Форма предельной кривой в плоскости

Форма предельной кривой в плоскости [c.103]

К. в. Захарова не учитывалась важная особенность механических свойств анизотропных стеклопластиков — зави- симость предела прочности на сдвиг от знака касательных напряжений. В плоскости (01, Оа) критерий (5.25) интерпретируется эллипсом, причем для ряда слоистых пластиков такая форма предельной кривой хорошо согласуется с опытными данными автора критерия (рис, 84). [c.153]

Рис. 5. Характеристические кривые т а) для семейства п-лепестковых вихревых режимов п = —1, —2, , —9 в плоскости а, т. Маргинальные точки, в которых выполняется условие самокасания контура, т.е. реализуются вихревые структуры, достигающие предельной формы, отмечены как .

Второе допущение, существенное для вывода формулы (16.115), состоит в том, что полюс функции Грина (16.105) считается однократным. Если гамильтониан, имеющий почти связанное состояние, утопленное в непрерывном спектре, является эрмитовым, то полюс его резольвенты, конечно, должен быть однократным. Однако даже в этом случае может оказаться, что два разных полюса резольвенты сливаются при смещении в комплексную плоскость. Двукратный полюс приводит к резонансной кривой, полностью отличающейся по форме от (16.115) она может иметь сильно сглаженную вершину или даже иметь два максимума. Приведенный пример можно рассматривать как предельный для случая двух перекрывающихся резонансов (к этому вопросу мы вернемся в гл. 19, 3). [c.462]

ЯВЛЯЮТСЯ плоскостями симметрии как сферы, так и поверхности третьего порядка, а потому и овальной кривой, по которой они пересекаются. Каждая точка этой кривой соответствует определенной форме треугольника трех вихрей. Высшая и низшая точки овала соответствуют двум предельным значениям, между которыми должна лежать 53. Безусловно, в этих же пределах должны находиться 51 и 52. Поскольку плоскость 51 = 52 является плоскостью симметрии, 53 несомненно достигает максимального и минимального значения для 51 =52. Других максимумов и минимумов нет. Если положить 51 = 52, то для 5з мы получим кубическое уравнение [c.696]

Поскольку поверхность вращения полностью определяется видом образующей, во всех теориях, в которых предельная поверхность может быть представлена в таком виде (это теории с условием вида (8.34) или (8.45)), предельное условие можно изобразить при помощи плоской кривой (например, в плоскости 01, 02 или в плоскости Оокт. Токт). наподобие того, как это делается в теории Мора (в которой основная предельная зависимость представлена в форме (8.33)). Другая форма изображения предельных поверхностей в теориях, основанных на зависимости [c.573]

Экспериментальное исследование влияния третьего инварианта девиатора напряжений на распределение скоростей ползучести описано в работе [375 ]. В основу методики положены идеи Ю. Н. Работнова [383], позволяющие сформулировать выражения для скоростей ползучести с учетом ориентации вектора октаэдрического напряжения. Результаты, полученные в работе [375 ] при исследовании стали Х18Н9Т, ввиду существенного разброса экспериментальных точек не дают возможности сделать количественные оценки о влиянии третьего инварианта. Однако, анализируя опытные данные, характеризующие зависимость угла между октаэдрическим касательным напряжением и вектором интенсивности скоростей деформаций от ориентации касательного напряжения в октаэдрической плоскости, автор работы [375] приходит к выводу, что поверхность эквивалентных (по интенсивности скоростей ползучести) напряжений располагается между шестигранником Кулона и цилиндром Мизеса. Такой вывод представляется недостаточно обоснованным. Действительно, полученные результаты относятся к плоскому напряженному состоянию. Поэтому на их основе можно высказывать определенные предположения лишь о формах и относительном расположении предельных плоских кривых. В рассматриваемом случае речь идет о том, что экспериментальные точки, соответствующие эквивалентным напряженным состояниям, в области двухосного растяжения располагаются между прямоугольником Кулона и эллипсом Мизеса. Такое расположение экспериментальных точек, как видно из рис. 70, находится в соответствии с предельной кривой, построенной по обобщенному критерию (VI.9), что экспериментально подтверждает возможность применения этого критерия для описания ползучести и дает основание вместо соотношений (VI.Ha) в качестве первого приближения использовать инвари- [c.176]

С ростом Рг, однако, появляется и становится более опасной неустойчивость типа нарастаюших тепловых волн. Возникновение этой моды в случае комбинированного течения обладает своеобразием по сравнению со случаем чисто конвективного течения (см. 4). С увеличением числа Прандтля при некотором Рг = Ргд на плоскости (к, Сг) появляется и далее увеличивается в размерах замкнутая область волновой неустойчивости (рис. 56). Значение РГд зависит от числа Рейнольдса Ке и при всех Ке меньше предельного значения Рг, = 11,56 в чисто конвективном случае. При достижении числом Прандтля значения Рг = Рг замкнутая область неустойчивости разрывается при бесконечно больших Сг, и при Рг > Рг нейтральные кривые приобретают типичную форму мешков (ср. с нейтральными кривыми на рис. 7). Таким образом, значение Рг является характерным и в задаче устойчивости комбинированного течения. [c.94]

Уравнение (31.6) проще всего решить графическим методом. Решения представлены в форме номограммы на листе V в конце книги, в виде двух семейств кривых, изображённых на плоскости и р.. Параметрами кривых являются к и (р. Мы видим, что решения приближаются к предельному целому или к полуцелому значению на мнимой оси, когда 1г становится малым, как эюго [c.406]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...