Баланс полной энергии турбулентности

БАЛАНС ПОЛНОЙ ЭНЕРГИИ ТУРБУЛЕНТНОСТИ [c.181]

Интегрирование уравнения (3) дает[10] полный баланс между энергией турбулентной диссипации, конвекцией и диссипацией [c.375]

Оперируя данными рис. 7 и 8, убеждаемся в том, что выражение для полного баланса энергии (15) выполняется, а именно 0,83 + 0,17— = 1,0. Другими словами, если в потоке выделить в направлении, перпендикулярном оси X, узкую полоску жидкости X, то основная доля диссипации турбулентной энергии поступает в эту полоску от энергии основного осредненного потока. [c.381]

Полное описание течения сжимаемой жидкости требует задания шести гидродинамических полей, связанных тремя уравнениями баланса импульса (1.3) (или (1.4)), уравнением неразрывности (баланса массы) (1.1) (нли (1.2)), уравнением притока тепла (баланса энергии) (1.60) (илн (1.65), или (1.65 )) и уравнением состояния (1.63) (как и в 1 части 1, мы будем среду считать идеальным газом с постоянной теплоемкостью). При этом шесть неизвестных функций в перечисленных уравнениях можно выбирать по-разному, так что и уравнения для корреляционных и спектральных функций сжимаемой турбулентности могут быть записаны разными способами. Кроме того, в связи со сложностью турбулентных течений в сжимаемой жидкости при описании таких течений обычно используются еще те или иные дополнительные предположения (например, о характере зависимости коэффициентов ц, g и к иАи же v = ц/р, v, = и х = и/СрР от температуры и давления и о величине отношений этих коэффициентов), которые еще увеличивают число вариантов записи уравнений. [c.288]

При сопоставлении данных уравнений с уравнениями Навье — Стокса легко обнаружить их различия. Дополнительные шесть членов, входящие в эти уравнения, —рй х, —рих йу, —рг Ыг, —ри уйг, —ры —рыг" — определяют напряжение Рейнольдса. Полное уравнение баланса турбулентной энергии [94] получено из уравнений Рейнольдса для тензора напряжений. В общем виде записывается так [c.24]

Остается получить третью часть полного баланса плотности турбулентной энергии, а именно выражение для Ев = р Цг и описывающее до-полнительную часть пульсационной энергии, которая связана с работой импульса рЦ> и1 при перемещениях, составляющих осредненное течение. [c.47]

Уравнение (34,32) имеет простой смысл оно представляет баланс энергии различных спектральных компонент турбулентного движения. Второй член в правой стороне отрицателен он определ>.ст убыль энерпш, связанную с диссипацией. Первый же член (связанный с нелинейным членом в уравнении Навье — Стокса) описывает перераспределение энергии по спектру — ее переход от спектральных компонент с меньшими к компонентам с большими значениями к. Спектральная (но к) плотность энергии Е к) имеет максимум при /г 1// в области вблизи максимума (область энергии — см. 33) сосредоточена большая часть полной энергии турбулентного движения. Плотность же дисси- [c.205]

В осредненном турбулизованном течении, по сравнению с его ламинарным аналогом, существует большое разнообразие всевозможных механизмов обмена скоростей перехода) между различными видами энергий движения частиц, вносящих свой вклад в суммарную сохраняющуюся энергию материального континуума. Для наиболее полного истолкования отдельных слагаемых энергетического баланса, рассмотрим полную систему уравнений энергии для осредненного поля пульсирующих термогидродинамических параметров смеси, включая уравнение баланса кинетической энергии турбулентных пульсаций. [c.125]

Уравнение баланса турбулентной энергии (6.15) или (6.17) дополняет уравнения Рейнольдса в том отношении, что оно накладывает еще одно важное ограничение на статистические характеристики турбулентности. Правда, оно содержит новые неизвестные величины ИрИрИ, / и и е<, не входящие в уравнения Рейнольдса, т. е. требует более полного описания турбулентного движения. Однако физический смысл слагаемых в уравнении [c.326]

Уравнения баланса энтропии и производство энтропии подсистемы турбулентного хаоса. Осредненная по Фавру энтропия смеси , как фундаментальная характеристика турбулентной среды, не вполне определяет термодинамическое состояние полной системы, так как не зависит от переменных состояния , описывающих турбулентную надструктуру, например, от турбулентной энергии <е> = pVj Vj / 2р. Следуя Блэкадару [c.216]

Смотреть страницы где упоминается термин Баланс полной энергии турбулентности : [c.167] [c.534] [c.327]

Смотреть главы в:

Введение в механику жидкости -> Баланс полной энергии турбулентности

ПОИСК

Баланс турбулентной энергии

Баланс энергии

Энергия полная

Энергия турбулентная

Энергия турбулентная полная

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...