Коэфициент теплообмена

При определении коэфициента теплопередачи в формулы (4) — (6) подставляются чаще всего величины i и а , усреднённые по всей поверхности нагрева. Когда значения коэфициентов теплообмена на отдельных участках рассчитываемой поверхности существенно отличаются одно от другого (обычно вследствие разной конфигурации поверхности нагрева), то часто в качестве среднего значения а принимают среднюю извещенную по величине поверхности нагрева этих участков Н, Н"... [c.129]

Введение. Многие из методов нахождения коэфициентов теплопроводности твердого тела, разобранные в предыдущих главах, не могут быть применены к плохим проводникам. Количество тепла, теряемое поверхностью стержня в результате теплообмена, оказывается значительным в сравнении о теплом, проходящим вдоль стержня. Так как коэфициент теплообмена оказывается очень неточным, то представляется наилучшим по возможности уменьшать его роль до роли небольшой поправки. Таким образом, методы определения коэфициентов теплопроводности при помощи стержней неприменимы к плохим проводникам. Задача теплопроводности для куба, шара и цилиндра математически может быть разрешена, и решение ее может быть использовано для нахождения термических констант. В этой главе мы разберем случай прямоугольного параллелепипеда. Решения задач для установившегося состояния получаются в виде довольно сложных рядов, мало применяющихся в практике. Для различных же задач с неустановившейся температурой получаются результаты, непосредственно применимые в экспериментальных исследованиях. [c.118]

Определить уравнение, связывающее п с коэфициентом теплообмена внешней поверхности. [c.270]

Для оценки коэфициентов теплообмена формулы [c.115]

Для повышения теплового коэфициента обычно применяют развитые схемы теплообмена. Эти схемы экономичны при больших [c.612]

Идеальный компрессор характеризуется отсутствием мёртвого пространства, теплообмена, трения и потерь напора в клапанах и каналах цилиндра. Сравнительный процесс характеризуется адиабатическим сжатием, причём состояние пара перед всасывающим и давление за нагнетательным штуцерами идеального компрессора принимаются идентичными с действительно имеющими место. В теории холодильных машин приняты следующие определения рабочих коэфициентов компрессора. [c.627]

Пусть длина проволоки Z й пусть К, Н — ее коэфициенты теплопроводности и теплообмена, с и р — ее теплоемкость и плотность. Пусть г —си>ла тока, а о — электропроводность, то-есть величина, обратная сопротивлению одного кубического сантиметра. Рассмотрим элемент длины проволоки, заключенный между сечениями, находящимися на расстоянии ха x- -dx от одного из ее концов. [c.95]

Однородный стержень длиною I, площадью поперечного сечения S, с периметром р, обладающий коэфициентами теплопроводности и теплообмена К к Н, удельной теплоемкостью С, плотностью D и электрическим сопротивлением R, помещен в среду нулевой температуры. В установившемся состоянии один конец стержня находится при температуре Rq. а другой — при нуле. Затем вдоль стержня пропускается электрический ток силою I от холодного конца к горячему. Показать, что, когда температура опять установится в точке, расположенной на расстоянии х от холодного конца, повышение температуры, вызванное электрическим током, равно [c.265]

Определение коэфициентов теплопроводности и теплообмена из наблюдений над цилиндрами 147—150 [c.287]

Как при продольном, так и при поперечном омывании коэфи-циент теплоотдачи зависит от скорости потока ш и от диаметра труб (1. Сравнение формул (239) и (244) показывает, что коэ-фициент а зависит при продольном обтекании от скорости в сге-пени 0,8, а при поперечном обтекании — в степени 0,6. Это означает, что при одинаковом увеличении скорости и одних и тех же значениях всех прочих величин коэфициент теплоотдачи при продольном обтекании труб возрастает в большей мере, чем при поперечном обтекании следовательно, в первом случае изменение скорости газов сильнее сказывается на интенсивности теплообмена, чем во втором. Например, при увеличении скорости в 2 раза коэфициент а возрастает при продольном обтекании примерно в 1,75 раза, а при поперечном — примерно в 1,5 раза. [c.232]

Капельная конденсация возможна в том случае, если в паре содержатся примеси маслянистых веществ или сама поверхность теплообмена замаслена. Это имеет место, например, в цилиндре паровой машины, в котором благодаря высокому значению коэфициента теплоотдачи больших значений достигает потеря тепла от начальной конденсации, сильно снижающая экономичность паровой машины. При чистом паре и чистой или шероховатой поверхности теплообмена всегда имеет место пленочная конденсация. [c.237]

Следует иметь в виду, что коэфициент черноты а зависит от природы тела, состояния поверхности и температуры тела. Поэтому расчеты теплообмена излучением при разных температурах, в которых значение коэфициента черноты а принимается неизменным, носят приближенный характер. [c.250]

В опытах имеют место случаи резкого повышения коэфициента теплоотдачи, что можно объяснить разрушением окисной пленки на стенке. Это увеличение эффективности теплообмена в зоне кипения неустойчиво и не поддавалось в опытах искусственному воспроизведению. [c.109]

На нижних образующих горизонтальных участков эмульсионных пучков коэфициенты теплоотдачи при некоторых режимах были значительно выше, чем на верхних образующих, что может объясняться расслоением ртутнопаровой эмульсии. Наиболее низкие значения коэфициентов теплоотдачи от стенки к кипящей ртути наблюдались в эмульсионном пучке экрана. Отмечена тенденция для некоторых сечений повышения эффективности теплообмена с повышением тепловой нагрузки, как это видно на фиг. 181, хотя превалирующее значение какого-либо фактора на эффективность теплообмена не наблюдается. [c.185]

В опытах на воде также наблюдалось расслоение потока и пониженные значения коэфициентов теплоотдачи в эмульсионном пучке фестона по верхней и нижней образующим. Еще более значительное повышение эффективности теплообмена в зоне кипящей ртути может быть дости- [c.185]

Из сказанного следует, что постоянная отставания, измеренная при определенном значении а, характеризует инерционность исследуемого тела только при данных условиях теплообмена. Следовательно, для полной характеристики инерционных свойств тела необходимо определить вид зависимости постоянной термической инерции от коэфициента теплоотдачи. Кривая, характеризующая эту зависимость, носит название характеристической кривой отставания. [c.69]

Коэфициент черноты излучения светящегося пламени зависит от концентрации взвешенных в нем частиц углерода, от толщины пламени, а также от длины волны. Коэфициент теплоотдачи взвешенных в пламени частиц углерода, вследствие весьма малых их размеров, получается весьма большим. Интенсивность теплообмена между газами светящегося пламени и взвешенными в нем излучающими частицами углерода приводит к тому, что разность их температур обычно составляет доли градуса, несмотря на потери тепла частицами путем излучения в окружающее пространство. [c.360]

Коэфициент наполнения с учётом теплообмена со стенками. [c.394]

B) Когда на поверхности твердого тела происходит теплообмен с газовой средой, обладающей температурой i, предполагается, и это предположение подтверждено экспериментом, что потеря тепла с единицы поверхности в единицу времени пропор-циональна разности температур поверхности и газа. Другими словами, потеря тепла равна где Я—константа, зависящая от состояния тела и его поверхности. Величина Н называется коэфициентом теплообмена и оказывается сильно зависящей от температуры и состояния поверхности ). Поэтому в экспериментах по теплопроводности желательно по возможности устранять теплообмен и сводить его до величины малой пО правки. [c.21]

Стержни одинаковых размеров, изготовленные из различных металлов с одинаково обработанными поверхностями, обладают одинаковыми коэфициентами теплообмена. Из наблюдений температуры стержней получают величины Х/А, и таким образом из опыта получается отношение коэфициентов теплопроводности различных стержней. На этой идее основываются эксперименты Ингецхаузеиа, Депре, Видемана и Франца. Описание их работ можно найти в курсах физики ). [c.48]

Однако,,вследствие ТОГО, что теплообмен теда Q средой регулировать очень трудно, описанные методь не имеют тат огр значения, как другие, которые мы обсудим позднее и при помощи которых коэфициент теплопроводности определяется непосредственно, вке связи с коэфициентом теплообмена. Следует также заметить, что вышеописанные эксперименты дают только относительные значения ковфициентов теплопроводности. [c.49]

Однородный цилиндрический стержень длиной Z с малым поперечным сечением помещен в среду с температурой, равной нулю. Один конец его поддерживается при температуре v . Если температура на расстоянии л- от этого конца в установившемся состоянии равна доказать, что поло-ьина радиуса стержня, так же как и отношение коэфициента теплопроводности к коэфициенту теплообмена, равна a . [c.264]

Кольцо с одинаковым малым сечением состоит в одной своей части И8 меди, в другой —ив железа. Поверхность кольца во всех точках имеет одинаковый коэфициент теплообмена. Первый стык меди и железа поддерживается при постоянной температуре, и кольцо находится в воздухе. Определить бтношение длин двух частей, железной и медной, при котором наиболее холодное место кольца совпадает со вторым стыком двух металлов. [c.266]

Определение коэфициентОв теплопроводности и теплообмена при помощи кольца по методу Неймана. Предположим, что кольцо нагревалось в точке а = т достаточно долго, для TOFO чтобы в нем установился стационарный тепловой поток. Удалим источник тепла. Кольцо начнет охлаждаться в сипу того, что происходит теплообмен с окружающей средой. Температуру этой среды предположим постоянной и примем ее за нуль. Время будем измерять с момента удаления источника тепла. Уравнения для v будут следующими [c.34]

Таким образом, коэфициент теплопроводности определялся-независимо от коафидиеита теплообмена. Изменяя характер поверхности стержн , т. е. изменяя X, мы будем получать одинаковые значения для к. Ангстрем делал такие пзменения, и результаты повторных опытов совпали с результатами более ранних экспериментов. [c.53]

Нейман сначала нагревал в пламени один конец стержня, затем стержень вследствие теплообмена охлаждался. Через некоторое время он начинал наблюдать величины f l-j через равные промежутки времени. Эти измерения показывали в то же время, с какого момента температура начинала подчиняться приведенному выше закону. Из этих наблюдений он определил константы Pi и р, и получил два уравнения, из которых можно определить коэфициенты теплопроводности и теплообмена. Однако, так как величины Sj и а, включают в себя А, это вычисление должно быть произведено приближенно в предсгавляет некоторые трудности. [c.93]

В табл. 17 приведены средние значения коэфициента теплопроводности некоторых материалов. Из нее видно, что наибольшей теплопроводностью отличаются металлы, в особенности медь и алюминий. Сталь и чугун имеют также высокую теплО проводность. Строительные материалы отличаются низкой теплопроводностью. Особенно мал коэфициент теплопроводности у пористых материалов. Это объясняется тем, что поры заполнены воздухом, теплопроводность которого очень низка (> 0,02), и, следовательно, чем более порист материал, тем меньше его теплопроводность. Такие пористые материалы применяют для тепловой изоляции паро-трубопроводов, паровых котлов, турбин и различных теплообменных аппаратов. Эти материалы называют теплоизоьляционными. В таблице приведены также значения коэфициентов теплопроводности котельной накипи, сажи и золы, отличающихся очень низкой теплопроводностью, а потому сильно затрудняющих процесс теплообмена при работе паровых котлов. [c.204]

Обобщение результатов экспериментального определения а и составление по ним расчетных формул, пригодных для определения а не только для условий опыта, но и для любых других условий, про изводится с помощью теории подобия, разработанной применительно к явлениям теплообмена акад. М. В. Кираичевым и проф. А. А. Гухманом. Ниже приводятся полученные на основе законов подобия формулы для определения коэфициента теплоотдачи а в ряде наиболее характерных для практики случаев. [c.227]

Наблюдения показывают, что пузырьки пара образуются не во всей массе жидкости, а на поверхности стенки, причем в определенных ее местах, называемых очагами парообразования. Такими очагами могут быть впадины или выступы в стенке, пузырьки газа или воздуха, выделяющиеся из воды при ее нагреве, взвешенные в жидкости твердые частицы и т. д. Жидкость превращается в пар на границе пузырьков, отчего последние растут и, достигнув известного размера, отрываются от поверхности и устремляются вверх, а вместо оторвавшихся пузырьков ка стенке возникают новые. При прохождении через жидкость пузырьки пара продолжают увеличиваться, отчасти за счет продолжающегося парообр азоеания, отчасти за счет снижения давления, обусловленного уменьшением высоты вышележащего столба жидкости. Если кипение происходит в большом объеме жидкости и при малых количествах передаваемого тепла, то o6ipa-эование пузырьков пара почти не влияет на процесс теплообмена. В этом случае передача тепла осуществляется так же, как и в условиях естественной конвекции. Однако чем интенсивнее протекает процесс теплообмена, т. е. чем больше образуется пузырьков пара, тем интенсивнее перемешивается жидкость и тем значительнее становится коэфициент теплоотдачи а. Этим объясняется то обстоятельство, что у кипящей жидкости коэфициент теплоотдачи выше, чем у некипящей. Это продолжается до известного предела (см. ниже), после которого коэфициент теплоотдачи начинает уменьшаться. [c.234]

В зоне кипящей ртути эффективность теплообмена весьма различная. Очень высокие значения коэфициентов теплоотдачи от стенки к кипящей ртути наблюдались на вертикальных участках фестона и экрана, более низкие — на горизонтальных участках эмульсионных поверхностей нагрева, особенно экрана. Полученные в опытах коэфициенты теплоотдачи в эмульсионной части фестона получились такого же порядка, как и в опытах на водеЧ [c.185]

Связанное с этим уменьшение теплоотдачи в топке должно быть компенсировано увеличением теплообмена в конвективной части котла, что может быть достигнуто а) увеличением коэфициента теплопередачи за счёт увеличения скорости газов в газоходах, б) установкой дополнительной конвективной поверхности нагрева. Для устойчивости горения необходимо горячее дутьё, поэтому дополнительная поверхность нагрева выполняется в виде воздухоподогревателя. Максимальный подогрев воздуха для слоевых топок ограничивается вообще величиной 200—250°. Для камерных топок подогрев воздуха ограничивается опасностью возгорания топлива в топливоприготовительном устройстве, однако чаще предел устанавливается возможностью подогрева воздуха. У малых котлов, у которых, как правило, развита конвективная поверхность нагрева, температура отходящих газов редко превосходит ЗОО , соответственно чему температура подогрева воздуха не может быть повышена более 250°. Более высокий подогрев воздуха достигается путём смешения воздуха с топочными газами. [c.124]

Следует иметь в виду, что при экспериментальном определении а В газообразной среде результат обычно искажен влиянием лучистого теплообмена. В этом случае коэфициеет теплоотдачи а представляет собой сумму aj.-fa , где ад—коэфи-циент лучистой, а к—конвективной теплоотдачи. Метод расчета коэфициента л приведен в п. 6 настоящей главы. Однако, [c.42]

При расчете теплообмена излучением, кроме закона Стефана-Больцмана, пользуются еще законом Кирхгофа, из которого можно получить равенство г=е7, affj а.т—коэфициент поглощения тела при температуре Т. Тогда вместо (111,33) будем иметь [c.56]

Следует, однако, подчеркнуть те условия, при которых может наступить регулярный режим. Условия эти состоят в следующем 1) температура окружающей среды t остается неизменной во все время охлаждения или нагревания тела, т. е. / = onst 2) остаются постоянными условия теплообмена на границе термоприе-мника и среды или, иначе говоря, коэфициент теплоотдачи а, который может иметь различные значения в разных точках наружной поверхности, не зависит от времени, т. е. [c.64]

Погрешность измерения разности температур неполностью характеризуется уравнением (IV, 35). Кроме фа кторов, учитываемых этим уравнением, на точность измерения разности температур влияют также условия равновесия термометра со средой и, главным образом, тепловая инерция термо1метра. Г [Щ калориметрических опытах термометр погружается в перемешиваемую жидкость, имеющую обычно температуру не выше 100° С. Коэфициент а составляет величину порядка 1000 ккал м час град. В этих условиях потерями тепла вследствие лучистого теплообмена между термометром и стенками сосуда практически можно пренебречь. При близких (порядка нескольких градусов) значениях tl и /2, ограничивающих измеряемую разность температур, отток тепла по стержню термометра искажает оба отсчета температуры практически на одну и ту же величину, благодаря чему влияние оттока тепла на измерение разности температур также ничтожно. [c.117]

Для случая отс) тствия теплообмена со стенками коэфициент остаточных газов [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...