Скалярные мезоны

Уравнение скалярного мезонного поля тогда запишется [c.164]

Чтобы учесть спиновый характер взаимодействия между нуклонами, необходимо взять не скалярное мезонное поле, а псевдоскалярное. [c.166]

Особого рассмотрения заслуживает частный случай 2 = 0, когда скалярный мезон находится в состоянии нулевого заряда и массы. В этом случае составляющая Фурье /7(0) действительна, и мы имеем вместо (4,24) систему формул [c.71]

Скалярные мезонные поля. Общая теория поля [c.142]

Тензор энергии скалярного мезонного поля дается формулой [c.143]

Рис, 1-3. Спектр теории нейтральных скалярных мезонов массы т без связанных состояний. [c.43]

Одна из основных причин раннего успеха метода пространства Фока заключается в том, что пространство, построенное так, как изложено выше, хорошо описывает релятивистские свободные поля. Для полноты и определенности мы кратко рассмотрим прототип таких полей на примере скалярного мезона. [c.27]

Модель Ван Хова — своеобразная карикатура на ядерное взаимодействие, нарисованная так, чтобы подчеркнуть влияние нуклонов на мезонное поле. Именно, в модели Ван Хова рассматривается нейтральное скалярное мезонное поле, взаимодействующее с классическими источниками (последние имитируют лишенные отдачи нуклоны). Такое умаление роли нуклонов (то обстоятельство, что их энергия не зависит от импульса) — одно из наиболее существенных упрощений, обеспечивающих разрешимость в модели Ван Хова, [c.30]

Однако при всех этих успехах надо иметь в виду, что для описания основных свойств ядерных сил кроме псевдоскалярного л-мезона мезонная теория требует введения в качестве квантов взаимодействия векторных (р- и ю-) и скалярного (гипотетический ст-) мезонов. Собственно говоря, уравнение (81.15) справедливо именно для скалярных мезонов. [c.17]

Рассмотрим наиболее простой вариант — мезонное поле, соответствующее бесспиновым незаряженным мезонам. Для описания скалярного (и псевдоскалярного) поля достаточно иметь скалярную (псевдоскалярную) вещественную функцию ф (л ). Для получения уравнения поля обычно используются результаты теории потенциала Ньют( ова поля тяготения и электрического поля. [c.163]

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

Имеется и другая необходимость усовершенствования простого скалярного варианта мезонной теории. [c.166]

Аналогично может быть построен и псевдоскалярный вариант мезонной- теории. В случае псевдоскалярного поля ф произведение мезонного заряда на потенциал ф не является скаляром и поэтому не может быть принято за энергию взаимодействия, как мы принимали в скалярной теории. Но из псевдоскаляра ф можно образовать скалярную величину следующего вида [c.167]

С точки зрения SU (3)-симметрии непонятна связь между массами скалярных и векторных мезонов, принадлежащих к разным унитарным мультиплетам [c.317]

Итак, векторный мезон в состоянии 2 = 0 описывается суперпозицией двух полей электромагнитного поля Максвелла и классического скалярного поля и. [c.96]

Если силы взаимодействия между атомными ядрами и электронами в атоме целиком описываются электромагнитными полями, характерные короткодействующие силы взаимодействия между составляющими частицами ядра — ядерные силы — имеют неэлектромагнитную природу. Для описания ядерных сил Юкава [283] ввел так называемые мезонные поля. Простейший тип мезонного поля — скалярное поле, описываемое инвариантной скалярной полевой функцией Ч (Хг), удовлетворяющей уравнению [c.142]

Этими результатами мы завершаем наш краткий обзор математического формализма теории свободного поля скалярного нейтрального мезона. [c.29]

Мезон, скалярный нейтральный 27 [c.417]

Система формул (4.24) в точности совпадает с системой формул, описывающих в теории Паули—Вейскопфа скалярные мезоны с массой т = цЙ/с. 4-тензор есть симметричный тензор энергии — импульса, а 4-вектор отличается лишь множителем тс/йс от 4-вектора тока. Фурье-составляющие и к описывают частицы, сопряженные по заряду в самом деле, при замене и на и 4-вектор тока меняет знак. [c.70]

Итак, скалярный мезон в состоянии 2 = 0 описывается суперпозицией классического скалярного поля U и постоянного поля = onst. [c.96]

Изложенный вариант мезонной теории (со скалярной связью) для бесспиновых незаряженных мезонов приводит к короткодействующим силам, что является несомненнымдостоинством этой теории. [c.165]

Известно, что вещественное поле может быть сопоставлено частицам, не имеющим электри1 еского заряда. Реальные я-мезоны обладают электрическим зарядом ( в) и им нужно сопоставить комплексное скалярное или псевдоскалярное поле, описываемое [c.166]

Таким образом, результаты опытов по изучению структуры нуклона удается понять с П0М0Ш,ью сравнительно небольшого усложнения модели нуклона. Скалярную часть заряда физического нуклона надо представлять себе не только сосредоточенной в центре ядра (голый протон в старой модели), но и распределенной в широкой области скалярного облака. Малые размеры керна можно объяснить отдачей при испускании нуклоном виртуальных я-мезонов или существованием вокруг нуклона облака из виртуальных нуклон-антинуклонных пар. В обоих случаях должно наблюдаться размазывание нуклона на область размерами порядка комптоновской длины нуклона йк [c.659]

Волновая функция в уравнении Клейна-Гордона имеет лишь одну компоненту, т.е. является скаляром. Если у волновой функции несколько компонент, то у частицы, к которой относится эта волновая функция, кроме степеней свободы, связанных с перемещениями частицы, имеются внутренние степени свободы. Эти внутренние степени свободы представляют ее спин. То, что волновая функция в уравнении Клейна-Гордона имеет лишь одну компоненту, означает отсутствие у частицы внутренних степеней свободы, т.е. спина. Или, иначе, спин частицы, описываемой уравнением Клейна-Гордона, равен нулю. Такие частицы часто называют скалярными. Поскольку спин электрона равен 1/2, уравнение Клейна-Гордона неприменимо для элек-ipoHa. По-видимому, оно пригодно для я-мезонов, спин которых равен нулю. Трудность с отрицательной плотностью частиц при этом преодолевается методами квантовой теории поля. [c.385]

СКАЛЯРНАЯ ЧАСТИЦА — элементарная частица, характеризующаяся нулевым спином и положительной внутренней чётностью. В квантовой теории поля С. ч. являются квантами скалярного поля. Примеры С. ч.- /ф- и а,(-мезоны, а также гипотетический Хиггса богон. [c.535]

Ядерные я-мезоны — не скалярные, а псевдоскалярные частицы, как нейтральные, так и шряжепные для них потенциал, полученный в низшем порядке теории иозмущений, выражается через производные [c.539]

Поскольку захват я -мезона происходит из четного У-состояния, а четность конечного состояния отрицательна [(—= —1], то, вследствие закона сохранения четности при сильных взаимодействиях, этот канал распада разрепюн для псевдоскалярного я-мезона (отрицат. внутр. четность) и запрещен для скалярного (положит, внутр. четность). [c.620]

Смотреть страницы где упоминается термин Скалярные мезоны : [c.539] [c.68] [c.69] [c.70] [c.96] [c.134] [c.135] [c.137] [c.138] [c.658] [c.659] [c.399] [c.220] [c.515] [c.243] [c.529] [c.180] [c.27] [c.269] [c.690] [c.732]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...