Диэлектрики и магнетики

ТЕРМОДИНАМИКА ДИЭЛЕКТРИКОВ И МАГНЕТИКОВ [c.187]

Основные уравнения термодинамики для диэлектриков и магнетиков. Известно, что элементарная работа, отнесенная к объему диэлектрика и совершаемая при движении зарядов, создающих в нем поле, равна [c.187]

Термодинамика диэлектриков и магнетиков [c.129]

Рассмотренные в настоящей книге применения термодинамических законов к конкретным системам носят характер иллюстраций. Исключение составляет теория термодинамической устойчивости диэлектриков и магнетиков, в трактовке которой обычно не бывает ясности и которую я рассмотрел поэтому, может быть, слишком подробно. [c.6]

При исследовании равновесия и устойчивости диэлектриков и магнетиков придется рассматривать разного рода состояния неполного равновесия и равновесные изменения таких состояний. Уравнения Максвелла, конечно, должны все время выполняться. Однако в состояниях равновесия (полного или неполного) входящие в них производные по времени, очевидно, равны нулю, а при равновесных изменениях [c.151]

Мы условились, что внешние токи текут вне магнетика. При локальном изменении состояния магнетика там, где есть внешний ток, исчезает вариация потенциала (<5а = 0) и работа опять обращается в нуль 5А = 0. Таким образом, поддерживая неизменное распределение внешних зарядов и токов, можно создавать локальные изменения состояния диэлектрика и магнетика в окрестности любой точки пространства. Внешняя работа при этом равна нулю. [c.155]

Работа термодинамическая диэлектриков и магнетиков 157, 158 [c.237]

Работа термодинамическая диэлектриков и магнетиков — 175, 178 Равновесия термодинамического состояние — 25 Равновесия условие пространственно однородной системы — 114 Равновесия условие пространственно неоднородной системы — 122 Равновесия фаз условие — 127 Равновесное излучение — 92 [c.798]

Магнитострикция, электрострикция и пьезоэффект. Выражения (10.22) и (10.23) для дифференциалов термодинамических потенциалов диэлектриков (и аналогичные для магнетиков) позволяют установить ряд соотношений между различными их свойствами. [c.193]

Эти выражения представляют собой основу термодинамики диэлектриков (и при соответствующей замене электрических величин магнитными — магнетиков). [c.132]

Как видно из вышеизложенного, существует определенная качественная аналогия между характеристиками явлений, происходящих в диэлектриках и в магнетиках поляризация играет для диэлектриков ту же роль, что намагниченность для магнетиков, уравнения (4-1) —(4-8) по своей структуре аналогичны уравнениям (3-1) — (3-8), диэлектрическая восприимчивость ос соответствует магнитной восприимчивости х, проницаемость диэлектрика Е — магнитной проницаемости ц и т. д. [c.86]

ИЛИ ПОСТОЯННОЙ для газообразных неполярных диэлектриков. Отсюда следует так же, как для газов, стержней и магнетиков, что теплоемкость Ср зависит только от температуры и первое слагаемое в (16.14) есть полный дифференциал. Коэффициент во втором слагаемом для полярных диэлектриков вдали от области насыщения равен [c.83]

Внешняя работа выражается здесь как сумма работ отдельных элементов объема, и может сложиться впечатление, что каждый эле мент объема можно рассматривать как самостоятельную термодинамическую систему. Однако все эти системы связаны друг с другом, поскольку поле в любой из них зависит от состояния остальных. Поэтому нельзя рассматривать какой-либо элемент объема вне связи с остальными. Последнее станет особенно ясным, если сообразить, что заранее нельзя даже сказать, как в равновесии расположатся отдельные куски поляризованного вещества в пространстве. Действительно, диэлектрик (или магнетик) вместе с внешними зарядами составляет единое целое, а равновесное состояние, которое в конце концов получится из данного начального, однозначно определяется внешней обстановкой и энергией всей системы. [c.151]

Механическая работа,-однако, не является единственно возможной в термодинамике. Так, например, если система является диэлектриком или магнетиком и находится в электрическом или магнитном поле, то работа будет состоять в переносе электрического заряда или в намагничивании системы. Объем системы в обоих этих случаях остается практически постоянным. [c.9]

Особенно велика роль радиоматериалов в области микроминиатюризации радиоаппаратуры. Ее цель — создание малогабаритной радиоаппаратуры с очень большой плотностью упаковки радиодеталей. Эту задачу можно решить только с помощью современных радиоматериалов — диэлектриков, проводников, полупроводников и магнетиков. Так, для осуществления одного из видов микроминиатюризации — изготовление интегральной тонкопленочной микросхемы — требуется изоляционное основание (подложка) микрокристаллической структуры, шлифующееся по 14-му классу чистоты. Только в этом случае на поверхность подложки можно нанести микросхему, т. е, проводниковые, полупроводниковые и диэлектрические слои толщиной менее 1 мкм. Все материалы для интегральных микросхем должны обладать высокой степенью химической чистоты и стабильностью свойств. [c.5]

К аналогичному выводу приходят авторы работы [24], в которой теорема погашения получена иным путем из уравнений Максвелла и уравнений связи. При надлежащем выборе уравнений связи теорема применима для проводников и сверхпроводников, диэлектриков, оптически активных веществ (ср. [25,26]) и магнетиков. [c.120]

Электрическое и магнитное поля индуцируют в жидких и твердых телах (проводниках, диэлектриках и магнетиках) токи, дипольный и магнитный моменты. В результате взаимодействия токов и наведенных моментов с неоднородным переменным полем на жидкость или твердое тело действуют электромагнитные силы. Появляются качественно новые возможности управления движением тел. Такие задачи возникают во многих областях современной техники и технологии — при создании бесконтактных подвесов, новых видов транспорта, устройств для сепарации, транспортировки и упаковки деталей, очистки воды от диэлектрических примесей — нефти, мазута [45, 144-145]. Широко ведутся работы в области ферродинамики по созданию приборов и устройств, используюш их содержаш ие ферромагнитные частицы жидкости, движуш иеся в электромагнитом поле [146]. Другое направление исследований связано с созданием систем пассивной и активной стабилизации спутников, тросовых космических систем в режимах тяги или генерации электроэнергии в магнитном поле Земли [147, 148]. В рамках релятивистской электромеханики показано, что черная дыра, враш аюш аяся в магнитном поле, играет роль батареи, преобразуюш ей энергию враш ения в массу покоя и энергию выбросов в магнитосфере квазаров и активных ядрах галактик [149]. [c.311]

Приведем наиболее простые и часто встречающиеся выражения для bW. Р. системы при се расширении ( W = pdV (р — давлепие, V — объем системы). Если силы, действующие на ограничивающие систему стенки, не сводятся к нормальному давлению, выражение W пеобходимо дополнить, учтя касат. напряжения Р. поверхностной пленки t>W = —odS (о — коэфф. новерхпостного натяжения, 2 — изменение площади поверхности) Р, гальванич. элемента oW = = ed (е, — эдс, de — протекающий через элемент заряд). При рассмотрении диэлектриков и магнетиков имеется неск. вариантов выбора внешних параметров и неск. соответствующих им выражений для oW. Наиболее употребительны из них (рассматривается изотропный случай) l)(l/F)oH p = —(E/in)dD — полная Р. единицы объема диэлектрика, включая Р. за счет изменения плотности энергии электростатич. ноля (Е — напряженность поля, D — индукция) [c.260]

ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА — волна, у к-рой характе- ризующая её векторная величина лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонии, волн — волновому вектору к). К П. в. относят, иапр., волны в струнах или упругих мембранах, когда смещения частиц в них происходят строго перпендикулярно направлению распростраие- ВИЯ волн, а также плоские однородные эл.-магн, волны в изотропном диэлектрике иля магнетике в этом слу- чае поперечные колебания совершают векторы элек-1 трич, и магн. полей. [c.86]

Таким образом, дальше будет рассматриваться следуюш,ая система непроводяш,ий диэлектрик или магнетик, ограниченный, может быть, какими-либо твердыми стенками, а вне его — механическая система, некоторые частицы которой несут прикрепленные к ним электрические заряды. Внешние условия будут считаться неизменными, если механическая система движется стационарно, так что в каждой точке пространства все время находится заряд одной и той же величины, движуш,ийся с неизменной скоростью. В этих условиях в термической системе должно в конце концов наступить термодинамическое равновесие, однозначно определяемое состоянием внешней механической системы и энергией. Утверждая последнее, мы, конечно, несколько обобш,аем прежнюю формулировку принципа необратимости (постулат 1 см. 19), но вряд ли нужно на этом останавливаться. [c.148]

Сделаем одно общее замечание относительно систем, рассмотренных в этой и предыдущей задачах. Для диэлектриков (не сегнетоэлектриков) и магнетиков выше точки Кюри (не ферромагнетиков) величины векторов индукции D или В и влектрического йли магнитного моментов Р или М представляются однозначными функциями состояния, обращающимися в нуль при выключении поля Е и поля Я. В уравнении состояния А = А в, а) в связи с этим представляется естественным ограничение лишь линейным приближением по величине поля а [c.159]

Здесь (dVjdH)p j— изменение объема магнетика, вызванное магнитным полем и называемое объемной магнитострикцией dJ/dp)T,H — изменение намагничивания с изменением давления, при наличии внешнего магнитного поля (Н О) называемое магнитоупругим эффектом, а при отсутствии внешнего магнитного поля (Я = 0)—пьезомагнитным эффектом. Соотношение (10.29) связывает объемную магнитострикцию с этими эффектами. Аналогично, для диэлектриков из выражения [c.193]

Смотреть страницы где упоминается термин Диэлектрики и магнетики : [c.160] [c.615] [c.147] [c.148] [c.150] [c.152] [c.154] [c.156] [c.158] [c.160] [c.162] [c.164] [c.166] [c.168] [c.170] [c.172] [c.159] [c.179] [c.323] [c.134] [c.193] [c.579] [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...