Поле прямолинейного проводника

Рис. 13.5. К определению магнитного поля прямолинейного проводника с током

Вначале следует составить уравнения связи для требуемой величины применительно к рассматриваемым системам единиц, а затем определить переводный коэффициент как отношение полученных выражений. Например, напряженность магнитного поля прямолинейного проводника с током / на расстоянии г от него определяется формулами [c.89]

Поле прямолинейного проводника. Простейшим случаем является прямолинейный проводник с постоянным током/, протекающим в направлении оси z (рис. 31). Очевидно, что направление вектора dB перпендикулярно плоскости рисунка и вектор направлен от нас в соответствии с правилом правой руки независимо от расположения элемента тока Ids и точки Р. Таким образом, направление вектора В будет таким же после интегрирования вдоль проводника. Так как уже известно направление вектора В, можно вычислить его абсолютное значение. Из рис. 31 с очевидностью следует, что [c.123]

Био (ВШ) Жан Батист (1774-1862) — французский физик и математик. Окончил Политехническую школу в Париже. Основные работы посвящены оптике (закон Био вращения плоскости поляризации света), электромагнетизму (закон Био — Савара о напряженности магнитного пола прямолинейного проводника). В области математики работал над теорией уравнений с частными производными, связанными с колебанием поверхностей, предложил классификацию дифференциально-разностных уравнений. Написал (1803 г.) Общую историю науки в годы Революции . [c.142]

При исследовании магнитного поля с помощью прямолинейного проводника с током магнитная индукция определяется следующим образом модуль магнитной индукции равен отношению максимального значения модуля силы Ампера F, действующей на проводник с током, к силе тока I в проводнике и его длине Z [c.177]

Сила Ампера. Формулу (51.1) можно использовать для определения модуля максимального значения силы Ампера, действующей на прямолинейный проводник с током в магнитном поле с индукцией В [c.179]

Наиболее принятый в общем курсе физики путь состоит в том, что вся задача о взаимодействии токов разбивается на два этапа. Вначале рассматривается поведение прямолинейного проводника или контура с током /ц во внешнем магнитном поле, созданном другим контуром с током 2, параметры которого временно остаются в стороне. Удобно взять контур, о котором мы [c.229]

Согласно формуле Ампера сила, которую испытывает прямолинейный проводник длиной 1 с током I в магнитном поле с индукцией В (если угол между направлениями индукции и тока а), равна [c.238]

Напряженность магнитного поля бесконечно длинного прямолинейного проводника с током [c.401]

Закон Фарадея. При движении прямолинейного проводника в равномерном магнитном поле под углом а к направлению поля в проводнике индуктируется э. д. с., равная [c.518]

Индукция поля, создаваемого прямолинейным проводником, [c.216]

Кольцевой эффект. Если прямолинейный проводник свить в кольцо или спираль, то распределение тока по его сечению изменится. На внутренней стороне проводника ток будет иметь наибольшую плотность, а на его внешней стороне тока практически не будет. В связи с этим в проводнике и около него происходит неравномерное распределение магнитного потока. Силовые линии магнитного поля будут уплотнены у внутренней поверхности кольца. [c.51]

Наиболее принятый в общих курсах физики путь состоит в том, что вся задача о взаимодействии токов разбивается на два этапа. Вначале рассматривается поведение прямолинейного проводника или контура с током /1 во внешнем магнитном поле, созданном другим контуром с током 2, параметры которого временно остаются в стороне. Удобно взять контур, о котором мы уже знаем, что он обладает свойствами диполя. Опыт покажет, что в однородном поле он испытывает вращающий момент [c.188]

Магнитная индукция. Основная характеристика магнитного поля — магнитная индукция В наиболее наглядно может быть определена по механическому действию, которое испытывает электрический ток в магнитном поле. Воспользуемся для этой цели формулой (7.12), в которой положим а = я/2, 5 = 1 см . Напомним, кроме Того, что коэффициент Же = 1/с. При этих условиях за единицу магнитной индукции можно принять индукцию такого поля, в котором максимальный момент, испытываемый контуром площадью 1 см и обтекаемым током, численная величина которого равна с (т. е. скорости света в вакууме, измеренной в см/с), составляет I дин-см. Эта единица индукции называется гаусс (Гс). Иначе можно определить гаусс как индукцию такого поля, в котором каждый сантиметр прямолинейного проводника, расположенного перпендикулярно полю и по которому протекает ток с единиц, испытывает силу в одну дину. Размерность индукции, согласно любому из определений, [c.204]

Действие магнитного поля на проводник с током. На прямолинейный проводник длиной /,,, по которому [c.110]

Эта единица называется гаусс (Гс). Гаусс равен индукции однородного магнитного поля, которое на отрезок длиной 1 см прямолинейного проводника с током силой 3- 10 Г /, действует с максимальной силой 1 дин. Размерность магнитной индукции [c.178]

В рассмотренном случае силовое поле все же называется потенциальным, но с многозначным потенциалом. Читателю может показаться, что мы привели весьма сложный и искусственный пример, интересный, может быть лишь с математической точки зрения это не так — пример взят из физики если по прямолинейному проводнику, ось которого совпадает с осью Oz, течет ток силы i, то в любой плоскости, перпендикулярной к оси Oz, он порождает магнитное поле, напряженность которого [c.203]

Примером безвихревого поля с многозначным потенциалом и замкнутыми векторными линиями может служить поле магнитной напряженности Н от прямолинейного проводника с током У, расположенного на оси Х3 [c.106]

V.4.72. Напряженность магнитного поля на расстоянии г от бесконечного прямолинейного проводника с током [c.63]

V.4.79. Сила, действующая со стороны магнитного поля на прямолинейный проводник с током (формула Ампера) [c.64]

Пусть прямолинейный проводник с током /с, находящийся в первоначально однородном магнитном поле с составляющими Н , Ну и Нг, имеет сечение, симметричное относительно локальных координат X к у (рис. 3.1). Докажем, что мощность, выделяющаяся в проводнике, равна сумме мощностей от тока Л и от вихревых токов, вызванных составляющими Нх, Ну и Н . [c.114]

Ток, проходящий по прямолинейному проводнику, создает вокруг него очень слабое магнитное поле. Для получения более сильного поля наматывают на проводник большое количество витков катушки изолированного провода. Как видно из рис. 37, магнитные поля отдельных витков катушки складываются в общий магнитный поток. Сердечник из мягкой стали, помещенный внутрь катушки, по которой проходит ток, еще более усиливает ее магнитный поток. Такая катушка называется электромагнитом. [c.90]

Индукция магнитного поля зависит от физических свойств среды, от величины и расположения электрических токов, создающих магнитное поле. Опыт показывает, что в однородной среде вокруг прямолинейного проводника с током образуется круговое магнитное поле, направление которого определяется правилом буравчика (фиг. 1). [c.480]

При дви>кении прямолинейного проводника перпендикулярно силовым линиям магнитного поля в проводнике возникает также э. д. с. индукции, определяемая по формуле [c.483]

Если поле однородно, для прямолинейного проводника имеем [c.486]

Различные конфигурации магнитного поля. Простейшее (тороидальное) поле создается длинным прямолинейным проводником [c.386]

Возможны случаи, когда элементарная работа силы / есть полный дифференциал некоторой функции и х, у, г), но функция и (х, у, г) есть функция многозначная. В таких случаях поле силы Р также называется потенциальным, но говорят, что тала Р имеет многозначный потенциал. Примером потенциального поля с многозначным потенциалом может служить пространство, окружающее прямолинейный проводник электрического тока. В этом поле на магнитный полюс действует сила, имеющая многозначный потенциал [c.63]

Если конкретная задача магнитостатики обладает цилиндрической симметрией, то напряженность магнитного поля оказывается постоянной на круговом контуре, центр которого лежит на оси симметрии. Примером может служить задача о магнитном поле бесконечного прямолинейного проводника, для которой решение получается элементарными средствами на основании закона полного тока [c.27]

Практически прямолинейный проводник считается бесконечно длинным, если можно считать, что расстояние от его концов до точки, где отыскивается индукция магнитного поля, много больше, чем R. [c.256]

Направление напряженности стороннего электрического поля электромагнитной индукции в прямолинейном проводнике, движущемся в магнитном поле, определяется правилом правой руки если ладонь правой руки расположить так, чтобы вектор магнитной индукции В входил в ладонь, а отставленный на 90° большой палец совпадал с направлением перпендикулярной к проводнику составляющей его скорости, то вытянутые четыре пальца укажут направление напряженности стороннего электрического [c.267]

Для магнитного поля прямолинейного проводника MN с током / (рис. 3-G) в про-тгзвольиой точке А [c.99]

Между тем не оправдано отсутствие коэффициента 4я в ряде формул, за-яисанных в нерационализованной форме, например, в формуле закона Кулона F=Q Qг гar , который характеризует действия одного точечного заряда на другой во все стороны, т. е. через сферу, в формуле, выражающей электроемкость шара, С=еог в выражении для напряженности магнитного поля прямолинейного проводника кругового сечения Н=211г в выражении для емкости цилиндрика Я [c.40]

Силопоо действие магнитного поля молсет обнарулсиваться по действию силы Ампера на прямолинейный проводник с током и по вращаю ц-зму действию на замкнутый контур. [c.177]

Для расчета шиммов прямоугольной конфигурации используется формула, описывающая 2-компоненту магнитного поля прямолинейного тонкого проводника с током /, расположенного параллельно оси х (рис. 1,а) [c.207]

Следует отметить, что электрические и магнитные единицы всех систем СГС образованы на основе нерационализованной формы уравнений электромагнитного поля, в которую в некоторые общие соотношения между величинами, используемые для установления размеров единиц, входит числовой множитель 4it. В то же время единицы СИ образованы по уравнениям электромагнитного поля в их рационализованной форме, исключающей множитель 4тс из всех соотношений, по которым устанавливают размеры единиц, и переводящей его в соотношения для частных случаев, характеризуемых осевой или сферической симметрией (например, в выражения для напряженности поля, создаваемого током, проходящим по прямолинейному проводнику кругового сечения, емкости уединенного шара, емкости цилиндрического или сферического конденсатора и т. д.). Этим и объясняется, что в переводные множители для единиц, подверженных рационализации, входит 4тг. [c.37]

Если к прямолинейному проводнику, по которому протекает электрический ток, поднести магнитную стрелку, то она будет стремиться стать перпендикулярно плоскости, проходящей через ось проводника и центр вращения стрелки. В данном случае на стрелку действуют так называемые магнитные силы, оказывающие также влияние на движущиеся заряженные частицы и на проводники с током. В проводниках, движущихся в магнитном поле, или в неподвижных, но находящихся в перемениом магнитном поле, возникает индуктированная ЭДС. [c.26]

Графически магнитное поле изображают магнитными силовыми линиями. Вокруг прямолинейного проводника с током силовые линии располагаются в виде кон-центрргческих окружностей, густота которых увеличивается по мере приближения к проводнику. Магнитная индукция (интенсивность поля) зависит от силы тока в проводнике. Направление магнитных силовых линий зависит от направления тока в прово,днике. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...