Пи -мезоны нейтральные масса

Именно таким образом был впервые открыт нейтральный пион. Однако многократного подтверждения уравнения (6) для различных энергий налетающей частицы и различных значений АЕ и Ар уже самого по себе достаточно для констатации существования мезона с массой покоя 264 т. [c.433]

К настоящему времени наряду с заряженными (1- и я-мезонами с достоверностью установлено существование нейтральных 1с -мезонов с массой 264 т , а также ряда более тяжелых мезонов (с массой, меньшей массы протона) и гиперонов (с массой, большей массы протона). Ядерные мезоны, которые предсказал Юкава, оказались я-мезонами. См., например, сборник Проблемы современной физики , Тяжелые нестабильные частицы, вып. 4, ИЛ (1955). — Прим. ред. [c.64]

Дальнейшее развитие идея Тамма получила в работе японского физика Юкава, который предположил (в 1935 г.), что роль ядерных квантов выполняют не обнаруженные пока экспериментально нестабильные заряженные или нейтральные частицы — мезоны , которые должны иметь массу т 200 -т- 300 те. [c.549]

Эта частица не имеет заряда и поэтому не образует в эмульсии следа (на рисунке ее путь условно намечен пунктиром). Так как она уносит значительно большую часть энергии, чем заряженная вторичная частица, то масса ее должна быть много меньше массы р,-мезона. Применяя законы сохранения энергии и импульса к схеме распада я-мезона, можно показать, что масса нейтральной частицы значительно меньше массы электрона. Этой частицей не может быть у-квант, так как в фотоэмульсии нет (е+ — е )-пар на пути у-кванта. Позднее мы увидим, что это предположение противоречит также величинам спинов я-и [А-мезонов. В настоящее время считается установленным, что при (я — (г)-распаде вместе с ц-мезоном испускается нейтрино. Таким образом, распад я-мезона может быть изображен схемой [c.564]

Анализ опыта Пановского позволил оценить величину массы распадающейся нейтральной частицы, которая оказалась близкой к массе заряженных я-мезонов, и время жизни, которое должно быть меньше 10 сек. [c.578]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я°-мезона приблизительно равна массе заряженного я-мезона. Каково точное значение массы я°-мезона Выше были описаны некоторые способы, позволяющие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть [c.578]

ГИИ Q, освобождающейся при распаде, одна и та же. Это означает, что распад первичной частицы происходит только на три заряженные частицы и никаких дополнительных нейтральных частиц при распаде не образуется . В связи с этим в последнее время т-мезон часто называют Л +з-мезоном, подчеркивая в обозначении схему его распада и знак электрического заряда. По измеренной величине Q = 75 0,2 Мэе и известному значению масс я-мезонов была подсчитана масса т-мезона, которая оказалась равной Шх = ЗШх -1- Q = 966 Ше. На рис. 254 приведена [c.594]

Как уже упоминалось, при исследовании космических лучей с помощью камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле, были обнаружены У-вилки из двух следов заряженных частиц, часть которых возникла в результате распада 6°-мезона, а часть —при распаде другой нейтральной нестабильной частицы V0. Масса и энергия вторичных заряженных частиц, на которые распадается -частица, или, как она теперь называется, Л°-части-ца, были оценены по величине импульса и ионизации, в результате чего была установлена следующая схема распада Л -ча-стицы Рис. 257. [c.601]

Некоторое различие в значениях йо и AW для этих трех систем скорее, всего связано с трудностями экспериментов и учета электромагнитных поправок. После в.ведения поправок -различие в потенциалах взаимодействия для (п—р)- и (р—р)-систем остается в размере 2%. Это небольшое различие можно объяснить разностью масс заряженных и нейтральных л-мезонов, участвующих соответственно в (п-р)- и (р—р)-взаимодействии (см. 13, п. 6)... [c.57]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я -мезона приблизительно равна массе заряженного п-мезона. Каково точное значение массы я -мезона [c.150]

Как уже упоминалось, в 1951 г. при исследовании космических лучей с помощью камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле, были обнаружены V-вилки из двух следов заряженных частиц, часть которых возникла в результате распада 0 -мезона, а часть —при распаде другой нейтральной нестабильной частицы V . Масса и энергия вторичных заряженных [c.174]

Теоретическое предсказание и экспериментальное подтверждение весьма своеобразных процессов рождения, распада, захвата и регенерации нейтральных /С-мезонов является одним из самых замечательных успехов квантовой механики и физики элементарных частиц. Но это еще не все Оказывается, на рис. 126 изображена всего лишь грубая картина явления регенерации. На самом деле она имеет своеобразную тонкую структуру типа осцилляций, обусловленных небольшим различием Ат в массах [c.207]

Недостающей массы метод 280, 281 Нейтральные /С - и -мезоны 184, 185, 199, 202, 206, 208, 214 -- разность масс 207 [c.334]

Под действием космического излучения возникают только два вида мезонов, способных достигать поверхности Земли пи-мезоны (пионы) и мю-мезоны (мюоны). Мезоны обладают чрезвычайно малым временем жизни. Заряженные мезоны распадаются с образованием электрона (позитрона) и нейтральной частицы с нулевой массой, называемой нейтрино. Нейтральные мезоны распадаются по другой схеме. Мезоны, которые образуются под действием первичного космического излучения, вероятно, не представляют опасности для здоровья людей, хотя они и находятся постоянно в поле мезонного излучения. [c.333]

Для всех Э. ч. с ненулевыми значениями хотя бы одного из квантовых чисел Q, L, В, S, С, Ь существуют античастицы с теми же значениями массы т, времени жизни X, спина J и для адронов изотопич. спина ], но с противоположными знаками указанных квантовых чисел, а для барионов с противоположным знаком внутр. чётности Р. Частицы, не имеющие античастиц, наз. истинно нейтральными частицами. Истинно нейтральные адроны обладают спец. квантовым числом—зарядовой чётностью (т. е. чётностью по отношению к операции зарядового сопряжения) С со значениями I примерами таких частиц могут служить я - и Т1-мезоны (С =4-1), р - и ф-мезоны (С= - 1) и др. [c.602]

В ядрах содержатся также частицы, называемые мезонами (они могут нести заряд или —е или быть нейтральными мезоны осуществляют связь между нейтронами и протонами), и нейтрино (нейтральные частицы с массой меньше 0,0005 массы электрона) ). Следует, однако, отметить, что влияние содержащихся в ядрах частиц (кроме протонов) на химические свойства элементов еще не изучено. [c.13]

Перейдем к опытным данным о нестранных мезонах низших масс. Самыми легкими адронами являются пионы п, я", it ), имеющие 7 =0" и образующие изотопический триплет. Массы заряженных и нейтральных пионов различаются всего лишь на 5 МэВ в полном соответствии с требованием изотопической инвариантности. Пионы [c.355]

По вопросу о существовании нейтральных мезонов или мезонов с массой выше 270 т мнения расходятся . В заключение нужно упомянуть о замечательных опытах Пауэлла и Оккиалини, изучавших прохождение космических лучей на больших высотах через специальные эмульсии (фиг. 26), а также об опытах Гарднера и Латтеса, иллюстрированных на фиг. 27 и 28. [c.64]

Нейтральный тг-мезон (тг ), распадающийся па два фотопа, был открыт в 1950 г. Вначале на синхротроне в Беркли было обнаружено образование фотонов при бомбардировке мишепей протонами с энергией свыше 175 МэВ. Спектр энергий этих фотонов имел максимум около 70 МэВ, т. е. около половины массы заряженных тг-мезонов. Объяснить этот результат было наиболее естественно как рождение нейтральных мезонов, но массе близких к заряженным и распадающимся па два фотопа. [c.64]

Такого рода несогласованность между энергией и импульсом приписывается образованию частицы с массой покоя, эквивалентной 135 МэВ. Недостающие энергия и импульс, выраженные уравнением (6), отдаются нейтральному я°-мезону, имею- цему массу покоя 264 /и, где т — масса электрона. Процесс выражается реакцией [c.433]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

Была предложена следующая естественная интерпретация наблюдающегося явления. Наряду с заряженными п -мезонами при бомбардировке мишеней протонами возникают нейтральные нестабильные частицы с приблизительно такой же массой (- 270 Ше), которые через короткое время распадаются на два Y-кванта . Действительно, если такое предположение правильно, то дополнительный механизм образования v-квантов должен начать сказываться при энергии протонов, которая превосходит пороговое значение (290 Мэе), определяющееся из формулы (79.9). Максимум на кривой энергетического спектра у 1Учей также понятен, так как массе 270 rtig соответствует энергия 140 Мэе, которая при распаде частицы на два v-кванта распределяется между ними поровну. При этом максимум при Е = = 70 Мэе должен быть не только в случае распада я°-мезона в состоянии покоя, но и на лету (подробнее см. п. 7). [c.577]

Зарядовая четность нейтральных мезонных резонансов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Сп. Надежно установленные квантовые числа мезонных резонансов в табл. 36.5 подчеркнуты отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл. 36.4. [c.992]

ПИКОСЕКУНДНЫХ ИМПУЛЬСОВ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов оптич. спектроскопии, в к-рых используются световые импульсы пикосекундной ( 10" с) длительности. С получением ещё более, коротких импульсов (фемтосекундных, 10" ) П. и. с. развилась в фемтосекундную спектроскопию. ПИ-МЕЗОНЫ (л-мезоны, пионы) — группа сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов), в к-рую входят две противоположно заряженные (л" ", л") и одна нейтральная (п ) частицы. Пионы обладают массой, промежуточной между массами протона и электрона, в связи с чем и были названы мезонами (от греч. mesos — средний, промежуточный). Пионы являются связанными состояниями пар кварков и антикварков л" " образован парой (и, )-кварков, л" — парой й, d), в л в равных пропорциях входят (и, и)- и (d, )-пары кварков. [c.583]

ПСИ-ЧАСТЙЦЫ (ф-частицы) — общее назв. группы нейтральных мезонов со спином и отрицательной внутренней чётностью, имеющих близкие свойства и значения масс, лежащие в интервале 3—4 ГэВ. П.-ч,— истинно нейтральные частицы их зарядовая чётность С = —1. [c.172]

В 1962 г. был обнаружен совершенно новый факт слабовзаи-модействующие нейтральные частицы с нулевой массой существуют двух типов при р-раопаде образуется так называемое электронное нейтрино — Уе, а при распаде я-мезона образуется нейтрино мюонно — VII. Эксперимент показал, что они отличаются друг от друга по типу взаимодействий. [c.239]

Кроме заряженных существуют два нейтральных зарядовосопряженных К-мезона К° и К°. Массы их равны 974 т , что несколько больше масс заряженных каонов. Нейтральные К-мезоны исключительно интересны, потому что каждый из них является изменяющейся суперпозицией двух других элементарных нейтральных частиц К и Кг- К и Кг имею г разное время жизни, различные схемы распада и слегка различные массы. Время жизни К равно [c.240]

На рис. 98 воспроизведены траектории частиц, участвующих в этой реакции. К движется снизу и, взаимодействуя с протоном, порождает частицы 2 , К" и К°. На рисунке траектории нейтральных частиц, невидимые при фотографировании, обозначены пунктиром. В течение 10 сек распадается на 3° и я-. Далее 2° распадается на Л° и я°, которые тоже не образуют видимых треков. Мезон практически мгновенно распадается на 2 у-мванта ( 1 и уг), которые порождают электронные пары, образующие треки с кривизной противоположного знака. В свою очередь, Л° распадается на р и Я . Анализ длины и кривизны треков позволяет оценить импульс всех участвующих в реакции частиц. В конечном счете подсчитывается и масса Й -частицы. Она оказалась равной 1672 Мэв, что удивительно хорошо согласуется с результатами теоретических расчетов. [c.263]

При исследовании космических лучей было сделано много принципиально важных открытий. Так, в 1932 г. Андерсоном был открыт в космических лучах позитрон, предсказанный теорией Дирака. В 1937 г. Андерсоном и Нидермайером были открыты ц-мезоны и указан тип их распада. В 1947 г. Пауэллом были открыты п-мезоны, которые согласно теории Юкава были необходимы для объяснения ядерных сил. В 1955 г. было установлено наличие в космических лучах К-мезонов, а также тяжелых нейтральных частиц с массой, превышающей массу протона — гиперонов. Исследования космических лучей привели к необходимости введения квантовой характеристики, названной странностью. Опыты с космическими лучами также поставили вопрос о возможности несохранения четности. В космических лучах впервые были обнаружены процессы множественной генерации частиц в одном акте столкновения. [c.280]

После того как удалось разобраться в многообразии наблюдавшихся случаев распада частиц, названных странными , оказалось, что среди них есть частицы с массой около 500 МэВ, заряженные и нейтральные (их теперь называют К-мезонами или каонами и обозначают символом К), и несколько типов частиц с массой, большей массы нуклонов (их назвали гиперонами). Из последних самые легкие — обладающие нулевым электрическим зарядом Л-гпнеропы Их основной распад Л ртт (позднее был обнаружен и распад Л птг ). [c.99]

Античастица (по отношению к данной частице) — частица, обладающая той же массой, спином, временем жизни, что и данная частица, но имеющая все зарядовые квантовые числа (электрический заряд Q, барионный заряд В, лентонный заряд L и т.д.) противоположного знака. Истинно нейтральные частицы (фотон, тг -мезон и др.) не обладают зарядовыми квантовыми числами и сами являются своими античастицами. [c.257]

С помощью трековых камер с магнитным полем массу частпцы можно определить, произведя кинема-тич. анализ ее упругого столкновения с известным ядром (напр., водорода или гелия, наполняющего камеру) или атомным электроном (по делыпа-электро-нам). Этот метод обладает тем достоинством, что он основан на точно выполняющихся законах сохранения энергии и количества движения. С помощью этого метода определяются массы невидимых па фотографиях нейтральных частиц, если число подлежащих вычислению величин (масса, энергия частицы, ее импульс п углы, определяющие направление движения) для всех участвующих в реакции частиц не больше 4. Дело в том, что все кипематич. величины связываются четырьмя уравнення.ми ур-нием сохранения энергии и тремя ур-ниями сохранения импульса (но трем пространственным осям). Напр., если для реакции - - р —> -(- Х° -f- р достаточно точно измерены импульс я+-мезона до столкновения с покоящимся протоном р, а также импульс я -мь-зона и протона после столкновения, то импульс р неизвестной частицы Х° и ее полная энергия Е полностью определяются, после чего находится масса VЕ — p .. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...