Встреча со спутником

Из всех траекторий сближения наибольший интерес с точки зрения практического использования представляют траектории достижения Луны, или траектории попадания в Луну. Мы сознательно отказываемся от того, чтобы рассматривать полет на Луну как решение задачи о встрече со спутником в том смысле, как это делалось в 6 гл. 5. В самом деле, нам нет смысла заниматься уравниванием векторов скоростей космического аппарата и Луны, так как это все равно не обеспечило бы безопасного причаливания к Луне из-за наличия у нее собственного поля тяготения. Иными словами, мы до поры до времени будем интересоваться попаданием в Луну в артиллерийском понимании этого термина. Проблема совершения безопасной посадки на Луну будет рассмотрена позже в этой же главе. [c.191]

Посадка на спутники других планет связана с проблемой программирования такой встречи со спутником, что делает задачу более сложной. Прибывающий к планете корабль должен сначала выйти на захват ную орбиту, после чего определить оптимальную траекторию перехода с нее к естественному спутнику планеты. Как видно из рис. 6.1, для этого может потребоваться значительное изменение плоскости орбиты. Для посадки на спутники Марса не требуется проведения иных маневров, кроме выхода корабля на соответствующую спутниковую орбиту. [c.241]

Для переноса деталей с одного конвейера на другой, когда уровни транспортирования расположены в различных плоскостях, применяют подъемники (например, для переноса транспортных спутников на возвратную ветвь конвейера после снятия деталей со спутников). Поскольку такие случаи редки, то подъемники в АЛ из агрегатных станков также встречаются редко. [c.110]

Этот процесс лучше всего рассматривать в прямоугольной системе координат у, 2, которая движется вместе со спутником (рис. 24.24). После действия второго импульса снаряд оказывается смещенным относительно точки встречи в движущейся координатной системе хуг, т. е. он движется относительно точки встречи с некоторой остаточной скоростью Жо, г/о, 2о- Последующее движение снаряда в гравитационном поле планеты определяется линеаризованными уравнениями движения снаряда под действием центральной силы притяжения в системе координат, движущейся вместе со спутником. Если спутник движется с постоянной угловой скоростью О) по орбите радиуса Го, то ошибки начального положения и скорости изменяются во времени согласно следующим соотношениям ) [c.718]

Пусть А П (рис. Р.1)— линия апсид орбиты спутника, СО — линия встречи плоскости орбиты с плоскостью экватора. В течение одного оборота спутник проходит над [c.303]

Таким- образом, спутники циркулируют, совершая замкнутую траекторию. При вертикальном расположении траектории (рис. 310, а) и возврате спутников над станками либо под ними экономится рабочая площадь под оборудование, но ограничиваются возможности перестановки и изменения последовательности расположения станков и вспомогательных устройств. Компоновка со свободным обходом потока спутников (рис. 310, б) является наиболее универсальной, но связана с затратами большой производственной площади. Схему, приведенную на рис. 310, в, используют для последовательной обработки деталей с двух сторон она встречается сравнительно редко. Схема, показанная на рис. 310, г, оправдывает себя в тех случаях, когда при обработке сложной корпусной детали с одной стороны необходимо выполнить большое количество переходов, [c.352]

Траектории МТА. для выведения спутника на ту или иную орбиту или встречи со спутником не отличаются от оптимальных траекторий 2,6 гл. 5. Но если мы хотим, чтобы МТА мог повторно использоваться, он должен вернуться на базовую орбиту, чтобы там заправиться топливом для нового полета. Траектория возвращения должна быть симметрична траектории полета туда, т. е, например, при возвращении со стационарной орбиты она представляет собой "пунктирную полуэллиптическую траекторию 2 на рис. 35 в 2 гл. 5. Второй тормозной импульс должен сообщаться в момент достижения базовой орбиты / (рис. 35). Суммарная характеристическая скорость всей операции, которой суждено, очевидно, стать стандартной, равна удвоенной скорости перехода с орбиты / на стационарную орбиту Я (рис. 35), а именно 8,5 км , если базовая орбита имеет высоту 200 км и наклонение 28,5°. Это вовсе немало. Поэтому ппименение в МТА (вдали от земной поверхности) твердо-(Ьазных ЯРЛ со скоростью истечения 84-10 км/с делается очень желательным [2 401. [c.185]

Ввиду очень слабого притяжения Фобоса и Деймоса полет на любой из них представляет собой, по существу, операцию встречи и стыковки космического аппарата со спутником. Разница по сравнению со встречей двух спутников Земли будет заключаться, однако, в том, что теперь запуск производится не с поверхности планеты, а из местной бесконечности . [c.376]

Третий путь для проверки О. т.—смещение спектральных линий к красной части спектра представляет лучшие возможности. Предсказанная величина для солнечной поверхности, именно 2,13-10" в частоте колебаний, легко м. б. измерена современными средствами, погрешность к-рых не превышает примерно З-Ю" . Действительно, почти все линии спектра показывают смещение в ожидаемом смысле. Однако вопрос чрезвычайно усложняется тем обстоятельством, что величина этих смещений крайне различна для разных линий и вообще увеличивается с их интенсивностью. Согласно С. Джону этот эффект м. б. объяснен тем, что наиболее интенсивные линии, берущие свое начало на больших высотах над солнечной поверхностью, принадлежат слоям, систематически опускающимся вниз, в результате чего предполагаемый эффект Эйнштейна увеличивается реальным допплеровским смещением. Слабые линии принадлежат повидимому к более низким слоям. Малые смещения этих линий к красной части спектра можно объяснить предположением о восходящих токах в этих слоях, уменьшающих эффект Эйнштейна. При этом делается однако произвольное допущение, что на уровне, соответствующем линиям с интенсивностью 6—8 по шкале Роуланда, никакого вертикального перемещения вещества нет. Интерпретация С. Джона встречается кроме того с тем затруднением, что относительное смещение линий различной интенсивности не зависит от положения по отношению к центру солнечного диска, как это было установлено Меггерсом и Бернсом. Более надежное средство для проверки О. т. тем же путем представляют т.н. белые карлик и—звезды с плотностями, в десятки тысяч раз превосходящими плотность воды, и соответственно большими значениями гравитационного потенциала. Для одиночных звезд этого рода эффект Эйнштейна неотделим от обычного допп.леровского смещения и потому не м. б. обнаружен. Только если подобная звезда является спутником другой, с уже известной радиальной скоростью и известным расстоянием их от наблюдателя, если кроме того массы этих звезд известны, а объемы их выведены, например путем сравнения абсолютной яркости с со- [c.181]

В последние годы большое внимание уделяется вопросу о происхождении таких резонансных систем. Голдрайх [14] показал, что существует механизм воздействия планеты через посредство приливных сил на величины больших полуосей пары спутников. Оказывается, если даже средние движения спутников вначале несоизмеримы, то со временем они не только становятся соизмеримыми, но и впоследствии, когда обе орбиты продолжают эволюционировать, условие соизмеримости уже не нарушается. Голдрайх был первым, кто указал на наличие такого механизма. Он показал, что если два спутника Рх и Р., движутся по орбитам с большими полуосями ( 1 и а-2 ( 1 < я..), то при некоторых предположениях Рх под действием приливных сил будет двигаться по раскручивающейся спирали быстрее, чем Р.,. По достижении почти-соизмеримости с Р. такого типа, который встречается в природе, Рх передает момент количества движения Я.,, причем перекачка момента происходит с такой скоростью, чтобы достигнутая почти-соизмеримость сохранялась. [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...