Энтропия при дросселировании

Определить изменение температуры и энтропии при дросселировании воздуха R = 0,287 кДж/(кг-К) от /7] = 0,2 МПа до р, = 0,1 МПа. [c.111]

Изменение энтропии газа в результате осуществления этого обратимого процесса (равное изменению энтропии при дросселировании газа от состояния 1 до состояния 2) определяется следующим соотношением [c.241]

За счет чего при дросселировании пара любого состояния происходит увеличение энтропии [c.55]

Изменение энтропии при изотермическом дросселировании согласно сказанному ранее в 5.1 может быть найдено из рассмотрения воображаемого обратимого, например изотермического (поскольку температура тела при изотермическом дросселировании не меняется), перехода из начального состояния / в конечное состояние 2 и составит [c.166]

Итак, при дросселировании энтальпия вещества не изменяется, давление уменьшается, удельный объем увеличивается, энтропия увеличивается. Температура в зависимости от условий процесса может уменьшаться, увеличиваться или оставаться постоянной. [c.112]

Дросселирование — процесс необратимый, протекающий с возрастанием энтропии. Энтальпия газа в начальном и конечном состояниях при дросселировании одинакова /j = i (это не распространяется на промежуточные состояния). [c.92]

Если считать воздух идеальным газом, то при дросселировании его с 200 до 1 ата приращение энтропии составит [c.95]

Для определения приращения энтропии газа при дросселировании достаточно по шкале энтропии отсчитать расстояние между точками шкалы р, соответствующими начальному и конечному давлению. [c.15]

При дросселировании энтальпия не меняется (Л/ 2 = 0), давление уменьшается, объем и энтропия увеличиваются, а температура может уменьшаться (в большинстве случаев при обычных условиях) и увеличиваться. [c.251]

Возрастание энтропии при адиабатном дросселировании идеального газа [c.72]

При дросселировании температура пара понижается на At— = 500—485=15°С. Энтропия возрастает на величину [c.75]

Изменение энтропии газа при дросселировании может быть определено из следующих соображений. [c.145]

Таким образом, при дросселировании энтальпия среды остается неизменной. Однако это еще не означает, что качество потока (в смысле его работоспособности) до I после препятствия остается одинаковым. В самом деле, в результате дросселирования энтропия жидкости возрастает (из-за выделения теплоты трения), а давление падает. Это можно непосредственно видеть [c.186]

Итак, при дросселировании реальных газов их давление понижается, энтальпия не изменяется, объем и энтропия возрастают, температура в зависимости от начального состояния газа может уменьшаться, увеличиваться и оставаться постоянной. [c.258]

При дросселировании водяного пара любого состояния его температура и давление уменьшаются, удельный объем и энтропия увеличиваются. Другие особенности дросселирования водяного пара различных состояний [c.136]

Возрастание энтропии идеального газа при дросселировании приводит к потере располагаемой работоспособности. Эта потеря [c.60]

Дросселирование, как указывалось, является необратимым процессом, при котором всегда происходит увеличение энтропии и уменьшение работоспособности рабочего тела. [c.219]

Определить энтальпию воздуха после дросселирования (принимая, что энтальпия его при 0° С равна нулю) и изменение энтропии в рассматриваемом процессе. [c.227]

Ясно, что количество теплоты трения Q .ip, когда она выделяется в самом теле и не рассеивается во вне, вполне эквивалентно такому же количеству теплоты, полученной телом от внешнего источника теплоты, и поэтому в такой же мере вызывает увеличение энтропии тела. Этим результатом мы воспользуемся далее при рассмотрении процессов дросселирования и течения газов с трением. [c.63]

Энтропия тела при адиабатическом дросселировании возрастает, т. е. So — Sj > 0. [c.287]

В процессе дросселирования изменение агрегатного состояния вещества может происходить только в направлении увеличения энтропии. Состояние 1 (см. рис. 7.5,6) соответствует жидкой фазе, состояние 7 — перегретому пару любое из промежуточных состояний между точками 7 и 7 может быть как началом, так и окончанием процесса дросселирования, но конечная точка должна быть правее начальной. В процессе 8—9 оба крайних состояния лежат в области перегретого пара, такой процесс возможен вблизи критической точки К. Дросселирование как регулирующий процесс приводит к уменьшению полезной работы A/Ii2-i3регулировании расхода пара через турбину (см. 24), при этом процесс дросселирования 10—12 осуществляется в регуляторе. [c.186]

Процесс дросселирования принадлежит к ярко выраженным неравновесным процессам, так как течение потока пара может происходить только в область пониженного давления. При проходе через дроссельный орган скорость струи резко возрастает, а затем в свободном сечении трубопровода за дросселем вновь принимает прежнее значение. Кинетическая энергия потока тратится на вихри и внутреннее трение, т. е. переходит вновь в теплоту с восстановлением прежнего значения удельной энтальпии. Как во всяком необратимом процессе, удельная энтропия возрастает (хотя 6 = 0). [c.181]

Если состояние тела при изотермическом дросселировании изменяется равновесным образом (что вследствие малой скорости изменения параметров состояния, т. е. медленности процесса, может считаться хорошим приближением) и, следовательно, процесс дросселирования можно рассматривать как внешне необратимый процесс, то изменение энтропии тела будет равно [c.159]

Заметим, что основное уравнение (5-28) могло бы быть получено и непосредственно при рассмотрении действительного процесса дросселирования в предположении, что этот процесс является внутренне равновесным (что справедливо, например, при достаточно медленном перетекании газа или жидкости через дроссельную пробку). Действительно, в этом случае изменение энтропии определяется очевидным соотношением [c.166]

Как было отмечено, дросселирование представляет собой существенно необратимый процесс. В самом деле, если представить себе процесс дросселирования идущим в обратном направлении (например, в трубе, изображенной на рис. 7-11, а, изменить направление течения газа на обратное), то он по-прежнему будет сопровождаться падением давления при протекании газа через местное сопротивление (дроссель). Это естественно — ведь расход энергии потока на преодоление местного сопротивления будет иметь место независимо от направления течения газа. Поскольку процесс дросселирования явно необратим, то энтропия газа (жидкости) в процессе дросселирования возрастает (ds > 0). Разумеется, в различных видах процесса дросселирования, отличающихся друг от друга различными количествами тепла, подводимого к газу в процессе дросселирования, величина прироста энтропии будет различной. Рассчитаем величину прироста энтропии для рассматривав- [c.240]

Приступая к вычислению изменения энтропии в процессе дросселирования, следует сделать одно существенное замечание. Дифференциальные уравнения термодинамики, которые мы будем использовать для вычисления изменения энтропии, температуры и других параметров вещества при адиабатном дросселировании, применимы, как отмечалось в гл. 3 и 4, только для обратимых процессов. Поэтому для того чтобы иметь возможность вос-пользоваться этими уравнениями для расчета изменения состояния газа (жидкости) в необратимом процессе адиабатного дросселирования от состояния 1 до состояния 2, мы должны предварительно подобрать схему обрати-м о г о процесса, переводящего рассматриваемый газ (жидкость) из того же исходного состояния 1 (перед дросселем) в то же конечное состояние 2 (за дросселем). Изменение энтропии будет подсчитано для этого обратимого процесса, но поскольку энтропия является функцией состояния, то разность энтропий газа (жидкости) в состояниях 1 vl2 будет такой же и для интересующего нас процесса дросселирования. Таким условным обратимым процессом может служить, например, обратимый процесс расширения газа с подводом (отводом) тепла, осуществляемый таким образом, чтобы энтальпия газа осталась постоянной . [c.241]

Из диаграммы хорошо видно, что если подвергается мятию перегретый пар (процесс 1—2), то давление и температура уменьшаются, а объем, энтропия и степень перегрева увеличиваются. При мя-тии пара высокого давления и небольшого перегрева (процесс 7-8), пар сначала переходит в сухой насьщённый, затем во влажный, потом опять в сухой насыш,енный и снова в перегретый. При дросселировании кипящей жидкости (процесс 5-6) она частично испаряется с увеличением степени сухости. При дросселировании влажного пара степень сухости его увеличивается (процесс 3-4). [c.226]

Если в процессе дросселирования теплота не подводится к рабочему телу и не отводится от него, то уравнение (13.26). можно упростить. Такой процесс иосит название адиабатного дросселирования (q = 0). При дросселировании работа расширения рабочего тела от давления р до давления р., полностью затрачивается на образование турбулентных завихрений и преодоление сопротивления трению. Совершаемая потоком работа трения превращается в теплоту Q,p, которая полностью воспринимается самим потоком. В соответствии со вторым началом термодинамики это приводит к возрастанию энтропии потока, поэтому процесс дросселирования внутренне иеобра-т и м, так как теплоту трения нельзя преобразовать в работу. В случае адиабатного течения 0) без совершения техниче- [c.20]

Так как температура тела при изотермическом дросселировании [е изменяется, то изменение энтропии при изотермическом дросселироваиин может быть найдено из рассмотрения воображаемого обратимого, например изотермического, перехода пз начального состоя гтя / в конечное состояние 2, т. е. [c.299]

На рис. 7.2 представлена диаграмма Грассмана — Шаргута рассматриваемой компрессионной теплонасосной установки. Здесь видны все потери эксергии в элементах установки в результате протекающих в них необратимых процессов. Величина потери эксергии в каждом элементе установки соответствует уменьшению ширины полосы эксергии и условно изображается заштрихованным треугольником, переходящим в выгнутую стрелку >, (эксергетические потери в i-м элемензе установки). В установку подводится эксергия Е, равная электрической мощности электродвигателя 1, поскольку эксергия электрической энергии не характеризуется энтропией. В электродвигателе происходит потеря эксергии равная сумме потерь электрической энергии в машине и приводе. Следовательно, эксергия на выходе из электродвигателя El = E l — Dj. Эксергия на входе в компрессор Eh = Ef Ey, где v — эксергия паров теплоносителя, выходящего из испарителя V. Эта суммарная эксергия преобразуется в компрессоре в эксергию сжатых паров теплоносителя. Эксергия на выходе из компрессора Е и = Eii — D , где — эксергетические потери в компрессоре, причем Dk )д. Очевидно, эксергия на входе в конденсатор Е щ = Е . В конденсаторе будет потеря эксергии D , связанная с теплопередачей при конечной разности температур между теплоносителем и внешним приемником теплоты и поэтому эксергия на выходе из конденсатора Щи = Ц - De- Большая часть " этой эксергии отдается потребител/о в виде теплового потока повышенной температуры другая часть, равная Е т - Е", = Eiv, есть эксергия на входе в дроссель IV. При дросселировании теплоносителя возникает потеря эксергии от необратимости процесса Одр, вследствие чего эксергия на выходе из дросселя Ei = Е п — Одр. Эксергия на входе в испаритель Е = iV + Е где Щ — эксергия теплового потока, подводимого в испаритель из окружающей среды ее значение Е д = Q I — То/Т )л О, так как Г] То. По этой же причине и потери эксергии в испарителе на конечную разность температур также будут близки нулю. Следова1ельно, эксергия на выходе из испарителя Е = V. [c.311]

Сравнение адиабатического расширения с дросселированием. Метод ожижения газа, основанный на использовании эффекта Джоуля — Томсона (дросселирование), в принципе не может быть таким эффективным, как метод адиабатического расширения, вследствие неизбежных термодинамических необратимых потерь, присущих процессу дросселирования. Всякая необратимость, введенная в холодильный цикл, должна снижать его к. п. д. При изоэнтальпическом расширении (дросселировании) изменение энтропии с давлением дается формулой [c.78]

Дросселированне газов и паров. Если на пути потока имеется местное сопротивление в виде резкого сужения проходного сечения (рис. 1.38), то при прохождении этого сечения давление рабочего тела понижается на величину Лр = Pi — Р2- Процесс, в котором рабочее тело в результате прохождения местного сопротивления понижает свое давление без совершения работы или отвода теплоты, называется дросселированием. Это типичный необратимый процесс, и, следовательно, всегда сопровождается возрастанием энтропии. Рассматривая процесс дросселирования без подвода теплоты извне в соответствии с рис. 1.38 и формулой (1.147), можно написать, что ( j — с )12 = hi Ii2. Обычно изменение скорости потока до и после местного сопротивления ничтожно мало, и им можно пренебречь. Очевидно, в этом случае /гг = /ii, т. е. в результате дросселирования энтальш1я рабочего тела не изменяется. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...