Формула сопротивления Блазиуса для гладких труб

При некоторых условиях очевидная общность экспериментальных результатов, нанесенных на график в безразмерной форме, будет подсказывать по крайней мере приблизительный аналитический подход к решению проблемы результаты экспериментов в этом случае служат как руководством для дальнейших анализов, так и окончательной проверкой их. Таким путем появилась формула сопротивления Кармана — Прандтля для гладких труб вследствие ее частично аналитического обоснования она считается более надежной для экстраполяции, чем формула Блазиуса. [c.22]

Эмпирическая формула Блазиуса для сопротивления гладких цилиндрических труб имеет вид [c.159]

В результате опытов Никурадзе и других исследований по сопротивлению трубопроводов были предложены различные эмпирические формулы для определения коэффициента гидравлического трения Я. Для гидравлически гладких труб широкое распространение получила формула Блазиуса [c.174]

Коэффициент сопротивления трения Я,т, или коэффициент Дарси при турбулентном режиме, в общем случае зависит от числа Рейнольдса Re и относительной шероховатости Д/d. Если для так называемых гидравлически гладких труб шероховатость на сопротивление не влияет, то коэффициент Ят однозначно определяется числом Re. Наиболее употребительной для этого случая является формула Блазиуса [c.69]

Круглые трубы. Коэффициент сопротивления трения круглой трубы (1о) в зависимости от числа Рейнольдса и относительной шероховатости может быть найден по графику (рис. 1.1). Для технически гладких труб при Ре = 4 10 10 используется формула Блазиуса [c.20]

Результаты исследований [701 показали, что в зоне охлаждения перегретого пара (без конденсации) коэффициент сопротивления трения для технически гладких труб может быть определен по формуле Блазиуса [c.152]

При изотермическом турбулентном течении в гладких трубах для Re (4ч-100) 10 коэффициент гидравлического сопротивления определяется формулой Блазиуса [c.218]

Для технических гладких труб и значений Не= (4-ь 100)-Ю коэффициент сопротивления трения может определяться по формуле Блазиуса [c.259]

В 1911 г. Г. Блазиус [ ] впервые критически рассмотрел накопившийся к тому времени обширный экспериментальный материал и обработал его с учетом закона подобия Рейнольдса. Для коэффициента сопротивления в гладких трубах с круглым поперечным сечением он получил следующую эмпирическую формулу [c.537]

Рис. 20.1. Закон сопротивления для течения в гладкой трубе. Кривая (1) — при ламинарном течении, 4)ормула <5.11), по Хагену—Пуазейлю. Кривая (2)—при турбулентном течении, формула (20.5), по Блазиусу [5]. Кривая (з) — при турбулентном течении, формула (20.30), по Прандтлю [ ]

Для труб с большой относительной шероховатостью е (шероховатость стенок выступает из вязкого подслоя) % при увеличении Ке постепенно возрастает и достигает постоянного значения. Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений Ке располагаются вдоль наклонной прямой 3, называемой прямой Блазиуса для гладких труб . Отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я стремится к некоторому определенному пределу, зависящему от шероховатости труб. При дальнейшем увеличении Ке коэффициент Я=сопз1. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений (так как в этой зоне Я= соп81, из формулы (66) следует, что потери напора пропорциональны квадрату средней скорости). [c.102]

Формулы Блазиуса (2) и Лиза (3), вполне определяющие сопротивление для гладких труб до относительно больших значений числа Рейнольдса / , для труб с более или менее шероховатыми стенками уже не пригодны. Шероховатость стенок всегда увеличивает сопротивление турбулентного течения, кроме того, отдельные кривые X—/(/V) для различных шероховатостей не совпадают между собой. В этом случае закон подобия Рейнольдса не (меет места, так как для труб с одинаковым радиусом, но с различными шероховатостями, или с одинаковой шероховатостью, но с различными радиусами, не соблгодается условие геометрического подобия. [c.52]

Поперечное магнитное поле оказывает сильное влияние на турбулентное течение в шероховатых трубах. При течении в плоских каналах с отношением сторон рЗ>1 в присутствии поперечного магнитного поля эффективная высота шероховатости стенок увеличивается стенка, которая в отсутствие магнитного поля является гидравлически гладкой, становится при наложении достаточно сильного поля шероховатой (см. рис. 3.12). Это следует учитывать при расчете коэффициента сопротивления гладких труб по интерполяционной формуле (3.14), где для лучшего соответствия с опытом при больших Re и На в качестве предельной зависимости следует брать не кривую Никурад-36 — Блазиуса, а соответствующий закон сопротивления для шероховатой трубы. [c.76]

Турбулентный режим течения. Потеря напора при турбулентном режиме течения жидкости рассчитывается по выражению (1.54), причем коэффициеР1Т сопротивления X для так называемой гидравлической гладкой трубы вычисляется для условий 2300 -< Де <(8000 по полуэмпири-ческой формуле Блазиуса (кривая Ь) [c.67]

Фиг. 192. Зависимость коэффициента сопротивления гладкой трубы от числа Рейнольдса при турбулентном течении (формула Блазиуса). Для сравнения показана также зависимость Я от К при ламинарном теченип (формула Пуазейля).

Граница между областью гидравлически гладких труб и переходной областью сопротивления может быть определена приближенно по соотношению Re 20 d/Аэ. При турбулентном движении и 4000формулу Блазиуса, (8.38). Область гидравлически шероховатых труб соответствует числам Re>500 ui/Дэ. Коэффициент Якв можно определять по формуле Б. Л. Шифринсона [c.176]

Однако в реальных конструкциях на течение в боковых полостях влияет также шероховагость стенок. Поэтому в общем случае целесообразно использовать в качестве связи между напряжением трения и средней скоростью в потоке зависимости работы [2], справедливые, в отличие от других формул, как при гидравлически гладких, так и при шероховатых стенках, а также в переходной области. Эти зависимости хорошо согласуются с многочисленными экспериментальными исследованиями каналов и труб с естественной шероховатостью и переходят в крайних случаях при гидравлически гладких поверхностях в известные формулы Блазиуса. Общую для шероховатых и гладких стенок формулу Альтшуля для коэффициента сопротивления трения жидкости можно представить [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...