Плазма без столкновений

ГЛАВА IV ПЛАЗМА БЕЗ СТОЛКНОВЕНИЙ [c.103]

Задача IV. 2. Найти продольную комплексную диэлектрическую проницаемость электронной плазмы без столкновений, если равновесное распределение электронов по импульсам имеет вид [c.124]

Задача IV. 8. Найти комплексную диэлектрическую проницаемость плазмы без столкновений, находящейся в постоянном, пространственно однородном магнитном поле при условии полного пренебрежения тепловым движе-пием частиц и в отсутствие потоков частиц в равновесном состоянии. [c.127]

Кинетическое уравнение вида (46,14) с самосогласованным но-ле и, определяющимся уравнениями (46.15), составляет, как мы знаем из содержания главы VI, основу теории плазмы без столкновений ), [c.185]

II. Флуктуации в плазме без столкновений [c.308]

В 89 мы рассматривали кинетическое уравнение для плазмы в приближении самосогласованного поля без учета столкновений между частицами. В этом параграфе мы перейдем к рассмотрению эффектов, вызванных столкновениями между частицами, и в результате преобразования интеграла столкновений в уравнении Больцмана мы получим кинетическое уравнение для плазмы (Ландау [44]). [c.515]

Большое разнообразие встречающихся в физике Н, у. м. ф. затрудняет развитие общих матем. методов их исследования. Лишь для сравнительно немногих Н. у. м. ф. доказаны теоремы существования и единственности, к таким относятся ур-ния Янга — Миллса, ур-ния Навье — Стокса в двумерном случае, ур-ния газовой динамики. Для ур-ний Навье — Стокса в трёхмерном случае теорема единственности решения задачи Коши до сих пор не доказана. Затруднена даже проблема классификации Н. у. м. ф. Часть их попадает под классич. разделение на эллиптич., гиперболич. и параболич. ур-ния, но значит, число важных Н. у. м. ф. (среди них Кортевега — де Фриса ур-ыие, Кадомцева — Петвиашвили ур-ние) не могут быть отнесены ни к одному из этих типов. Нек-рую классификацию Н. у. м. ф. можно осуществить на основе физ. соображений. Прежде всего это разделение на стационарные и ЭВО.ТЮЦ. ур-ния. Большинство стационарных ур-ний относится к эллиптич. типу. Среди эволюц. ур-ний, явно содержащих производные по времени, можно выделить консервативные Н. у. м. ф., сохраняющие интеграл энергии, и диссипативные Н. у. м. ф., описывающие открытые системы , обменивающиеся энергией с внешним миром . Одним из интересных достижений теории Н. у. м. ф. было обнаружение того факта, что консервативные Н. у. м. ф., как правило, являются гамильтоновыми системами, хотя явное введение кано-иич. переменных зачастую оказывается трудной задачей. Установлена гамильтонова природа большинства консервативных обобщений ур-ний Эйлера и даже системы ур-ний Власова, описывающих плазму без столкновений. Для гамильтоновых систем, близких к линейным, развиты методы теории возмущений, позволяющие учитывать нелинейные эффекты и производить статистич. описание решений. Все перечисленные выше универсальные Н. у. м. ф., за исключением Бюргерса ур-ния и Хохлова — Заболотской ур-ния, являются гамильтоновыми. [c.315]

Система уравнений (26.1) —(26.8), полутавшая название уравнений самосогласованного поля, легла в основу больпюго числа работ по теории колебаний и устойчивости плазмы. Продуктивность приближения самосогласованного поля впервые была показана А. А. Власовым [1]. Ниже мы рассмотрим несколько простейших задач кинетической теории плазмы без столкновений, основываясь на уравнениях самосогласованного поля ). [c.104]

П. п. в слабоионизованноЁ плазме без магнитного поля. В слабоиоЕизов. плазме, а также в полупроводниках и слабых электролитах имеется выделенная система отсчёта, связанная с нейтральной компонентой (в полупроводниках — с решёткой). Если столкновения заряж. частиц между собой несущественны, то потоки частиц определяются трением их о нейтральный газ и равны в этой системе [c.569]

Целый ряд важнейших свойств плаз.мы без столкновений связан со свойстпамп электромагнитного поля п плазме. Поэтому и флуктуации в плазме в первую очередь связаны с флуктуациями электромагнитного поля. Теория тепловых электромагнитных флуктуаций для любой среды, в том числе и плазмы, определяет флуктуации температурой и тензором комплексной диэлектрической проппцаемости, отличающим уравнения поля в среде от урапненнй поля в вакууме [1,2, 3 . Как известно, нет общей теории флуктуаций в неравновесных средах. Однако для плазмы — спсте.мы многих частиц со слабым взаимодействием — теория флуктуаций в неравновесном состоянии довольно хорошо развита. Такая теория представляет особый интерес для разреженной плазмы, в которой столкновения чрезвычайно редки и которая в связи с этим долгое время может находиться в термодинамически неравновесном состоянии. [c.308]

В слабых полях связь индукции D с напряженностью Е линейна i). Но уже в обычных средах эта связь не имеет мгновенного характера по времени значение 0(Л г) в некоторый момент времени i зависит, вообще говоря, от значений E(i, г) не только в тот же, но и во все предшествующие моменты времени (см. VIII, 58). В плазме к этому добавляется еще и нелокальность связи значение 0(Л г) в некоторой точке пространства г зависит от значений Е ( г) не только в той же точке, но, вообще говоря, и во всем объеме плазмы. Это свойство связано с тем, что свободное (т. е. без столкновений) движение частиц в плазме определяется значениями поля на всей их траектории. [c.149]

В случае более плотной плазмы во мн. случаях оказывается эффективным гибридное приближение, при к-ром динамика тяжёлых частиц описывается с помощью кинетич. ур-ний (как правило, без учёта упругих столкновений), а динамика электронов—гидродинамическими ур-ниями. Оно справедливо, если время свободного пробега ионов Ti To, = i/i i — времени жизни ионов в системе (L—характерный масштаб неоднородности), а время свободного пробега электронов г,, Хое—времени жизни электронов в системе. Гибридное приближение использовалось ещё в 1920-х гг. И, Ленгмюром и Л. Тонксом. В последующем оно применялось, в частности, при анализе плазмооптических систем [4 ] и обтекания спутников ионосферной плазмой [5]. [c.113]

Смотреть страницы где упоминается термин Плазма без столкновений : [c.104] [c.110] [c.112] [c.114] [c.116] [c.118] [c.120] [c.124] [c.126] [c.130] [c.188] [c.435] [c.90] [c.111] [c.289] [c.177] [c.187] [c.569] [c.651] [c.308] [c.537] [c.537] [c.537]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...