Контрольный объем

Уравнение (1.3.1) есть не что иное, как применение второго закона Ньютона к жидкости, протекающей через бесконечно малый контрольный объем, причем первый слева член этого уравнения дает отнесенное к единичному объему изменение количества движения в контрольном объеме за единицу времени, второй - изменение количества движения в этом же объеме за счет конвекции в единицу времени. [c.19]

Рассмотрим установившееся движение жидкого объема W, ограниченного поверхностью S, и зафиксируем положение S в некоторый момент времени t. В дальнейшем эту поверхность будем называть контрольной. Объем W разобьем на элементарные трубки тока (струйки) (рис. 53). Поверхность S выделит из каждой такой трубки некоторый отсек жидкости, ограниченный его боковой поверхностью и сечениями dS и dS. Изменение количества движения массы жидкости в этом отсеке можно подсчитать как разность количеств движения этой массы в моменты времени t -V dt и t. Применительно к рис. 53 имеем [c.119]

Один из возможных методов анализа и описания заключается в том, что в пространстве фиксируется некоторый контрольный объем V с поверхностью F. Этот объем неподвижен (в системе отсчета и является лишь воображаемым контрольным элементом [c.13]

Рис. 1.3. Эйлеров контрольный объем в системе координат

Менее строго это значит, что изменение свойства Л определяется его внешним притоком в контрольный объем и возможным внутренним возникновением в объеме. Свойство А при этом рассматривается как удельная (на единицу объема), аддитивная величина. Аналитически эта формулировка выражается так [c.18]

J dF) есть убыль свойства А из объема V через площадку dF, а взятый со знаком минус интеграл от этого произведения по всей поверхности F соответствует внешнему притоку свойства А в контрольный объем. [c.19]

Приме 1яя к контрольному объему I—II соотношение (1.4), имеем [c.28]

Рис. 1.14. Контрольный объем в окрестности точ-т.е. при h О, h О остается конеч- д/ д поверхности разным. деля фа. [c.47]

На рис. 1.3 представлен фиксированный в пространстве дифференциально малый единичный контрольный объем, через поверхности которого протекает жидкость, проходят потоки вещества, количества движения, энергии. Для этого контрольного объема законы сохранения можно записать в следующей общей форме [c.9]

Ртуть периодически поднимается по трубке 7 и отсекает в резервуаре 1 контрольный объем газа, имеющий в начальный момент времени давление, равное давлению газа в контролируемом объеме 6, с которым соединяется при помощи трубки 8. Поднимающаяся ртуть сжимает контрольный объем газа, вытесняя его из резервуара I в узкую щель 2. Последняя образована неподвижной стенкой 3 [c.130]

Устройство для измерения расхода металла в экспериментальной установке 6 состоит из клапана, перекрывающего входное отверстие сливной линии, двух контактных игл, выделяющих контрольный объем, и электрического секундомера, фиксирующего время заполнения контрольного объема. [c.78]

Контрольный объем I 1 жидкости В 1 [c.291]

F — равнодействующая всех внешних сил, прилаженных к контрольному объему f — коэффициент трения средний по длине коэффициент трения [c.11]

Контрольный объем, через поверхность которого в течение рассматриваемого процесса не проходит вещество, иногда называют системой с постоянной массой, или простой термодинамической системой. [c.21]

Применим термин образование для обозначения величины, равной потоку массы, покидающему контрольный объем, минус поток массы, поступающий в контрольный объем, плюс изменение массы в контрольном объеме. Тогда для показанного на рис. 2-1 контрольного объема закон сохранения массы выражается следующим образом [c.21]

Согласно уравнению (2-4) для определения потоков импульса, поступающего в контрольный объем и покидающего его, необходимо просуммировать плотности потоков импульса по контрольной поверхности, а для определения полного изменения импульса в контрольном [c.23]

В общем случае разность поступающего в контрольный объем потока импульса и потока импульса, покидающего контрольный объем, отличается от скорости изменения импульса в контрольном объеме. Все входящие в уравнение (2-4) скорости должны быть отнесены к инерциальной системе координат. [c.23]

Рассмотрим двумерное течение в плоскости ху и выделим в потоке жидкости элементарный контрольный объем (рис. 4-3). Вычислим общий расход жидкости через контрольную поверхность, а также скорость изме- [c.36]

Рис. 4-3. Контрольный объем, используемый при выводе уравнения неразрывности.

Рис. 4-5. Система координат, составляющие скорости и контрольный объем, используемый при выводе дифференциального уравнения движения пограничного слоя.

Рис. 4-6, Контрольный объем, потоки импульса и внешние силы, используемые при выводе дифференциального уравнения движения стационарного пограничного слоя.

Выделим в этом пограничном слое неподвижный элементарный контрольный объем, рис. 4-7 (размер, перпендикулярный плоскости рисунка, равен единице). Рассмотрим стационарные потоки /-компонента, пересекающие контрольную поверхность. [c.43]

Рис. 4-7. Контрольный объем и потоки вещества, используемые при выводе дифференциального уравнения диффузии стационарного пограничного слоя.

Выделим неподвижный элементарный контрольный объем единичной глубины и рассмотрим потоки энергии через контрольную поверхность (рис. 4-9). На рисунке представлено несколько форм переноса энергии. При переходе через контрольную поверхность жидкость переносит собственную внутреннюю энергию (тепловую и химическую), кинетическую энергию и потенциальную энер-48 [c.48]

Рассмотрим неподвижный контрольный объем, связанный с поверхностью тела. Контрольный объем имеет [c.61]

Рис. 5-2. Контрольный объем, используемый при выводе интегрального уравнения импульсов пограничного слоя.

Рис. 5-3. Контрольный объем, используемый для определения толщины вытеснения и толщины потери импульса.

Рис. 5-4. Система координат и контрольный объем, используемые при выводе интегрального уравнения энергии пограничного слоя.

ПОДВИЖНЫЙ контрольный объем, связанный с поверхностью тела (у = 0), имеет бесконечно малый размер в направлении движения жидкости, но конечную высоту Y в направлении, перпендикулярном к поверхности тела. Допустим также, что градиенты скорости и температуры в направлении х пренебрежимо малы по сравнению с соответствующими градиентами в направлении у (приближение пограничного слоя). Не будем учитывать также работы, совершаемой над контрольным объемом нормальными вязкими напряжениями. Единственным механизмом переноса энергии в направлении х считается кон- [c.69]

Применив закон сохранения энергии [уравнение (2-5)] к контрольному объему, через который проходит стационарный поток жидкости, получим [c.70]

Существует и другой метод определения касательного напряжения, которым мы будем пользоваться в дальнейшем. Рассмотрим неподвижный контрольный объем (рис. 6-2). Запишем для этого объема теорему импульсов [c.78]

Для определения суммарного угла отклонения результирующей струи рассмотрим установившееся течение жидкости при переключенном положении струи (рис. 10.7,6). Выделим объем жидкости AB DEFGH. В контрольный объем втекают струи питания и управления и вытекает из него результирующая струя. На выделенный объем жидкости действуют следующие внешние силы 1) вес жидкости в рассматриваемом объеме и силы инерции 2) силы давления Р , Ру, Рс в плоскости АВ, DE и GH соответственно Рк на поверхности L и BL Рав и Рцак на поверхности FG и АН соответственно. [c.292]

Поток и п /льса, поступающий S контрольный объем [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...