Счетчик ионный ионный пропорциональный

Счетчик газоразрядный — см. Счетчик ионный --ионный пропорциональный 154 [c.764]

Счетчик ионный пропорциональный — счетчик радиоактивных частиц или квантов электромагнитных излучений, у которого амплитуда выходного сигнала пропорциональна числу первичных электронов, созданных радиоактивной частицей или квантом [4]. [c.154]

Счетчик ионный с ограниченной проводимостью — счетчик, у которого пропорциональность амплитуды выходного сигнала числу первичных электронов нарушена взаимодействием фотонов и ионов с катодом [4]. [c.154]

Пропорциональные счетчики. Если ионизационная камера работает в режиме тока насыщения, то ее чувствительность к регистрации отдельных частиц невысока. Чувствительность значительно повышается, если ионизационная камера работает в режиме газового усиления. В области больших напряжений (участок D рис. 6, б) в результате ударной ионизации происходит лавинное умножение числа пар ионов н первоначально созданные ионизирующей заряженной частицей /г пар ионов превращаются в kn пар ионов. Величина k — коэффициент газового усиления. С возрастанием напряжения между электродами происходит увеличение коэффициента газового усиления. [c.40]

Вначале k не зависит от числа первоначальных ионов п , созданных ионизирующей частицей. При дальнейшем росте U коэффициент усиления k начинает уменьшаться с ростом Пц. Область газового усиления, в которой/г не зависит от Пд, и используется в пропорциональных счетчиках. При этом величина импульса, получаемого от счетчика, пропорциональна первичному числу ионов Аг , созданных в газе счетчика влетевшей заряженной частицей. [c.40]

Число первоначально образованных пар ионов о, а следовательно, и число кп пропорциональны энергии, израсходованной регистрируемой частицей на ионизацию газа в счетчике. Поэтому и величина ионизационного тока, возникающего при прохождении частицы через счетчик, также пропорциональна энергии. Таким образом, при помощи пропорциональных счетчиков можно не только регистрировать факт прохождения частицы через счетчик, но и оценить ее энергию. [c.40]

Процесс разряда в пропорциональных счетчиках является несамостоятельным, и он оканчивается, когда все электроны и ионы, возникшие при газовом усилении, достигают соответствующих электродов. Продолжительность процесса определяется скоростью перемещения медленных ионов размерами (диаметром) цилиндра и составляет обычно сек. [c.40]

Начнем с пропорциональных счетчиков. Эти счетчики работают в области несамостоятельного разряда, при котором выходной импульс пропорционален энергии регистрируемой частицы. Поэтому пропорциональный счетчик не только регистрирует частицу, но и измеряет ее энергию. Коэффициент газового усиления, т. е. число вторичных электронов на один первоначальный, в этих счетчиках не очень велик, порядка 10 — 10 . Импульс напряжения на счетчике достигает максимальной величины к моменту прихода ионов на катод. [c.498]

Очевидно, что при работе с полным импульсом разрешающее время определяется временем дрейфа ионов к катоду. Это время, как мы только что видели, по порядку величины равняется 10 с. Его можно значительно уменьшить, если воспользоваться нелинейностью нарастания импульса. Оказывается, что скорость нарастания импульса является наибольшей в первые моменты отхода ионов от нити. Поэтому, работая на начальном участке импульса, можно достичь разрешающих времен 10" — 10" с при не очень малом выходном импульсе В. Пропорциональные счетчики обладают практически стопроцентной эффективностью по отношению к заряженным частицам. Пропорциональные счетчики дешевы, просты в обращении. Однако область их применимости ограничивается тем, что треки длиннопробежных частиц не уменьшаются в счетчике, что препятствует измерению энергии этих частиц. Поэтому пропорциональные счетчики применяются только для регистрации и измерения энергии частиц весьма низких энергий. Пропорциональные счетчики применяют и для регистрации нейтронов (см. 5, п. 2). [c.498]

Основной частью полупроводникового счетчика является монокристалл величиной с небольшую монету. Кристалл обработан так, что он является с одной стороны донором, а с другой — акцептором с тонким (от сотен микрон до 5 мм) переходным слоем. Иначе говоря, кристалл представляет собой полупроводниковый диод. На кристалл подается электрическое напряжение, причем р-слой подсоединяется к отрицательному электроду (рис. 9.14). При таком знаке напряжения все носители оттягиваются от переходного слоя, так что диод заперт. Тока нет. Если же через переходный слой проходит быстрая заряженная частица, то образованные при торможении электроны и дырки оттягиваются к электродам, создавая электрический импульс, пропорциональный количеству ионов. Мы видим, что полупроводниковый счетчик работает как ионизационная [c.504]

Кристаллические счетчики. Помимо света, внутренний фотоэффект может быть вызван облучением полупроводника потоком частиц — электронов, ионов, а-частиц и др. Такие частицы, проникая в глубь полупроводника, генерируют на своем пути свободные носители заряда и тем самым повышают его электропроводность, а при неизменном напряжении, приложенном к полупроводнику, увеличивают силу тока в цепи. Так как число генерируемых носителей пропорционально числу таких частиц, падающих на полупроводник, то по изменению силы тока в цепи можно судить о числе частиц, попадающих в полупроводниковый кристалл. Это позволяет конструировать на данном принципе кристаллические счетчики частиц. Обычно их градуируют не в единицах силы тока, а непосредственно в числах частиц. Для увеличения чувствительности счетчика изменение силы тока в кристалле усиливается с помощью специальных радиотехнических схем. [c.327]

Ионизующая частица, двигаясь в П. с., создает па своем пути нек-роо количество пар ионов пд, пропорциональное ее ионизующей способности, длине пути и давле71ию газа в счетчике. [c.219]

Если вся энергия частицы расходуется в газе, наполняющем камеру, то величина импульса, (т. е. число ионов, попавших на электроды) оказывается почти точно пропорциональной энергии частицы. Если ионизующие частицы образуются при различных ядерных реакциях и, следовательно, создают импульсы различной величины, то их можно исследовать с помощью электронного дискриминатора , пропускающего только импульсы, превышающие некоторую величину. Эта возможность острой дифференциации импульсов различной величины и составляет главное преимущество ионизационных камер перед счетчиками Гейгера. Дифференциацию можно улучшать, подходящим образом сконструировав камеру. Например, в плоских камерах , в которых используется только начальный отрезок траектории ионизующей частицы, хорошо различаются импульсы, вызванные делением и а-рас-Падом. Это обусловлено тем обстоятельством, что осколки от деления образуют болыпую часть ионов в начале своего пути, а а-частицы, наоборот,—в конце. Вероятность наложения нескольких импульсов можно уменьшить, уменьшая разрешающее время камеры. Для этого, во-первых, подбирают соответствующим образом параметры усилительной схемы и, во-вторых, наполняют камеру газом, который не мешает быстрому собиранию свободных электронов, являющихся начальными продуктами ионизации (Нг, N9, благородные газы). Форму отдельного импульса можно исследовать на осциллографе. Фон при подсчете тяжелых частиц ионизационной камерой с хорошим дискриминатором оказывается очень слабым он обусловлен в основном а-частицами от радиоактивных загрязнений. [c.116]

Пропорциональные счетчики. Если напряженность элекфического поля возрастает по сравнению с его значением в ионизационной камере, освобожденные ионизирующим излучением элекфоны будут ускорены до таких значений энергии, при которых они начинают ионизировать молекулы газа, что приводит к генерации дополнительных элекфонно-ионных пар. В этом случае накопленный на аноде заряд будет пропорционален переданной газу энергии. С помощью измерения этого заряда можно проводить энергетическую спекфомефию взаимодействующего с газом излучения, т.е. отдельные [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...