Момент изгибающий относительно неподвижной оси

В испытательных машинах, где осуществляется схема консольного изгиба, образец может вращаться или оставаться неподвижным, В первом случае прикладывается изгибающий момент одного направления, а во втором этот момент вращается относительно неподвижного образца. На рис. 131 показан общин вид (машины марки УКИ-10М. Вращающийся во время испытания образец 5 нагружается постоянной изгибающей нагрузкой 8 через тягу 6. Машина снабжена механизмом 7, позволяющим менять нагрузку с шагом 0,05 кгс. Образец зажимается в шпиндельной головке 4, которая вращается двухскоростным электродвигателем, находящимся внутри корпуса 1, через клиноременную передачу 3. Кнопочное управление переключателем скоростей и счетчики числа оборотов образца смонтированы на пульте 2. [c.279]

Имея эпюру крутящих моментов, для соответствующих сечений можно определить приведенные моменты. В сечениях неподвижных осей при постоянной — по величине и направлению — нагрузке, возникают постоянные напряжения изгиба. В сечениях валов и вращающихся осей эти напряжения изменяются по симметричному циклу — если направление усилий, их вызывающих, меняется относительно вала (оси), или остаются постоянными — если нагрузки относительно вращающегося вала (оси) не меняют направления. [c.379]

Сила Р, действующая на палец, приводится к радиальной силе Р, равной Р, и к моменту Рг относительно оси муфты. Такая же противоположно направленная радиальная сила (—Р) приложена ко второй полумуфте. Эти силы вращаются вместе с муфтой и изгибают в противоположные стороны концы валов, т. е. в любой осевой неподвижной плоскости вызывают противофазные вибрации с частотой вращения. Так как окружное усилие Р пропорционально передаваемому вращающему моменту, то размах вибрации каждого подшипника возрастает пропорционально передаваемой мощности. [c.124]

В неподвижной системе начало координат расположено в точке, относительно которой момент всех касательных сил (интенсивность их есть т ) равен нулю. Такая точка называется центром изгиба, [c.77]

Рабочая часть пресс-ножниц показана на рис. 9. Положение переднего упора 1 определяет длину отрезаемой части прутка 2. Подвижный нож 3 связан с ползуном 4 пресс-ножниц. Прижим 5 ограничивает поворот и изгиб прутка в момент реза. Его положение регулируется с помощью маховика 6. Пруток в зону реза подается приводным роликовым конвейером, ролики которого прижимаются пневмоцилиндрами 7. Станина 8 конвейера имеет регулируемую поддержку 9 прутка. Плоскость опоры поддержки 9, по которой движется пруток, располагается выше режущей кромки неподвижного ножа 70 на 3 — 4 мм. Прогиб прутка в процессе отрезки заготовки ограничивается действием поддержки 11. Положение упора 1 относительно плоскости реза регулируется с помощью винтовой пары 12. Конструктивное исполнение упора 1 описано в работе [21]. Оно предусматривает поворот опорного пальца или его отход от торца прутка на 2 — 3 мм в момент отрезки, что исключает поломки и повышает работоспособность упора в целом. [c.23]

Сила Р, действующая на палец, приводится к радиальной силе Р, равной Р, и к моменту Рг относительно оси муфты. Такая же противоположно направленная радиальная сила приложена к ведущей полумуфте. и силы вращаются вместе с муфтой и изгибают в противоположные стороны концы валов, т. е. в любой осевой неподвижной плоскости вщзывают противофазные виброперемещения с частотой вращения. [c.113]

Вырежем из бруса элемент длиной й1. По граням элемента аЬ и ей действуют одинаковые изгибающие моменты, поворачивающие сечения на угол йф/2. Если предположить, что левое сечение неподвижно, то правое повернется на суммарный угол с1ср (рис. 16.2.1,6). Сечение ей при этом займет положение 0161. Здесь используется гипотеза плоских сечений, подтверждающаяся экспериментальными данными. Наружные волокна элемента под действием изгибающего момента Мг удлиняются, а внутренние — укорачиваются, следовательно, элемент содержит нейтральный слой, длина которого остается неизменной. Поворот сечения при чистом изгибе произойдет относительно нейтрального слоя. [c.283]

Расчет на усталость заключается в определении расчетных коэффициентов запаса по пределу выносливости в опасных сечениях. Такой расчет обычно проводят для валов приводов и передаточных механизмов, работающих при относительно больших силовых нагрузках. На валы и оси действуют силы от установленных на них звеньев передач. Обычно они неподвижны относительно стойки механизма и вызывают в валах и осях напряжения изгиба, изменяющиеся по симметричному циклу (рис. 15.5, б). Большей частью валы передают переменные по значению, но постоянные по направлению вращающие моменты. Эти моменты создают напряжения кручения, изменяющиег ся по отнулевому циклу (рис. 15.5, в). [c.185]

Должна лежать в соприкасающейся плоскости той кривой, по которой располагается изогнутая ось, и когДа Бине (В1пе1) ввел уравнение моментов относительно касательной, то Пуассон на основании этого уравнения пришел к заключению,-что крутящий момент постоянен. Лишь постепенно возникло представление о двух изгибающих пара в двух главных плоскостях, и был найден способ определения меры закручивания. Когда эти элементы теории были получены, стало ясно, что, зная соотношения, связывающие, изгибающие и крутящие моменты с кривизной и степенью кручения и пользуясь обычными условиями равновесия, можно определить форму изогнутой оси, степень кручения стержня вокруг этой оси, а также растягивающую и Перерезы вающую силу в любом данном сечении. Изгибающие и крутящие. пары, а также растягивающая и перерезывающая силы, происходят от усилий, приложенных к, элементам поперечных сечений, и правильные выражения для этих пар и сил следует искать при помощи общей теории. Но здесь возникает затруднение, состоящее в том, Что общие уравнения применимы лишь тогда, когда смещения малы между тем для таких тел, как спиральные пружины, смещения ни в коем случае нельзя считать малыми. КирхГоф (КтеЬЬоК) первый преодолел Это затруднение. Он показал, что общие уравнения применимы со всей строгостью к малой части тонкого стержня, все линейные размеры которой того же порядка малости, что и диаметры, поперечного сечения. Он считал, что уравнения равновесия или движения такой части можно в первом приближении упростить, пренебрегая силами -инерции и массовыми силами. Исследования, содержащиеся в теории Кирхгофа, носят в значительной своей части кинематический, характер. Когда тонкий стержень подвергается изгибу и скручиванию, то каждый его элемент испытывает деформацию, аналогичную тем деформациям,. которые имеют место в призмах Сен-Венана но соседние элементы должны непрерывным образом переходить один в Другой. Для того чтобы выразить непрерывность этого рода, необходимы некоторые условия. Эти условия принимают форму диференциальных уравнений, которые связывают относительные смещения точек малой части стержня с относительными координатами этих точек и с величинами, которые определяют положение данной части относительно всего стержня в целом. Из этих диференциальных уравнений Кирхгоф получил картину деформации в элементе стерл я и нашел выражение для потенциальной энергии, отнесенной к единице -длины, через относительное удлинение, компоненты кривизны и степень кручения. Он получил уравнения равновесия и колебаний, варьируя функцию, Выражающую энергию. В случае, когда тонкий стержень подвергается действию внешних сил, приложенных лишь иа его концах, уравнения, которыми определяется форма изогнутой оси, идентичны, как показал Кирхгоф, с уравнениями движения тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки. Эта теорема носит название кинетической аналогии Кирхгофа . [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...