Упругий удар шара о стенку

Рассмотрим шар (рис. В.4), движущийся в направлении х между двумя жесткими стенками, находящимися на расстояниях / от начала координат [10]. Пусть в начальный момент времени шар находился в начале координат и под действием импульса силы получил скорость X. Теоретически мы можем предсказать дальнейшее движение шара и его точное положение между стенками в любой момент времени t (предполагая, что имеет место абсолютно упругий удар шара о стенки), т.е. движение шара является полностью детерминированным, однако в реальной ситуации определить абсолютно точно начальную скорость нельзя. Мы ее знаем с определенной пусть очень малой погрешностью Д Xq, поэтому положение шара (координата х) тоже будет определяться с погрешностью, равной [c.13]

Упругий удар шара о стенку [c.189]

Вектор скорости остается в плоскости векторов р . При этом составляющая по вектору изменяется на противоположную. Шар 1 можно рассматривать как стенку. Тогда вектор р определяет направление нормали к стенке (рис. 53). Соотношение между векторами у и У2 согласуется с известным законом о равенстве углов падения и отражения при абсолютно упругом ударе шара о стенку. [c.165]

При упругом ударе шара о гладкую неподвижную стенку угол падения равен углу отражения. На какой угол у развернется вектор скорости шара после двух соударений со стенками, угол между которыми равен а Как будет двигаться шар, если а=т1/2 Движение происходит в плоскости, перпендикулярной стенкам [c.26]

В качестве примера практического применения новой формы второго закона Ньютона рассмотрим задачу об абсолютно упругом ударе шара массой т о неподвижную стенку (рис. 4.11). [c.189]

После упругого удара о стенку по нормали шар будет иметь скорость W, равную по модулю начальной скорости v и противоположно ей направленную. Полный импульс, полученный шаром за все время удара, и полное изменение количества движения будут равны —2mv. [c.190]

Чему равен импульс, полученный шаром во время упругого удара о стенку по нормали, если его масса т, а скорость до удара v> [c.341]

Абсолютно упругий шар массой 0,6 кг движется перпендикулярно К стенке со скоростью 3 м/с и ударяется о нее. Определите количество движения шара до удара о стенку и изменение количества движения шара в результате удара. [c.342]

Кинетическая теория рассматривает давление газа как результат ударов о стенки сосуда огромного числа молекул, находящихся в хаотическом тепловом движении. При этом молекулы движутся прямолинейно и равномерно, постоянно сталкиваясь друг с другом. Предполагают, что при ударе о стенку молекулы идеального газа ведут себя, как упругие шары, т. е. скорость их по абсолютной величине не меняется и сохраняется равенство углов падения и отражения. [c.24]

Рассмотрим более подробно такого рода газы. Мы считаем, что молекулы подчиняются общим законам механики, поэтому как при столкновениях молекул друг с другом, так и при ударах о стенку должны выполняться законы сохранения живой силы и количества движения центра тяжести. Мы можем, далее, делать самые различные предположения относительно внутреннего строения молекул если только эти два закона будут выполнены, то мы получим механическую систему, в известной степени аналогичную действительным газам. Наиболее простым будет такое предположение, согласно которому молекулы являются совершенно упругими, бесконечно мало деформируемыми шарами, а стенки сосуда — совершенно гладкими и такими жэ упругими поверхностями. Мы можем, однако, там, где ето удобнее, делать и другие предположения о законе действующих сил. Такие законы, поскольку они также находятся в согласии с общими принципами механики, будут обоснованы не более, но и не менее, чем предположение об упругих шарах, которое мы примем с самого начала [ ]. [c.31]

Пример 5. Однородный шар катится без проскальзывания по шероховатой горизонтальной плоскости. В момент времени /о он ударяется о шероховатую упругую вертикальную стенку. Найти послеударные скорости (рис. 3.16). [c.171]

Например, давление газа может быть истолковано как действие ударов молекул о стенки следующим образом в объеме куба с длиной ребра а находится N молекул с массой т и средней скоростью с. Представим для упрощения, что одна треть молекул движется перпендикулярно каждой паре граней куба и отражается от них как идеально упругие шары. При каждом ударе единичная молекула передает стенке количество движения 2 тс, поскольку скорость изменяется от +с до —с. Каждая молекула при скорости с проходит расстояние между гранями куба и обратно за время 2 aje. Секундное количество соуда- [c.22]

Шарик массой 20 г упруго ударяется о стенку под углом 30°. Скорость шарика до удара и после него имеет один и тот же модуль и=1 м/с. Угол падения равен углу отражения. Определите модуль и направление вектора изменения количества движения шарнка. (0,02 кг-м/с.) [c.341]

Использование этого приема требует тщательной оценки величины импульса внешней силы. Например, он правомерен в задаче о разрьше летящего снаряда, когда приравниваются импульс снаряда непосредственно перед разрывом и суммарный импульс осколков фазу же после взрыва импульс внешних сил (тяжести, сопротивления воздуха) мал ввиду малости времени взрьша Д/. А в задаче об упругом соударении шара с массивной стенкой, если стенку считать внешним телом, пренебречь импульсом упругой силы, действующей со стороны стегаси на шар, нельзя несмотря на малое время соударения, этот импульс велик, поскольку очень велика упругая сила. Это приводит к тому, что изменение импульса шара в результате соударения Ар по модулю вдвое превьш1ает импульс шара до удара/1 Ар = -2рд (рис. 24). [c.42]

Представим себе теперь наполненный газом сосуд произвольной формы объема 9, от стенок которого молекулы газа должны отражаться как совершенно упругие шары. Пусть часть АВ стенки сосуда площади о будет плоской. Направим ось абсцисс перпендикулярно к этой плоскости изнутри наружу. Давление на АВ, очевидно, не изменится, если мы представим себе за этим участком поверхности прямой цилиндр с основанием АВ, в котором участок АВ может перемещаться как поршень, оставаясь параллельным самому себе. Тогда удары молекул будут вдвигать этот поршень в цилиндр. Если же на этот поршень действует снаружи сила Р в отрицательном направлении оси абсцисс, то можно подобрать ее величину так, чтобы она уравно- [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...