Грюнайзена соотношение

Ганса формула 292 Гиромагнитное отношение 33, 318, 324 Грюнайзена соотношение 204 [c.361]

Блоха — Грюнайзена соотношение 231 [c.414]

Это соотношение (оно носит название закона Грюнайзена) имеет приближенный характер. Представление о степени точности этого закона дает табл. 6-3. [c.159]

При описании процессов импульсного деформирования, вызванного ударными волнами сжатия высокой интенсивности, соотношения (4.1.18) заменяются уравнениями Ми-Грюнайзена, а модуль Оъ этом случае является также функцией гидростатической составляющей тензора напряжений а. [c.374]

Вывести соотношение Грюнайзена между постоянной Грюнайзена Л [c.264]

Одним из фундаментальных соотношений, отражающим влияние изменения объема кристалла на энергию межатомного взаимодействия, является параметр Грюнайзена [И] уо=й 1п 0в/<Э 1п V, где 0п — температура Дебая V — объем. [c.290]

Нагрев приводит к непрерывному расширению металла и соответственно к уменьшению его плотности. Согласно правилу Грюнайзена, общее увеличение объема в интервале температур от Т=0 К до температуры плавления составляет у многих металлов с V. ц. к. решеткой примерно 7%. Объемный коэффициент расширения Р связан с линейным коэффициентом расширения а приблизительным соотношением р За. [c.67]

Одним из фундаментальных соотношений, отражающих влияние изменения объема кристалла на энергию межатомного взаимодействия, является параметр Грюнайзена, характеризующий отклонение кристалла от гармонической модели (табл. 9.2) [9.18] усг — д In QJd In Vj,, где 6д — температура Дебая — атомный объем. Обычно Vg л 2. [c.69]

В общем случае соотношение Ми — Грюнайзена отражает свойства многих тел, включая металлы [c.216]

Грюнайзен ), рассматривая уравнение состояния металлов в предположении центральных сил взаимодействия между атомами, также нашёл, что у должна быть независимой от температуры. Одиако этот результат теории Грюнайзена нельзя считать достаточно строгим, так как в действительности междуатомные силы отнюдь ие центральны. Если бы соотношение Грюнайзена было правильным, то определение сильно упрощалось бы, ибо тогда могло быть выражено через у, и мы имели бы [c.153]

Величина Г, характеризующая отношение теплового давления к тепловой энергии решетки, называется коэффициентом Грюнайзена. Коэффициент Грюнайзена при нормальном объеме тела. Го = Г (Го) связан с другими параметрами вещества известным термодинамическим соотношением (см., например, [16]) [c.543]

Если определить коэффициент Грюнайзена для электронов Ге соотношением, аналогичным (11.13), [c.548]

Коэффициент Грюнайзена Г (V) связан с функцией р (F) дифференциальным соотношением (11.18). Остается только одна неизвестная величина — упругое давление как функция объема р (1 ), которая должна находиться экспериментальным путем. [c.549]

Предположим, что амплитуда ударной волны невелика, так что все три объема V, Уо, У мало отличаются друг от друга и коэффициент Грюнайзена можно считать постоянным и равным своему нормальному значению Го. В этом случае адиабатическая связь температуры и объема дается формулой (11.20), так что конечная температура Ту связана с температурой в ударной волне Т соотношением [c.561]

На рис. 62 нанесено приведенное сопротивление р(7 )/р(0о) = = а(0д)/а(7 ) как функция от температуры для некоторых простых металлов. Хотя температурная зависимость a T Jг T) выполняется (соотношение Блоха — Грюнайзена), но эти результаты непригодны для общей теории явлений переноса в металлах. Уравнение (60.7) дает функцию распределения толь о для случая одного внешнего электрического поля. Если наряду с в правой части (60.6) появляются температурные градиенты или магнитное поле, то провести метод итерации невозможно (ср. с приведенным ниже). [c.234]

Акулов [4], пользуясь установленными им соотношениями для четных эффектов в области парапроцесса, дал обобщение правила Грюнайзена на случай ферромагнитных тел. Согласно [c.171]

Из соотношений (4.32) и (4.33) следует, что зфавнения состояния, задаваемые в форме Ми — Грюнайзена, С5удут полностью определены, если известны параметры со, п, h. Как правило, величина со принимается равной или близкой значению объемной скорости звука при нормальных условиях, а значения пик выбираются такими, чтобы наилучшим образом описывать экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию и изотермическому всестороннему сжатию в статических условиях. Для корректного выбора значения h ш роко привлекаются экспериментальные результаты исследования ударно-волновой сжимаемости веществ с начальной плотностью роо, меньшей плотности ро сплошного вещества [4]. Для таких веществ ударная адиабата, имея в виду соотношение — = 0.5Pi(Foo— Fi), записывается в форме [c.109]

На рис. 88 показана температурная зависимость интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами свинца диаметром 200 А [564, 512]. Как видно, экспериментальные данные сильно отличаются от теории Марадудина и Флинна [579], учитывающей тепловое расширение решетки и ангармонические члены разложения потенциальной энергии до 4-го порядка включительно. Можно было бы отнести экспериментальные результаты за счет понижения дебаевской температуры у малых частиц РЬ, но тщательное одновременное измерение параметра решетки и температурного хода относительной интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами Ап и Си, опровергает это объяснение [565]. Результаты работы [565] сведены в табл. 17. Согласно соотношению Грюнайзена А9/0 = — yAF/F, где у — постоянная Грюнайзена (7 = 3,0 для Ли и 7 = 2,0 для Си [580]), AF/F — относительное изменение объема частицы, эффективному уменьшению должно соответствовать следующее увеличение параметра решетки Да 0,066 А для Ап и 0,061 А для Си. Поскольку параметры решетки мелких и крупных частиц Аи и Си совпадают в пределах погрешно- [c.204]

Уравнение состояния Ми — Грюнайзена, в котором используются приведенные выше соотношения для холодной кривой и коэффициента Грюнайзена, с хорошей точностью аппроксимирует экспериментальные данные в интересующей нас области. Более того, многие полуэмпирические методы определения кривой плавления исходят лишь из свойств твердых тел. Так, например, согласно критерию Линдемана, на кривой плавления сохраняется отношение средней квадратичной амплитуды тепловых колебаний к постоянной решетки. Для дебаевской модели твердого тела это условие приводит к кривой плавления в виде [И] [c.34]

Г также функцией объема. В этом смысле, соотношение (8.26) можно рассматривать как формулу для определения коэффициента Грюнайзена продуктов взрыва вместо (8.23). Если Г считается постоянным, то (8.26) дает оценку величины коэффициента Грюнайзена. Например, используя данные для тротила находим Г = 1,1, что близко к значению 0,9, пол)П1енному в [174] при аппроксимации экспериментальной зависимости D от рр в интервале 1,0 — 1,64 т/сь . Аналогично, для флегматизированного гексогена —Г = 0,33(ро =1,6 г/см , = 8,18км/с, dD/dpo = 4 км см /(с г) [1], k =2,8). [c.327]

С использованием экспериментальных данных об удельной теплоемкости Ср 6] и коэффициенте теплового расширения а oSia были рассчитаны значения коэффициента Грюнайзена у при разных температурах по известному термодинамическому соотношению [c.23]

Наконец, используя известное термодинамическое соотношение йр1с1Т)г Т йУ)р йУ1йр)т=—1, находят для решеточной составляющей при нормальных условиях связь вышеуказанных величин с коэффициентом Грюнайзена. Эта связь может быть записана в виде [c.159]

Рис. 62. Удельное электрическое сопротивление некоторых металлов как функция температуры (в относительных единицах, Вд— температура Дебая) и теоретическая кривая по уравнениям (60.7), (60.9) (соотношение Блоха — Грюнайзена). (По Блатту [57.4].)

В криогенной области исследования проводили Уайт и Вудс [46], Волкенштейн и др. [141], Клинард и Кемптер [51]. В последних двух работах результаты представлены в виде аналитических соотношений для относительного сопротивления. Наиболее чистые образцы изучены в [141]. Однако ее ориентация на качественный анализ проблемы проводимости и отсутствие численных значений некоторых коэффициентов приводимых в ней уравнений не позволяет использовать ее в полной мере. Важнейшим результатом, однако, является вывод о применимости функции Блоха — Грюнайзена для описания температурной зависимости идеального сопротивления чистого вольфрама в области температур выше 20 К- При самых низких температурах наблюдаемое от этого закона отклонение авторы [141] связывают с влиянием электрон-электронного взаимодействия и описывают квадратичным членом. [c.82]

Дислокационное увеличение объема кристалла приводит к изменению первоначальной частоты колебаний со кристаллической решетки согласно соотношению Грюнайзена Асо/со =—ГАУ1У, где Г = onst. Но изменение частоты колебаний означает изменение энтропии кристалла. По общим соотношениям статистической термодинамики связанная с колебаниями энтропия (она называется вибрационной) равна взятому со знаком минус произведению константы Больцмана k на логарифм коэффициента пропорциональности в выражении для распределения вероятностей. Этот коэффициент пропорционален со + Асо поэтому изменение вибрационной энт- [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...