Эффект Видемана

Эффект Видемана — закручивание ферромагнитного стержня, по которому течет электрический ток (создающий циркулярное магнитное поле), возникающее при намагничивании стержня вдоль его оси (рис. 16). Эффект обусловлен магнитострикцией. При скручивании ферромагнитного стержня в нем появляется винтовая составляющая повышенной магнитной проницаемости и, следовательно, в магнитном поле — винтовая составляющая потока, которую можно считать результатом суперпозиции продольного и кругового потоков. Стержень, помещенный в продольное магнитное поле, испытывает деформацию кручения. [c.125]

Рис. 17. Схема датчика момента, основанного иа эффекте Видемана

При еще более высоких температурах возрастает перенос тепла электронами, что сопровождается увеличением теплопроводности. Вклад электронной проводимости, обусловленной эффектом Видемана — Франца, имеет важное значение лишь после того, как электропроводность UO2 увеличится примерно в 100 раз по сравнению со значением, при котором наблюдается сильное уменьшение прозрачности по отношению к инфракрасному излучению. [c.55]

Эффект скручивания известен под названием обратного эффекта Видемана, состоящего в изменении продольной компоненты намагничивания под влиянием скручивания образца. Эффект Вертгейма подобен эффекту Видемана, с тем лишь отличием, что образец первоначально представляет собой стержень, намагниченный в продольном направлении. [c.210]

Металлы характеризуются высокой (сравнимой с числом атомов в единице объёма) концентрацией носителей заряда, с чем связана их высокая Э. (10 —10 Ом см при комнатной темп-ре). Концентрация носителей в металлах отлична от нуля даже при абс. нуле, температурная зависимость Э. обусловлена изменением (увеличением) длины свободного пробега (и, следовательно, подвижности) носителей при понижении темп-ры. При низких темп-рах Э. многих металлов и сплавов становится бесконечной (см. Сверхпроводимость). Э. металла связана с его теплопроводностью Видемана—Франца законом. Величина Э. определяет глубину проникновения эл.-магн. поля в проводник (см. Скин-эффект) и время релаксации объёмного заряда. [c.590]

Видемана—Франца эффект 23, 257, 258 Вихревые токи 133, 144, 146, 194, 198 Восприимчивость 66 [c.669]

В заключение упомянем еще один относящийся к магнитострикции эффект, позволяющий осуществить крутильные колебания материала, так называемый эффект Видемана. Этот эффект возникает при пропускании через магнитострикционный материал тока, параллельного подмагничивающему полю. Поле, создаваемое этим током в материале, взаимодействуя с постоянным подмагничиваю-щим полем, создает спиральное поле, вызывающее соответствующую ориентацию доменов и скручивание образца в плоскости, перпендикулярной подмагничивающему полю. Практическое применение из всех перечисленных эффектов иашел продольный эффект Джоуля. [c.70]

Известны также другие линейные эффекты, например эффект Гильемена, выражающийся в изгибе образца под действием поля и в изменении его модуля Юнга. Теоретически любое из этих изменений может происходить независимо друг от друга или одновременно. Практически эти явления протекают большей частью совместно. К крутильным деформациям, происходящим под действием магнитного поля, относится эффект Видемана и изменение коэфициента упругости. Первый из этих эффектов довольно хорошо изучен, но точная величина последнего еще недостаточно выяснена. [c.209]

Это обстоятельство позволяет полагать, что положительное влияние никеля и других легирующих веществ с малым перенапряжением водорода на повышение коррозионной стойкости конструкционных материалов может быть вполне объяснено на основе теории эффективных катодных присадок, разработанной Н. Д. Тома-шовым [111,202]. Поданным К. Видема [111,157] смещение потенциала алюминия от стационарного значения в положительную сторону вызывает увеличение скорости коррозии металла. Это говорит о том, что при температуре 200° С в отличие от комнатных температур, стационарный потенциал алюминия соответствует активной области. При введении в.алюминий легирующих компонентов с малым перенапряжением реакции разряда ионов водорода и ионизации кислорода, скорость катодного процесса увеличивается, что приводит к смещению стационарного потенциала металла в положительную сторону. При этом достигаются значения потенциала, соответствующие области пассивации, а скорость коррозии алюминия значительно снижается. Аналогичного эффекта можно добиться, поляризуя металл анодно. Действительно, анодная поляризация улучшает коррозионную стойкость алюминия в дистиллированной воде при температуре 325° С, а катодная поляризация в этом случае увеличивает скорость коррозии [111,193]. На основании изложенного можно полагать, что те легирующие компоненты с введением которых скорость коррозии алюминия при низких температурах (медь, никель, железо и др.) увеличивалась, при высоких температурах должны способствовать увеличению коррозионной стойкости металла. Приведенные рассуждения подкрепляются следующими экспериментальными данными. Ж- Е. ДрейлииВ. Е. Разер [111,193] измеряли стационарный потенциал алюминиевых сплавов в дистиллированной воде при температуре 200° С. Электродом сравнения служил образец из нержавеющей стали. Стационарный потенциал алюминиевого сплава с концентрацией 5,7% никеля оказался на 0,16 б положительнее, чем стационарный потенциал алюминиевого сплава 1100. При катодной поляризации с плотностью тока Ъмш1см-потенциал сплава 11(Ю смещался в отрицательную сторону на 1,2б, в то время как смещение потенциала сплавов, легированных 11,7% кремния, составляло 0,34 б, а сплавов, легированных 5,7% никеля, 0,12 б, что является косвенным показателем того, что на двух последних сплавах скорость катодного процесса больше, чем на алюминиевом сплаве 1100. С точки зрения теории эффективных катодных присадок, легирование платиной и медью должно оказывать положительное действие на коррозионную стойкость алюминия. В самом деле, с введением в алюминий 2% платины или меди коррозионная стойкость последнего в дистиллированной воде при 315° С значительно увеличивается [111, 193]. С этих же позиций легирование свинцом, оловом, висмутом и кадмием не должно улучшать коррозионной стойкости алюминия, что и подтверждается экспериментальной проверкой [111,193]. Как установлено К. М. Карлсеном [111,173], [c.198]

В 19М г. Альтенкирх провел термодинамический анализ возможности использования эффекта Пельтье для генерации холода Л. 74]. Вследствие того что им были рассмотрены металлические материалы, в котО рых действовал закон Видемана — Франца, устанавливающий для металлов связь между теплопроводностью и электропроводностью, результаты анализа оказались весьма пессимистическими. Альтенкирх пришел в своей работе к выводу о бесперспективности термоэлектрического ох-. лаждения максимальные разности температур оказались весьма незначительными, а расходы электроэнергии на порядок превышали затраты энергии в других холодильных системах. [c.159]

Открытие эффекта Баушингера на самом деле не принадлежит Баушин-геру, но должно быть связано с именем Густава Генриха Видемана (Wiedemann [1859, 1]), обнаружившего его в 1859 г. эффект временного запаздывания был открыт Робертом Генри Тарстоном (Thurston [1874, 1]) в 1874 г. Как будет описано ниже, в разделе 4.5, усилия Баушингера утвердить в какой-то форме свой незаслуженный приоритет были замечательно успешными. [c.131]

Возможно я потратил слишком много времени, отвлеченный этими странными усилиями Баушингера установить незаслуженное первенство, тогда как он мог быть вполне удовлетворен выполнением одного из наиболее завершенных исследований важного явления в экспериментальной механике XIX века. Каждый аспект явления, которое он систематически и изящно исследовал, был в действительности открыт другими. Название этого явления эффектом Тарстона — Бердсли — Ухатиуса и, возможно, Видемана — Вёлера , чего я, разумеется, не предлагаю, подкрепляло бы хорошо известный факт, что очень часто несколько разных исследователей открывают важное явление почти одновременно. [c.47]

Видемана прежде всего интересовало расширение исследования зависимости магнетизма от деформации, которое Вертгейм проводил несколькими годами раньше на железе. В попытке показать соотношение между остаточными деформациями и магнетизмом — тема, которая двадцать пять лет спустя интенсивно разрабатывалась Гербертом Томлинсоном (Tomlinson [1883, 1]),— Видеман, попутно, не придавая этому значения, наблюдал явление, известное ныне как эффект Баушингера . Поскольку главный его интерес состоял в изучении связи между магнетизмом и остаточной деформацией, он лишь вкратце прокомментировал поведение образцов при реверсированном воздействии нагрузки. [c.51]

В целом эффекты, рассматривавшиеся Баушингером, включали влияние времени на увеличение значения предела упругости уменьшение до нуля и постепенное возвращение значения предела упругости после превышения напряжением предела текучести непрерывное снижение предела упругости при сжатии или при растяжении после превышения предела упругости в первом нагружении, если оно имело место при растяжении или сжатии понижение уровня увеличенного предела упругости отжигом при достаточно высокой температуре влияние на значение предела упругости нескольких миллионов циклов изменения напряжений. Все эти эффекты представляют явление памяти материала, которое имеет чрезвычайное значение для современной теории континуальной среды. Любой экспериментатор наших дней, который не хочет понапрасну потерять время, должен начать с тщательного анализа этого отчета Баушингера 1886 г. и соответствующих его статей в журналах того времени, в которых он подробно комментирует смысл этих явлений. Подобно соотношению между работами Корню и Штраубела, отношение работ Видемана, Харстона и других к исследованию Баушингера представляет замечательный контраст, который иногда существует между относительно грубым первоначальным открытием и последующим законченным изучением. Подчас трудно оценить сравнительную важность этих этапов в экспериментальном познании. [c.71]

В 1834 г. был обнаружен эффект Пельтье, который заключается в поглощении или выделении тепла при протекании электрического тока в термопаре. Этот эффект послужил основанием для попыток получения низких температур. При этом, одиако, возникают большие трудности, связанные с отводом значительного количества теила, перетекающего от теплого контакта к холодному. Для того чтобы практически использовать электронное охлаждение, необходимо иметь материал с малым коэффициентом теплопроводности г и низким удельным сопротивлепием р. Однако в соответствии с правилом Видемана — Франца произведение т]р для металлов является постоянным, и материалы, подходящие для этой цели, не были известны. В последнее время благодаря прогрессу в технике полупроводников были разработаны пригодные для таких целей материалы. В табл. 5-6-1 приведено несколько таких материалов, получивших применение в настоящее время. Величина г, называемая коэффициентом добротности, выражается в виде следующей формулы [c.384]

При этом в некоторых местах окажется возможным сравнение с экспериментом (теплоемкость электронного газа, эффект де Гааза —ван Альфена). В следующих главах мы также возвратимся к этой модели, так, в гл. УП1 при рассмотрении явлений переноса (теория электропроводности Друде, Лорентца, Зоммер-фельда, соотношение Видемана — Франца и др.), в гл. IX при рассмотрении оптических явлений (поглощение свободными носителями, циклотронный резонанс). [c.29]

Вайнрайха соотношение 40 Взаимодействие ультразвука с электронами проводимости 52 Видемана эффект 200 Видемана — Франца закон 211 Визуализация звукового поля 57 Вискозиметры 61 [c.397]

Электроны в Т. т. Сразу же после открытия электрона начала развиваться электронная теория Т. т., и прежде всего металлов. Нем. физик П. Друде (1900) предположил, что в металлах валентные эл-ны не связаны с атомами, а образуют газ свободных эл-нов, заполняюш,их крист, решётку, к-рый, подобно обычному разреж. газу, подчиняется Больцмана распределению. Эта модель была развита голл. физиком X. А. Лоренцем (1904— 1905). Внеш. электрич. поле создаёт направ л. движение эл-нов, т. е. электрич. ток. Электрич. сопротивление металлов объяснялось столкновением эл-нов с ионами решётки, хотя для объяснения большо электропроводности металлов пришлось ввести в теорию длину свободного пробега, значительно превышающ,ую ср. расстояние между атомами. Теория Друде — Лоренца позволила объяснить закон Видемана — Франца и оптич. св-ва металлов, в т. ч. скин-эффект, но предсказываемый теорией вклад эл-нов в теплоёмкость металла резко расходился с опытом (в неск. раз). [c.736]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...