Работа термодинамическая диэлектриков

Работа термодинамическая диэлектриков и магнетиков 157, 158 [c.237]

Работа термодинамическая диэлектриков и магнетиков — 175, 178 Равновесия термодинамического состояние — 25 Равновесия условие пространственно однородной системы — 114 Равновесия условие пространственно неоднородной системы — 122 Равновесия фаз условие — 127 Равновесное излучение — 92 [c.798]

Содержание Введение. Равновесие термодинамических систем, совершающих помимо работы расширения другие виды работы. Магнетики. Диэлектрики. Сверхпроводимость. Поверхностные явления. Газ и жидкость в поле тяготения. Жидкость в сосуде в состоянии невесомости. Излучение. Упругие твердые тела. Гальванические элементы. [c.246]

Для полупроводника или диэлектрика (рис. 8.2) термодинамическая работа выхода не соответствует работе выхода какого-либо реального электрона, если уровень Ферми лежит в запрещенной зоне и не совпадает ни с каким уровнем примеси. [c.209]

Термодинамические функции, состав и уравнение состояния плазмы канала. Преобразование электрической энергии, запасенной в реактивных элементах разрядной цепи, в работу по разрушению (диспергированию) твердых диэлектриков происходит через промежуточное состояние -внутреннюю энергию Е вещества в канале пробоя. В /12/ приведен анализ применимости для вещества пробоя конденсированного диэлектрика известных уравнений калорической формы [c.49]

В этом уравнении внутренняя энергия, как характеристическая функция, имеет независимые переменные энтропию, объем и момент поляризации диэлектрика, т. е. U S, V, Энтальпия, свободная энергия, термодинамический потенциал и их дифференциалы могут быть получены из уравнения (17) таким же путем, как и для магнетика во внешнем магнитном поле, когда совершалась работа расширения (сжатия) вещества (пример 2а). [c.94]

Рассмотрим в этом параграфе термодинамические свойства поляризующихся сред (диэлектриков), помещенных во внешнее электрическое поле Е. Как известно из электродинамики, полная элементарная работа, совершенная источниками электрического поля при изменении вектора индукции на Я), отнесенная к одному молю для [c.79]

Ориентирующее действие электрических (и магнитных) полей на НЖК было отмечено уже в самых ранних работах [18, 19]. Анализ ориентационных эффектов обычно проводится в приближении отсутствия объемных зарядов и токов, когда мезофазу молено рассматривать как идеальный диэлектрик. В этих условиях в рамках континуальной теория мезофазы термодинамическое равновесие системы ЖК (директор) — электрическое поле определяется из условия равенства момента вращения директора, вызванного полем, и упругого момента, стремящегося вернуть директор к первоначальному направлению. [c.85]

Внешняя работа выражается здесь как сумма работ отдельных элементов объема, и может сложиться впечатление, что каждый эле мент объема можно рассматривать как самостоятельную термодинамическую систему. Однако все эти системы связаны друг с другом, поскольку поле в любой из них зависит от состояния остальных. Поэтому нельзя рассматривать какой-либо элемент объема вне связи с остальными. Последнее станет особенно ясным, если сообразить, что заранее нельзя даже сказать, как в равновесии расположатся отдельные куски поляризованного вещества в пространстве. Действительно, диэлектрик (или магнетик) вместе с внешними зарядами составляет единое целое, а равновесное состояние, которое в конце концов получится из данного начального, однозначно определяется внешней обстановкой и энергией всей системы. [c.151]

Решение. В качестве термодинамической системы возьмем диэлектрик, находящийся между двумя пластинами плоского конденсатора. Работа, которую нужно совершить прн переносе электрического заряда Лд между двумя точками с разностью потенциалов ф, равна й Ш = — [c.61]

Конденсатор с диэлектриком. Вычислим работу, совершаемую внешним электрическим полем при поляризации диэлектрика. В качестве термодинамической системы возьмем диэлектрик, находяш,ийся между двумя пластинами плоского конденсатора. Из электростатики известно, что электрический заряд <7 = (s — плош,адь пластины, Sj —поверхностная плотность заряда), а электрическая индукция /) = 4тга . Потенциал связан с напряженностью электрического поля соотношением [c.17]

Термодинамические свойства поверхности ряда диэлектриков и полупроводников рассмотрены в обзоре [480]. В серии работ Задум-кина и др. [481—485] поверхностная энергия и поверхностное натяжение твердых тел (металлов и ионных кристаллов) вычислялись при высоких температурах относительно простым методом. Однако этот метод был подвергнут критике со стороны Бенсона и Юна [472]. [c.176]

Здесь изложение будет следовать работе [Maugin, Pouget, 1980]. Имея в виду исследовать в дальнейшем упругие диэлектрики и связанные с ними диссипативные процессы, введем предположение, что все термодинамические зависимые переменные из множества Л в области (X, t) зависят от переменных из множества [c.445]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...