Вращающийся диск Переменной толщины

Упругое и пластическое состояние вращающегося диска переменной толщины [c.282]

Расчет неравномерно нагретого вращающегося диска переменной толщины без использования предположения установившейся ползучести см. [14]. [c.302]

О профилировании неравномерно нагретого вращающегося диска переменной толщины в условиях ползучести по заданному закону изменения напряжений или деформаций по радиусу см. [15]. [c.305]

С другой стороны, диски турбин представляют хорошую возможность проверки справедливости выбранной теории. Действительно, задача о вращающемся диске переменной толщины может быть рассмотрена и как задача одномерная, но все же не настолько простая, чтобы можно было воспользоваться уравнениями (14.2). Это и привело к созданию простых практических методов расчета, доступных инже-неру-исследователю. [c.37]

Расчет вращающихся дисков переменной толщины и с ободом см. [II]. [c.287]

Эпюры распределения напряжений и g в диске с отверстием показаны на рис. 80, а, в предельном состоянии — на рис. 80, б. Упругопластическое состояние вращающегося диска переменной толщины при неравномерном нагреве рассмотрено в работах [96, 101, 162]. Расчет вращающегося диска переменкой толщины, неравномерно нагретого по радиусу, по полученным экспериментальным (не схематизированным) диаграммам растяжения материала с помощью приближенного метода переменных параметров упругости приведен в работах И. А. Биргера [10, 12, 13]. Задача о напряженном состоянии в ступенчатом диске при степенном упрочнении решена В. В. Соколовским [200, 204, 212]. [c.213]

Расчет турбинных дисков по методу последовательных приближений. Расчет на ползучесть вращающегося диска переменной толщины с переменным температурным полем представляет собою одну из важнейших прикладных задач теории ползучести, которая не потеряла своего значения до настоящего времени. Один из вариантов метода последовательных приближений для этой задачи состоит в следующем. Из уравнения равновесия определяется радиальное напряжение а . как некоторый функционал от окружного напряжения [c.135]

Пример. Рассмотрим расчет на прочность вращающегося диска переменной толщины, подкрепленного односторонним ребром-ободом по наружному краю (фиг. 15). Положим, что материал диска и обода одинаков ( = V = [c.268]

В работе [8] исследовано упруго-пластическое состояние вращающихся дисков переменной толщины. В основу расчета положена диаграмма растяжения материала без упрочнения. [c.127]

Во вращающемся диске переменной толщины [c.43]

ВРАЩАЮЩИЙСЯ диск ПЕРЕМЕННОЙ толщины 187 [c.187]

ВРАЩАЮЩИЙСЯ ДИСК ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ [c.189]

Решим задачу об установившейся ползучести вращающегося равномерно нагретого диска переменной толщины (рис. 186) по методу, предложенному Н, Н. Малининым [102]. [c.426]

Малинин Я. Я. Расчеты на ползучесть вращающихся неравномерно нагретых дисков переменной толщины.— В кн. Вопросы прочности материалов и конструкций. М. Изд-во АН СССР, 1950, с. 268—286. [c.480]

Если внутри диска имеется малое отверстие [можно пренебречь квадратом дроби в уравнении (149)], то оказывается, что напряжения в нем будут в два раза больше, чем в сплошном диске. Максимальные напряжения пропорциональны квадратам скоростей юг , поэтому на боковых поверхностях вращающихся дисков при больших скоростях вращения могут возникать очень большие напряжения, для уменьшения которых бывает целесообразно переходить к дискам переменной толщины, хотя расчет их чрезвычайно сложен. [c.205]

Малинин Н. Н. Расчет на ползучесть вращающихся неравномерно нагретых дисков переменной толщины. Сб. Вопросы прочности материалов и конструкций . Изд-во АН СССР, 1959. [c.274]

Таким образом, в настоящей работе изложен аналитический метод расчета круглых пластин (дисков) переменной толщины, концентрично соединенных с кольцевыми ребрами в виде цилиндрических оболочек или круговых колец, осесимметрично нагруженных изгибающими и растягивающими нагрузками и вращающихся вокруг оси (учитывая, что внешняя нагрузка может быть приложена и к ребрам). [c.271]

Совершенно аналогичным образом можно получшь приближенное решение задачи о вращающемся диске переменной толщины h r). Упрощающее предположение состоит в том, что напряжения Огг и Оое распределены по толпщне равномерно и напряжения о г, как и другие компоненты тензора напряжений, равны нулю. Очевидно, что это предположение не позволяет удовлетворить граничному условию на поверхности диска, вектор нормали к поверхности составляет с осью угол а, тангенс которого есть dh/dr и напряжение Огг дает на поверхности неуравновешенную силу [c.270]

Ниже предлагается метод расчета чапряженного и деформированного состояний во вращающихся дисках переменной толщины в случае, когда температура диска зависит от радиуса. Связь между напряжением и деформацией ползучести берется по теории упрочнения в форме [c.110]

Следствие 4 требует уточвения величины max /j (Та). Естественно, что max /j (Та) должна удовлетворять критерию прочности Ф (ац) = О, однако требование достижения max (Та) в каждой точке является более узким, чем условие равнопрочности конструкции (одновременного разрушения конструкции по всему объему). Напряженное состояние в каждой точке должно быть не просто предельным, а соответствовать вполне определенному сочетанию напряжений на предельной поверхности Ф (ац) = 0. о сочетание определяется точкой касания предельной поверхности плоскостью первого инварианта (Оц + + Ogg = = onst), наиболее удаленной от начала координат. В случае плоского напряженного состояния это поясняется рис. 6.1, а. Максимально возможная массовая энергоемкость будет достигаться в конструкции с напряжениями а , а в каждой ее точке. К конструкциям такого типа можно отнести равнонапряженный вращающийся диск переменной толщины из изотропного материала, в котором aj = Oj = onst. Такой диск будет обладать максимально возможной массовой энергоемкостью. Вид предельной кривой Ф(ац) изотропного материала при стом несуществен, поскольку для любого выпуклого критерия прочности шах li (Та) будет достигаться вследствие симметрии на направлении Gj = = 02 (см. рис. 6.1, б). Для анизотропного материала профиль должен выбираться из условия создания в каждой точке ai, а (см. рис. 6.1, а). [c.419]

Если S и i известны для какой-либо точки диска, то эти величины для другой точки можно легко найти, пользуясь следующим графическим методом ). Пусть Si и ti означают йеличины ей/ для какой-либо точки, где w — Wi (рис. 131). Тогда величины Ss И tg для какой-либо другой точки, где w = ws, получатся как отрезки, отсекаемые на вертикальной линии, проходящей через w , прямыми SiSg И tits, которые между собой пересекаются на оси ординат (гг ==0) и одинаково наклонены к этой оси. Эти линии представляют графически уравнения (200). Они имеют общую ординату А на оси 4 = = О и имеют равные и противоположные по знаку углы наклона ( В). Это графическое построение является весьма полезным при вычислении напряжений во вращающихся дисках переменной толщины, как мы увидим в следующем параграфе. [c.185]

Пример. Произвести поверочный расчет на прочность нерашюмерно нагретого диска переменной толщины без центрального отверстия фиг. 27, а), вращающегося с постоянным числом [c.246]

Рассматривается расчет за пределарли упругости вращающегося неравномерно нагретого по радиусу диска переменной толщины с учетом влияния температуры на механические свойства материала [12]. [c.268]

Пример [12]. Определить напряжения, возникающие в неравномерно нагретом диске переменной толщины (фиг. 26, а) без центрального отверстия, вращающемся с постоянным числом 060p0T0G п = 12 300 в минуту. Интенсивность равномерно распределенной по наружному KOHiypy нагрузки pi = 1400 кГ 1см . Вес единицы объема материала диска 7 =я е= 0,0081 kI L m Толщины диска, температуры, [c.269]

Таким образом, расчет диска на вибрацию (определение п р) сводится к определению частоты свободных изгибных колебаний вращающегося диска при п узловых диаметрах. Причем практическое значение, как показывает опыт, имеют колебания, происходящие без узловых окружностей и при двух, трех, иногда четырех узловых диаметрах. Методы определения частоты свободных колебаний облопаченных турбинных дисков переменной толщины рассмотрены в 3. [c.13]

В статье 153] изложен численный метод расчета вращающихся неравномерно нагретых дисков переменной толщины по теории упрочнения, удобный для программирований на ЭВЦМ. [c.246]

Излагается алгоритм расчета напряженного состояния диска турбины при ползучести на основе феноменологической теории состояния реономного тела, В качестве примера вычислены напряжения в турбинном диске переменной толщины, вращающемся в неравномерном температурном поле. Библ. 3 назв. Илл. 5. [c.533]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...