е. при К/ + [c.267]

В уравнении (7.43) мы уже пренебрегли переносом энергии силами молекулярной вязкости. Часто также предполагается, что перенос энергии, обусловленный работой сил давления, мал по сравнению с ее переносом пульсациями скорости. Поэтому в уравнении баланса турбулентной энергии часто пренебрегают слагаемым, содержащим пульсации давления, т. е. полагают, что [c.355]

Воспользовавшись полуэмпирическими соотношениями (6.5), (7.26), (7.27) и (7.40), мы можем преобразовать уравнение (7.46) в следуюш ее полуэмпирическое уравнение баланса турбулентной энергии [c.357]

При неизотермическом течении газа следует учитывать также механизм порождения турбулентности, обусловленный сжимаемостью газа. Из сравнения уравнений баланса турбулентной энергии для [c.29]

Аналогия Рейнольдса, утверждающая пропорциональность трения на стенке тепловому потоку, не справедлива для областей отрыва потока, так как в этом случае йи/с1у=0, а тепловой поток часто достигает значений даже больших, чем присоединенный. Целесообразно использовать для расчета теплообмена в отрывных потоках уравнение баланса турбулентной энергии. Несмотря на то [c.10]

Рассмотрим уравнение баланса турбулентной энергии [6 ] [c.11]

Выше уже отмечалось, что из-за появления в уравнениях Рейнольдса для среднего движения дополнительных членов, содержащих напряжения Рейнольдса — ри иу, система этих уравнений оказывается незамкнутой. Естественно попытаться замкнуть ее, дополнив уравнения Рейнольдса новыми уравнениями, описывающими изменение во времени самих напряжений т<Д . Эти уравнения для величин и будут выведены в настоящем пункте мы увидим, что и они, в свою очередь, также содержат ряд дополнительных неизвестных и поэтому снова не образуют замкнутой системы. Тем не менее, сами уравнения для величин налагающие на статистические характеристики турбулентности новые динамические связи, представляют определенный интерес, так как позволяют сделать ряд качественных выводов о свойствах турбулентных течений. Особенно полезным оказывается уравнение баланса турбулентной энергии, описывающее изменение во времени плотности кинетической энергии пульсационного движения (или, короче, просто турбулентной [c.318]

УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА ТУРБУЛЕНТНОЙ ЭНЕРГИИ 321 [c.321]

УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА ТУРБУЛЕНТНОЙ ЭНЕРГИИ 325 [c.325]

Уравнение (6.15) и представляет собой общее уравнение баланса турбулентной энергии. Оно показывает, что плотность турбулентной энергии в данной точке потока может изменяться вследствие переноса турбулентной энергии от других частей жидкости (т. е. диффузии турбулентной энергии), работы пульсаций внешних сил, диссипации турбулентной энергии под действием вязкости и, наконец, вследствие превращения части энергии осредненного движения в турбулентную энергию или обратного превращения части турбулентной энергии в энергию среднего движения. Энергию турбулентности в этом уравнении, разумеется, можно заменить также интенсивностью турбулентности (т. е. средней кинетической энергией пульсационного [c.326]

УРАВНЕНИЕ баланса ТУРБУЛЕНТНОЙ ЭНЕРГИЙ 32 [c.327]

Рассмотрим теперь слагаемое А = — ри ир- , описывающее в уравнении баланса турбулентной энергии обмен энергией между осредненным и пульсационным движением. Если в данной точке пространства Л > О, то плотность турбулентной энергии в этой точке возрастает за, счет энергии осредненного движения наоборот, Л<0 означает, что плотность энергии осредненного движения в данной точке растет за счет энергии пульсаций. Последняя возможность на первый взгляд представляется парадоксальной однако этот вопрос требует более внимательного анализа. [c.330]

УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА ТУРБУЛЕНТНОЙ ЭНЕРГИИ 333 [c.333]

Принимая гипотетические соотношения (6.22) и (6.26), мы вводим в уравнение баланса турбулентной энергии (6.17) вместо характеристик турбулентности ри иу и ри а а характеристики [c.336]

Баланс турбулентной энергии в сжимаемой жидкости [c.337]

Выведем уравнения переноса для составляющих тензора рейнольдсовых напряжений и уравнение баланса турбулентной энергии < в >, (которое следует из уравнения для К, при / = ) в случае сжимаемой многокомпонентной смеси. Эти уравнения, получаемые из общего эволюционного уравнения (4.1.9) для одноточечных парных моментов, являются точными, однако привлечение ап-проксимационных соотношений с эмпирическими константами связи для моделирования ряда входящих в них неизвестных корреляций делает их модельными, справедливыми только для определенного класса течений. Многообразие достаточно обоснованных гипотез замыкания, существующее в настоящее время, привело в конечном счете к разработке большого числа моделей подобного рода (см., например, Турбулентность Принципы и применения, 1980 Турбулентные течения реагирующих газов, 1983 Маров, Колесниченко, 1987). [c.174]

Отсюда видно, что в случае если Rf +Kf то турбулентная энергия генерируется как ветровым сдвигом, так и архимедовыми силами и массовыми силами негравитационной природы. Если величина К/ +К/ - 1, то соответствующая сумма членов в уравнении баланса турбулентной энергии обращается в нуль, что означает, что турбулентное движение не поддерживается. В тех практически важных случаях, когда один из двух указанных механизмов возникновения силы плавучести не эффективен, можно говорить о критических числах Ричардсона 1 / , либо Колмогорова Ко . Эти числа определяются из условия, что турбулентное движение существует только при (при постоянном составе), или только при Ко <А о (при постоянной температуре). При включении двух [c.186]

Первая попытка теоретически осмыслить эти экспериментальные результаты содержится в серии работ японского исследователя М. Хино 1963, 1965). Отправляясь от экспериментальных результатов К. Элаты и А. Иппена и теоретического анализа баланса турбулентной энергии, данного Т. Карманом в 1937 г. для однофазного течения, М. Хино составил уравнение баланса турбулентной энергии для равномерного плоского взвесенесущего потока. Для определения влияния градиента плотности смеси на турбулентное перемешивание он ввел дополнительно полуэмпирическое уравнение баланса турбулентных ускорений . В отличие от Г. И. Баренблатта в диссипативный член уравнения баланса турбулентной [c.763]

Уравнение баланса турбулентной энергии (6.15) или (6.17) дополняет уравнения Рейнольдса в том отношении, что оно накладывает еще одно важное ограничение на статистические характеристики турбулентности. Правда, оно содержит новые неизвестные величины ИрИрИ, / и и е<, не входящие в уравнения Рейнольдса, т. е. требует более полного описания турбулентного движения. Однако физический смысл слагаемых в уравнении [c.326]

Переходя к более подробному рассмотрению отдельных слагаемых уравнения баланса турбулентной энергии, начнем со слагаемых, содержащих пульсаци давления. В общем балац [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...