Интерференционные системы с полосами наложения

Схема наблюдения интерференционных полос наложения показана на рис. 15. Коллиматорная система, состоящая из источника ], светофильтра 2, объектива 3, освещает интерферометр 4. Объективы 5 и 6 образуют афокальную систему для освещения интерферометра 7. С помощью объектива 8 интерференционная картина наблюдается на приемнике 9. В зависимости от взаимного положения зеркал можно наблюдать как равномерно освещенное поле, так и полосы конечной ширины. При наблюдении полос наложения порядок интерференционной картины определяется не величиной расстояния между зеркалами каждого из интерферометров, а их разностью. [c.40]

Полосы наложения применяются также для сравнения толщины эталона Фабри—Перо с концевой мерой большой длины Ь. В этом случае последовательно располагается эталон Фабри — Перо (зеркала Р и Р2) и интерферометр Майкельсона (зеркала М., Мь М3) (рис. 3.8.3). Эталон Фабри — Перо и интерферометр Майкельсона освещаются параллельным пучком лучей. Лучи, многократно отразившиеся от зеркал Р и Р2 эталона, попадают на делительное зеркало М, проходят ветви интерферометра Майкельсона и зеркалом М направляются в коллиматор О2. В этой системе могут наблюдаться интерференционные полосы наложения равной толщины. Если расстояние между плоскостью Р и зеркалом М2 в т раз больше длины / эталона Фабри—Перо, то разность хода между лучами, т раз отразившимися между зеркалами эталона Фабри— Перо и затем разделенными зеркалом М, будет мала и интерференционная картина может наблюдаться в белом свете. [c.215]

ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫЕ СИСТЕМЫ С ПОЛОСАМИ НАЛОЖЕНИЯ [c.74]

Рассмотрим теперь образование полос наложения, когда один из интерференционных промежутков клиновиден (полосы равной толщины). Пусть для первой системы (см. рис. 8.1) [c.76]

Формулу пропускания для рассматриваемой системы при образовании полос наложения можно получить так же, как это было выполнено в 8 для двухзеркальной системы. Для этого необходимо проследить ход каждого луча при многократных отражениях в промежутках ММ и ММ. В результате можно выделить группы, в которых будут объединены лучи, прошедшие приблизительно равные оптические пути. Лучи в этих группах складывают по амплитуде с учетом разности фаз между ними. Некоторые из этих групп показаны на рис. 9.4. Вследствие недостаточной монохроматичности используемого источника света интерференционное взаимодействие [c.77]

На рис. 9.6 показано распределение интенсивности в рассмотренной системе при разных Я и заданном Я1 = Яз- Выражение (9.15) по структуре совпадает с (7.12). Однако характер распределения интенсивности в интерференционных полосах не совсем одинаков. Многолучевая интерференционная картина от двух отражающих поверхностей дает более узкие интерференционные максимумы, чем в случае получения многолучевых полос наложения от трех поверхностей при оптимальном выборе коэффициентов отражения Я1 и Яз- Это различие может быть и не очень большим, если в качестве средней пластины применить двойное зеркало (см. 19). [c.81]

Закономерности образования интерференционных картин, формируемых при наложении двух идентичных, но сдвинутых щ>уг относительно друга спекл-полей, свидетельствуют о том, что размеры и геометрическая структура областей существования интерференционных полос, а также распределение видности последних определяются главным образом тонкой структурой элементарных областей когерентности (спеклов), однозначно связанной с импульсным откликом изображающей системы. [c.210]

В голографии наложение плоских и сферических волн приводит к интересным и важным интерференционным явлениям. В этом случае вместо системы параллельных полос (рис. 9) мы получаем кольцевую картину, поперечное сечение которой изображено на рис. 11. Как и в случае, представленном иа рис. 8, параллельные плоские волны (набор Л), движущиеся слева направо, интерферируют со сферическими волнами (набор В), исходящими от [c.19]

Полосы наложения возникают при иптерферепции нескольких или многих когерентных пучков, получающихся в результате совместного действия двух или нескольких простых интерференционных систем . При этом считаем, что в каждой из систем интерференционные полосы не наблюдаются вследствие недостаточной монохроматичности используемого излучения. Длина когерентности используемого излучения значительно меньше оптической длины интерференционных промежутков, но разность оптических длин такова, что имеются условия для появления интерференционной картины. Полосы наложения могут наблюдаться, как в четырехзеркальных, так и в трехзеркальных системах, которые рассматривались в 8. [c.74]

Рассмотрим в качестве примера систему регистрации спектральной голограммы Фурье в двухлучевом интерферометре, в котором волновые фронты каждого из плеч образуют между собой малый угол 6 (рис. 41). Система интерференционных полос, регистрируемая фотографически в плоскости, параллельной биссектрисе угла, образованного волновыми фронтами, представляет собой некогерентное наложение систем монохроматических полос, отвечающих каждой длине волны Я. Как будет показано ниже, уравнение системы полос в плоскости фотопластинки имеет вид [c.177]

В практике применяются трех- и четырехлучевые интерференционные системы, а также системы двух- и многозеркальных многолучевых интерферометров. В многозеркальных интерференционных системах возможно наблюдение своеобразных интерференционных явлений, связанных с появлением так называемых полос наложения. [c.60]

Интерференционные полосы наложения могут возникать при наблюдении всех рассмотренных ранее типов полос. Рассмотрим только случай полос равной толщины, как более часто встречающийся. Выясним принцип образования интерференционных полос наложения на примере возникновения их в четырехзеркальной системе, изображенной на рис. 8.1. [c.74]

В самом общем случае суперпозиции двух произвольных электромагнитных полей Ej и Е2 (см. 5.1) было установлено, что равенство нулю среднего значения интерференционного члена исключает возможность возникновения интерференции и в этом случае интенсивности (освещенности) просто складываются. Лишь в тех областях пространства, где О, происходит интерференция. Но в 5.3 рассчитывалось наложение независимых интерференционных картин, осуществляемое с помощью простого оптического устройства. Видимость суммарной картины в некоторых случаях приближалась к единице. Это получалось тогда, когда при почти одинаковой ширине интерференционных полос максимумы одной их системы совпадали с максимумами другой. Очевидно, что этот метод пригоден и для случая Е хЕз, к изучению которого мы сейчас и перейдем. [c.203]

Пусть имеются две электромагнитные волны, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях, не интерферирующие одна с другой. С помощью оптических устройств можно разложить кансдую волну на две и получить две системы интерференционных полос, свести их вместе в какой-то области пространства и зарегистрировать отличную от нуля видимость суммарной картины. Рассмотрим эту возможность подробнее, исследуя наложение интерференционных полос, создаваемых источником неполяризованного света. [c.203]

Голографирование в реальном масштабе времени осуществляют экспонированием голограммы неподвижного объекта и наложением восстановленного с голограммы изображения на колеблющийся объект. В результате непосредственной ин-терференции восстановленного изображения с вибрирующим объектом образуется система подвижных (иногда их называют живыми) интерференционных полос, позволяющая исследовать вибрационные поля объектов в динамике визуально либо записывать их на фотопленку или видеорекордер. Метод особенно выгоден для получения информации об отклике объекта на изменение возбуждающих параметров (амплигуды или частоты колебания). Специфика метода заключается в необходимости фиксировать (проявлять) голограмму на месте экспозиции, что в случае приме-иения традиционных фотоматериалов непроизводительно. Применение специальных термопластичных материалов позволяет создавать исключительно эффективные Устройства, реализующие данный метод. [c.131]

Невозможность визуального наблюдения интерференционных полос от независимых источников света можно пояснить на примере идеализированных источников, излучающих квазимонохромати-ческий свет. Такой свет представляется колебаниями вида (26.3), в которых, однако, амплитуды а , а и фазы ф1, фа медленно и хаотически меняются во времени, т. е. испытывают заметные изменения за времена, очень большие по сравнению с периодом Т самих световых колебаний. Примером может служить излучение изолированного атома. Возбужденный атом испускает ряд или, как принято говорить, цуг волн в течение времени Хцзл, характерная длительность которого порядка 10 с (см. 89). В таком цуге содержится 10 —10 волн. За время т зл атом высвечивается и переходит в невозбужденное состояние. В результате различных процессов, например столкновений с другими атомами или ударов электронов, атом может снова вернуться в возбужденное состояние, а затем начать излучать новый цуг волн. Таким образом, получится после-довательность цугов,испускаемых атомом через малые и нерегулярно меняющиеся промежутки времени. Пусть теперь на экран попадают излучения от двух независимых атомов. При наложении двух цугов, излучаемых этими атомами, на экране получится какая-то картина интерференционных полос. Положение полос определяется разностью фаз между колебаниями обоих цугов. А такая разность фаз быстро и беспорядочно меняется от одной пары цугов к следующей. В течение секунды десятки и сотни миллионов раз или чаще одна система интерференционных полос будет сменяться другой. Глаз или другой приемник света не в состоянии следить за этой быстрой сменой интерференционных картин и фиксирует только равномерную освещенность экрана. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...