ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дисперсионная формула из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " В предыдущей главе мы видели, что в области больших энергий возбуждения составного ядра расстояния между его соседними уровнями того же порядка величины, что и ширины уровней, поэтому в этой области мы имеем дело по сущ,еству с непрерывным энергетическим спектром. [c.219] В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219] Мы покажем далее, что результаты, к которым приводит теория возмущений, не зависят от допускаемого в ней предположения о малости энергии взаимодействия и являются поэтому правильными. [c.220] Нас интересует вероятность процесса А —j— а — С В - — д. [c.220] Здесь ТС — разделённая на 2it длина волны падающей частицы и Е — энергии исходного ядра А и частицы а Ег — энергия составного ядра в состоянии г Hf — матричный элемент, отвечающий переходу из начального состояния. [c.220] Формула (23.3), известная под названием дисперсионной, показывает, что состояния составного ядра, характеризующиеся различными значениями момента количества движения /, не интерферируют друг с другом. [c.222] Как видно из этой формулы, сечение для процесса А -j-а В - -Ь достигает максимума, если энергия падающей частицы становится равной одному из значений Erj= = — Эти значения энергии называются резонансными. [c.222] Эта формула справедлива также и в том случае, если частицей а является -квант (для дипольного кванта /=1, для квадрупольного кванта /=2 и т. д.). [c.224] Для быстрых частиц (kR 1) формула (23.5) неприменима. Часто, однако, в этом случае знание точной зависимости 72 от Е не является необходимым ввиду энергетической немонохроматичности падающих частиц. [c.224] Отметим несколько случаев применения резонансной формулы (23.6). [c.225] Мы видим, что помимо резонансного множителя, сюда входит ещё множитель ( —скорость падающей частицы). [c.225] Остановимся ещё на правилах отбора, касающихся чётности волновой функции. Напомним, что волновая функция системы называется чётной, если она не меняет своего знака при изменении знака координат всех частиц, входящих в систему, и называется нечётной, если её знак при этом меняется. Мы называем характером чётности волновой функции число w, равное 1, в зависимости от того, является ли волновая функция чётной или нечётной. [c.226] Вернуться к основной статье