Флуктуации в плазме без столкновений

II. Флуктуации в плазме без столкновений [c.308]

В СВЯЗИ С приведенным выводом может показаться странным, что для вычисления интеграла столкновений оказалось достаточным рассматривать флуктуации в бесстолкновительной плазме. Это, однако, связано с тем, что при столкновениях в плазме существенны компоненты Фурье электрического поля с к 1/а 1//, что и позволяет пренебречь столкновениями. Ситуация здесь вполне аналогична той, которая имела место при выводе кинетического уравнения Больцмана в 16. Действительно, уравнение (16,10) как раз и означает пренебрежение влиянием столкновений на парную корреляционную функцию. [c.263]

Обычно козф. переноса, обусловленные М. п., зависят не только от парных столкновений частиц, но гл. обр. от взаимодействий волна — частица и могут на много порядков превосходить их классич. значения (см. Переноса процессы) в этих случаях говорят об аномальных диффузии и теплопроводности плазмы. Теория аномального переноса даёт спектры колебаний, возбуждаемых М. п. на нелинейной стадии развития неустойчивости. Если возникающую вследствие М. п. турбулентность можно представить в виде суперпозиции большого числа слабо взаимодействующих. между собой колебаний, то она описывается методом слабой турбулентности с использованием квазилинейного приближения. Часто турбулентность плазмы оказывается сильной, поэтому при расчётах спектральных характеристик флуктуаций используют перенормировочные теории и размерностные оценки. Коэф. аномальной диффузии О ) тпУтт длина волны, а — инк- [c.138]

Целый ряд важнейших свойств плаз.мы без столкновений связан со свойстпамп электромагнитного поля п плазме. Поэтому и флуктуации в плазме в первую очередь связаны с флуктуациями электромагнитного поля. Теория тепловых электромагнитных флуктуаций для любой среды, в том числе и плазмы, определяет флуктуации температурой и тензором комплексной диэлектрической проппцаемости, отличающим уравнения поля в среде от урапненнй поля в вакууме [1,2, 3 . Как известно, нет общей теории флуктуаций в неравновесных средах. Однако для плазмы — спсте.мы многих частиц со слабым взаимодействием — теория флуктуаций в неравновесном состоянии довольно хорошо развита. Такая теория представляет особый интерес для разреженной плазмы, в которой столкновения чрезвычайно редки и которая в связи с этим долгое время может находиться в термодинамически неравновесном состоянии. [c.308]

Эту трудность, однако, можно преодолеть в общем виде в случае бесстолкновительной плазмы. Заметим, что именно для бесстолкновительной плазмы задача о флуктуациях в стационарном неравновесном состоянии ставится в особенности естественным образом, поскольку в такой плазме в отсутствие внешнего поля любые функции распределения (р), зависящие только от импульсов частиц, являются стационарным решением кинетического уравнения. Коррелятор флуктуаций относительно такого распределения, как и в равновесном случае, будет зависеть от координат двух точек и от двух моментов времени только через разности т = ту—и 1 = 1 —Бесстолкновительность плазмы означает при этом, что рассматриваются времена малые по сравнению с 1/г, где V—эффективная частота столкновений. Излагаемый ниже метод применим именно в этих условиях бесстолкновительность используется в нем с самого начала. Он основан на непосредственном усреднении произведений точных флуктуирующих функций распределения [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...