Кипение в большом объеме жидкости

Пузырьковое кипение в большом объеме жидкости при свободной конвекции [c.346]

Для жидкостей, хорошо смачивающих поверхность нагрева, при f = t" можно пользоваться формулой, полученной при обработке опытов по кипению в большом объеме жидкости [Л. 12-3, 12-10] [c.182]

Полученная кривая качественно совпадает с показанной на фиг. 36 зависимостью а от At при кипении в большом объеме жидкости. [c.103]

Применительно к кризису кипения в большом объеме жидкости были выдвинуты две точки зрения. [c.47]

НЕКОТОРЫЕ ДАННЫЕ О МЕХАНИЗМЕ ПЛЕНОЧНОГО КИПЕНИЯ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ ЖИДКОСТИ [c.128]

В резервуарах для хранения криогенных жидкостей и в других криогенных системах кипение начинается на стенках при температурах, незначительно превышающих температуру насыщения. С наступлением кипения теплообмен жидкости со стенками значительно интенсифицируется, приводя, в свою очередь, к увеличению скорости выкипания. Явление кипения в большом объеме жидкости и методы расчета условий закипания и теплоотдачи при кипении жидкости обсуждаются в гл. 4—8. [c.12]

КИПЕНИЕ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ ЖИДКОСТИ [c.217]

Кипение в большом объеме. Под кипением в большом объеме подразумевается тот случай кипения жидкости, когда поверхность нагрева находится внутри достаточно большого объема жидкости чаще всего поверхностью нагрева является дно сосуда, наполненного жидкостью. [c.464]

Очевидно также, что влияние силы тяжести на кризис кипения при вынужденном течении жидкости несущественно (как вообще несущественно влияние силы тяжести на движение жидкости при значительных скоростях последней). В этом заключается основное отличие кризиса кипения при вынужденном движении жидкости от кризиса кипения в большом объеме. Доказательством малого влияния силы тяжести служит тот факт, что кризис кипения развивается в данных условиях при любом как горизонтальном, так и вертикальном положениях поверхности нагрева (трубы) [c.480]

Явление кризиса кипения при вынужденной конвекции заключается в нарушении устойчивости движения жидкости и пара его физическая природа та же, что и при кипении в большом объеме. Однако при вынужденном движении явление носит более сложный характер, так как пар отводится от поверхности нагрева в условиях движущейся в заданном направлении жидкости. [c.480]

Для определения степени устойчивости движения на границе пар-жидкость следует исходить из тех же соображений, которые были развиты ранее для случая кипения в большом объеме, и в частности, использовать соотношение (12.58), в котором член кд р — р")/(р + р"). обусловленный влиянием силы тяжести, следует отбросить. Таким образом, выражение для циклической частоты со развивающихся на поверхности раздела пар—жидкость возмущений имеет вид [c.480]

Если кипение происходит на какой-либо поверхности, расположенной в большом объеме жидкости, то оно называется к и - [c.100]

Перейдем к подробному научению процессов пузырькового кипения и теплоотдачи в большом объеме жидкости. [c.259]

Известно, что коэффициент теплоотдачи а при развитом кипении в большом объеме не зависит от поверхности нагрева и от высоты уровня жидкости над поверхностью нагрева (начиная от ft >5- 10 Do [44 ). Следовательно, зависимость (12.39) не должна содержать линейных размеров нагревателя или сосуда большого объема . [c.264]

Формула (12.48) с точностью до 20% обобщает опытные данные по теплоотдаче при развитом пузырьковом кипении в большом объеме в широком диапазоне изменения давлений жидкости р = = (1170)-10 Па. Формула (12.48) может быть использована для анализа теплоотдачи не только при кипении на проволоке диаметром 0,61 мм, но и на цилиндре диаметром, превышающем указанный примерно на два порядка, и на плоских поверхностях нагрева. [c.267]

Возможен другой случай, когда плотность теплового потока столь велика, что вызывает такие большие турбулентные возмущения, которые остаются больше вызванных вынужденным движением жидкости. В этом втором случае коэффициент теплоотдачи будет зависеть от теплового потока так же, как при пузырьковом кипении в большом объеме. [c.268]

Рассмотрим далее способы определения величины при кипении в большом объеме, т. е. в условиях свободной конвекции л<идкости и при кипении в условиях вынужденной. Схему перехода от пузырькового кипения к пленочному можно представить следующим образом. По мере увеличения перегрева = —7" увеличивается число центров парообразования. При некотором АТ паровые пузыри покроют всю поверхность нагрева примерно так же, как твердые шарики одного размера, прилегающие друг к другу и лежащие на ней в один ряд. По-видимому, в условиях, близких к этим, следует ожидать реализации критической плотности теплового потока, так как турбулизация жидкости всплывающими пузырями будет максимальной. [c.271]

Критическая плотность теплового потока в случае, когда жидкость движется вдоль поверхности нагрева, увеличивается по сравнению с критической плотностью при кипении в большом объеме например, при обтекании пластины насыщенной жидкостью с умеренной скоростью получена следующая формула для оценки этой величины [c.320]

На при кипении в большом объеме оказывают влияние шероховатость поверхности нагрева, ее расположение по отношению к направлению вектора силы тяжести и недогрев жидкости Д7 е = 7 "—Т . Это не учтено в (31.21). [c.381]

Различают кипение в большом объеме, т. е. в условиях естественной конвекции, и при вынужденном движении жидкости. В настоящей лабораторной работе изучается теплообмен при кипении в большом объеме. [c.171]

В промышленных устройствах кипение, как правило, происходит на поверхности нагрева и может осуществляться в условиях направленного движения жидкости естественная или принудительная циркуляция) или в условиях естественной конвекции на поверхности нагрева, погруженной в жидкость (кипение в большом объеме). В обоих случаях наблюдаются два, резко отличающихся по механизму переноса теплоты, режима кипения пузырьковый пленочный. [c.216]

Наиболее простым и, вместе с тем, важным для установления общих закономерностей является кипение в большом объеме при свободном движении жидкости. На рис. 18.1 изображены зависимости коэффициента теплоотдачи а и поверхностной плотности теплового потока й = аМ от температурного напора при кипении воды в этих условиях. [c.217]

На том же графике нанесены некоторые данные о возникновении режима пленочного кипения в большом объеме насыщенной жидкости. Совпадение законов, описывающих эти два внешне разных явления, будет рассмотрено в главе, посвященной гидродинамической теории кризисов кипения. [c.61]

Формулу (7-7) можно рассматривать как определяющую одно из предельных значений критического теплового потока. Вторым предельным случаем можно считать возникновение пленочного кипения в неограниченном объеме жидкости с исчезающей вязкостью, обтекающей поверхность нагрева с весьма большими скоростями. [c.209]

По принципу кипения все промышленные испарители можно разделить на две основные группы. К первой, наиболее многочисленной группе относятся аппараты, в которых кипение происходит в условиях направленного движения жидкости (аппараты с естественной и принудительной циркуляцией). Ко второй группе следует отнести аппараты, кипение в которых осуществляется в условиях естественной конвекции на теплоотдающих поверхностях, погруженных в жидкость. Такой вид кипения называют кипением в большом объеме. В обоих случаях, т. е. независимо от условий протекания процесса, можно наблюдать два резко отличающихся один от другого по механизму переноса теплоты режима кипения пузырьковый и пленочный. [c.161]

Система уравнений (1.14) —(1.18), (6.35) —(6.38) для случая кипения в большом объеме, когда скорость жидкости и линейный размер системы не входят в условие однозначности, приводит к зависимости [c.188]

В уравнение (6.42) параметрический критерий р"1р не введен, так как при кипении в большом объеме (на погруженной в жидкость теплоотдающей поверхности) его влияние проявляется через подъемную силу, следовательно, отражается числом Архимеда испарения, в котором безразмерное значение подъемной силы выражено в форме [c.188]

В условиях направленного движения среды паровые пузыри, образующиеся на теплоотдающей поверхности, испытывают дополнительное (по сравнению с кипением в большом объеме) динамическое воздействие со стороны потока жидкости. Под влиянием этого фактора меняются значения локальных характеристик процесса парообразования уменьшается отрывной диаметр паровых пузырей, увеличивается частота их отрыва, деформируется поверхность пузыря и пр. Перестройка процесса парообразования оказывает влияние и на интегральные количественные характеристики процесса — коэффициенты теплоотдачи и гидродинамического сопротивления. [c.225]

Зысина Л. М., Теплопередача при кипении в большом объеме жидкости. Сборник За новое советское энергооборудование", ЦКТИ, 1939, [c.222]

В таком случае наряду с кипением в большом объеме жидкости при свободной конвекции появился бы, по крайней мере, еще один реперный теоретический результат. Таким процессом является кризис кипения при больших скоростях течения жидкости, основная масса которой не догрета до температуры кипения. Существо этого явления заключается в следующем. [c.188]

Теплоотдача при пузырьковом кипении в условиях вынужденной конвекции жидкости. Пусть процесс пузырькового кипения происходит в трубе, по которой течет жидкость. Вынужденное движение жидкости может привести к более интенсивной теплоотдаче по сравнению со случаем кипения в большом объеме при свободном движении жидкости. Увеличение интенсивности теплоотдачи произойдет в том случае, когда турбулентные возмущения, вызванные вынужденным движениСлМ жидкости, станут больше тех, которые вызваны пузырьковым парообразованием. [c.267]

Таким образом, отчетливо видна основная аналогия гидродинамической теории кризисов кипепня — аналогия с барботажем через микропористые поверхности. Количественным подтверждением этой аналогии является рис. 3-18, на котором обобщены данные по первому кризису кипения в большом объеме насыщенной жидкости и оттеснению барботируемого слоя жидкости от проницаемой для газа поверхности. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...