Энергетические и угловые распределения электронов при туннельной ионизации

Итак, обратимся непо сред ственно к туннельному эффекту. Формулы (9.3-9.4), приведенные выше, описывают полную вероятность туннельной ионизации, проинтегрированную по энергиям и углам вылета туннельных электронов. Формулы, из которых следуют энергетические и угловые распределения туннельных электронов, были получены в ряде работ [9.6, 9.13, 9.40, 9.49-9.50] различными методами. Конечные результаты, полученные в этих работах, одинаковы. Ниже искомые соотношения будут приведены, следуя работе [9.50], являющейся примером применения квазиклассического приближения квантовой механики [9.5 Г. [c.243]

Выражения для энергетических и угловых распределений туннельных электронов при эллиптической поляризации излучения значительно более сложны. Мы их не приводим здесь ввиду малого интереса к ним как с точки зрения процесса туннельной ионизации атомов, так и с точки зрения эксперимента, в котором, как правило, реализуется либо линейная, либо циркулярная поляризация лазерного излучения. [c.245]

Помимо приведенных выше выражений для вероятности надбарьерной ионизации в единицу времени, в работе [10.14] получены также и выражения для энергетических и угловых распределений надбарьерных электронов, которые мы здесь не приводим ввиду громоздкости. Отметим лишь, что качественно эти распределения аналогичны соответствующим распределениям в случае туннельной ионизации и отличаются от них только большей шириной. [c.261]

Введение. Из материала, приведенного выше, в разделе 9.3, следует, что при ионизации атомов и атомарных ионов в туннельном случае, когда параметр адиабатичпости 7 < 1, электроны образуются как непосредственно в результате туннелирования через квазистационарный потенциальный барьер (так называемые туннельные электроны), так и в результате неупругого рассеяния туннельных электронов на атомном остове (ионе) (так называемые вторичные электроны). В этом разделе основное внимание будет уделено туннельным электронам, так как их энергетические и угловые распределения характеризуют собственно процесс туннельной ионизации атомов и атомарных ионов. Вопрос о распределениях вторичных электронов будет лишь кратко упомянут в конце данного раздела ввиду его важной роли для ряда приложений. [c.243]

Теоретическое описание энергетических и угловых распределений. В интересующем нас случае туннельной ионизации возмущение является адиабатическим, так как частота излучения о <С где Е1 — как и выше, энергия связи электрона в атоме. Это дает основание для использования адиабатического приближения Ландау-Дыхне (см. [9.51, гл. VII]). Использование этого приближения и позволило получить в указанной выше работе искомые соотношения для энергий и направлений вылета электронов. Эти соотношения очевидным образом зависят от поляризации излучения, так как от поляризации зависит конечное состояние электрона, вышедшего из-под барьера. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...