Измерение расстояния между двумя кривыми

Измерение расстояния между двумя кривыми [c.103]

На рис. 46, а показан разметочный циркуль с установочными иглами, который служит для переноса линейных размеров с масштабной линейки на обрабатываемую поверхность, для деления линий на равные части, построения углов, разметки окружностей и кривых, для измерения расстояний между двумя точками (за- [c.48]

Измерение расстояния между двумя точками, лежащими на кривой. При этом измерение происходит вдоль выбранной кривой. Измеряется длина участка кривой, ограниченного двумя точками. [c.26]

Ниже мы рассмотрим вопрос об измерениях при помощи спектрографов с дифракционной решеткой и призменных спектрографов. В призменных спектрографах преобладает нелинейная дисперсия. Поэтому для таких спектрографов требуется набор близко расположенных друг к другу стандартных линий вдоль всей фотопластинки. Это необходимо для того, чтобы получить график зависимости дисперсии от расстояния вдоль пластинки. Для определения длины волны некоторой спектральной линии измеряют расстояние между двумя стандартными линиями и неизвестной линией. Чтобы получить искомую длину волны неизвестной линии, добавляют нелинейные поправки. Чем больше стандартных линий, тем лучше можно построить поправочную кривую дисперсии. Из-за ограничений, присущих фотографическому методу, а также из-за влияния температуры и давления на длину волны, которая используется для измерения точности спектрографа, каждая калибровка относится к определенной фотографии. [c.354]

В отличие от приборов для статических измерений, с помощью которых производится определение расстояния между двумя поверхностями при неподвижной линии измерения или даже при движении измеряемой детали, при кинематических измерениях измерительное устройство с помощью относительных перемещений по отношению к изделию по заданному закону воспроизводит контролируемую кривую или поверхность или согласованные перемещения на входе и выходе. [c.496]

ВИНТОВАЯ ЛИНИЯ ЦИЛИНДРИЧЕСКАЯ. Пространственная кривая, образованная равномерным движением точки по образующей цилиндра в то время, как эта образующая равномерно вращается вокруг оси цилиндра (в ту нлн в другую сторону). Расстояние между двумя соседними витками винтовой линии, измеренное вдоль образующей цилиндра, называется шагом /. Между шаго.м винтовой линии и углом ее подъема <р существует зависимость [c.18]

Конец резца оставляет на поверхности цилиндра пространственную кривую, которая называется винтовой линией. Она образована равномерным движением точки по образующей цилиндра, в то время как эта образующая равномерно вращается вокруг оси цилиндра. Путь, пройденный точкой за один оборот, есть виток винтовой линии. Расстояние между двумя соседними витками, измеренное вдоль образующей цилиндра, называется шагом винтовой линии. На рис. 213 показано построение винтовой линии. Для построения надо знать две величины — диаметр цилиндра О и шаг 5. Выполняется чертеж цилиндра в двух проекциях. Окружность и шаг делится на одинаковое число равных частей (в данном случае 12). Точка винтовой линии, поднимаясь на часть шага, одновременно поворачивается на /12 полного оборота. Цилиндрическая винтовая линия проецируется на плоскость, параллельную оси цилиндра, в виде синусоиды, а на плоскость, перпендикулярную оси цилиндра, в виде окружности. Поверхность резьбового выступа различного профиля можно получить в ре- [c.155]

Измерение кратчайшего расстояния между двумя указанными кривыми. [c.26]

Данная опция позволяет измерить расстояние между двумя точками, лежащими на кривой. При этом измерение происходит вдоль выбранной кривой. Иными словами, измеряется длина участка кривой, ограниченного двумя точками. [c.102]

Между двумя техниками-измерителями натянут кабель (фиксирующий расстояние между точками измерений). Второй техник обычно несет в ранце измерительный прибор, обеспечивающий компенсацию фазового сдвига. При постоянном расстоянии между рамками измеряются разность амплитудных значений напряжений и угол сдвига фаз. Значения разности напряжений наносятся на план, и точки одинаковых значений соединяются изолиниями, как показано на рис. 152. На рис. 152 нанесены кривые равных фазовых сдвигов. По характеру этих кривых можно определить простирание хороню проводящей рудной жилы, которая затем была действительно найдена. Чаще всего этот способ применяется только для получения качественной картины о районе исследования. [c.192]

Вычисления фрактальных размерностей с использованием корреляционной функции С( г) показали, что для измерения углового коэффициента существует оптимальный диапазон значений радиуса г. При малых г мы сталкиваемся с погрешностью, обусловленной шумом, которым сопровождается порождение отображения (эта погрешность приводит к увеличению углового коэффициента). При больших г мы достигаем размера самого аттрактора, и поэтому С(г) выходит на насыщение (что приводит к уменьшению углового коэффициента). График зависимости углового коэффициента от г представлен на рнс. 6.20. Нетрудно видеть, что в некотором диапазоне значений г, или расстояний L между негативами, кривая выходит на плато. Значение, соответствующее этому плато, было выбрано за фрактальную размерность. Данные были получены путем моделирования по схеме Рунге—Кутта уравнения (6.3.7) вынужденного движения в потенциале с двумя ямами 4000 точек были полу- [c.247]

При исследовании устойчивости механических систем, описываемых каноническими уравнениями движения (в частности с гамильтонианом, периоди-134 чески зависящим от времени), существенную роль играет орбитальная устойчивость Применение предложенного А. Н. Колмогоровым метода теории возмущений позволило получить ряд результатов относительно устойчивости и неустойчивости консервативных систем, близких к интегрируемым для бесконечного промежутка времени. При этом выяснилось существенное отличие систем с числом степеней свободы ге 3 от систем с одной или двумя степенями свободы. Так называемые условно-периодические движения, соответствующие интегрируемым системам с п степенями свободы, образуют п-мерные инвариантные многообразия типа тора. Методом Колмогорова доказывается грубость таких торов — они мало видоизменяются, т. е. устойчивы при достаточно малых возмущениях. При и = 1 или п = 2 в фазовом пространстве 2п измерений устойчивые торы лежат в многообразиях 2п — 1 измерений, которые выделяются требованием постоянства энергии, как соосные торы (и = 2) или концентрические кривые п = 1). Поэтому не только траектории, первоначально лежащие на инвариантных торах, но и траектории, находящиеся между ними, остаются между этими торами. В этом случае существование торов гарантирует устойчивость системы. При га >> 3 гг-мерные торы вложены в пространство 2п — 1 измерений, которое они делить уже не могут, т. е. щели между торами сообщаются друг с другом. Поэтому траектория, начинающаяся между торами, несмотря на их устойчивость по отношению к возмущениям, может, извиваясь между торами, уйти на любое расстояние от них, т,. е. оказаться неустойчивой. Примеры, иллюстрирующие эти общие положения, приведены в докладе [c.134]

Построив характеристическую кривую фотопластинки и измерив D (плотность почернения) в центре какого-либо кольца, можно с помощью характеристической кривой найти почернение D в точке контура линии, соответствующее /тах/2. Далее, перемещая столик микрофотометра, измеряют по шкале его барабанчика расстояние в миллиметрах между точками контура, для которых I = == /тах/2. Эти расстояния дают величину AR (см. рис. 22.3). Таким образом, измерения ширины линии сводятся к двум отсчетам на шкале барабанчика микрофотометра. Затем необходимо измерить [c.174]

Второй имеет вид прямой линии, подчиняющейся уравнению (7-111). Эта линия проходит через точку Лл.,1=92,95 кдж кг, Ас,г = 32,30 кдж кг, что соответствует заданной величине Гг, 1=295,4° К и Гм.т,о,1 = 284,5° К. Знаменатель квадратуры в уравнении (7-114) находится измерением отрезков вертикальных расстояний между двумя кривыми для лю1баго значения Лр. [c.331]

Рис. 10.17. Измерение с Вергстрандом осно.1 вывается на методе фазочувствительного ин дикатора и похоже на опыт, иллюстрируемый приводимыми здесь графиками (см. рис. 10.16). Интенсивность света, поступающего от источника в ячейку Керра, постоянна а), но свет, выходящий из ячейки Керра, модулирован б). Передвигая зеркало М, можно изменять время прохождения светом пути от К до D, так что свет поступает в D, как показано на оис. 10.17 (в). Есл мы чуть-чуть отодвинем М, свет поступит позднее (г). Чем дальше отодвинуто М, тем еще позднее поступит свет д ж). Теперь предположим, что чувствительность индикатора модулируется, как показано здесь (э). Сигнал от индикатора возникает только тогда, когда этот индикатор обладает чувствительностью и при этом на него поступает свет. В результате мы получаем график а ) чувствительности индикатора к световому сиг-> налу а). Для светового сигнала б) мы имеем падающий свет и чувствительность индикатора совпадают по фазе (б ). Для светового сигнала в) имеем в ). Для светового сигнала г) разность фаз между падающ-им светом и чувствительностью индикатора равна 180 , т. е. их фазы противоположны, и поэтому сигнал индикатора обращается в нуль (г ). Для светового сигнала 5) имеем д ). Когда мы непрерывно изменяем положение зеркала М, получается следующий график среднего по времени величины сигнала индикатора (е ). Расстояние между двумя соседними максимумами на этой кривой соответствует изменению длины пути света на 2Д1. вызванному перемещением зеркала М 2ДЬс= = l/Vp q следовательно, с 2 где Vp -

Следующие команды позволяют проводить измерения расстояния между точками в пространстве, углов между центром и двумя точками, длины кривых, массовых свойств и свойств сечений. Результат измерений выводится в окно сообщений и в листинг, назначенный с помощью команды List => Destination (Назначение) -см. раздел 3.13.6. [c.90]

Точность измерения может быть повышена, если измерения проводить при большем числе отраженных сигналов. Разности во времени прохождения между двумя следующими друг за другом отраженными сигналами одинаковые. При измерении общего времени прохождения, например, пяти отраженных сигналов получается пятикратное время прохождения и тем самым в пять раз более высокая точность, так как ошибка считывания остается постоянной. Кроме того, при этом предпосылкой является также то, что отклонение линии времени является линейным. Если этого не происходит, то кривая отклонения линии времени устанавливается путем измерения расстояний между отраженными от задней стенки сигналами между собой. Тогда для измерения учитываются только те отраженные сигналы, которые находятся в линейном дианазоне отклонения. [c.210]

Полная энергия деления Q может быть вычислена не только из кривой энергии связи (см. фиг. 2), но и найдена из электростатической энергии отталкивания между двумя осколками Q ZiZaiV 200 MeV для r = l,5-I0 i см, т. е. для расстояния между центрами обоих осколков, которые предполагаются сферическими и как раз касающимися друг друга. Калориметрические и ионизационные измерения (принимая 32,5 eV на пару ионов) дают Q к 160 MeV для наиболее вероятных осколков. [c.56]

Интересно отметить, что использование корреляций более высокого порядка позволило произвести измерение диаметров звезд с необычайно высоким разрешением (определить угловые размеры до 1/30000000). Если два радиотелескопа фотографируют яркость звезды (то есть квадрат амплитуды ее электромагнитного поля), то эта яркость меняется со временем по случайному закону но если сравнивать две кривые яркости, то обнаружится, что они очень похожи друг на друга. Если фотографии были сделаны с близкого расстояния, то кривые (положение максимумов) почти совпадают. С увеличением расстояния кривые начинают отлигчаться друг от друга чем больше база между двумя телескопами, тем больше различие между кривыми. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...