Классическая равновесная плазма

Классическая равновесная плазма [c.242]

КЛАССИЧЕСКАЯ РАВНОВЕСНАЯ ПЛАЗМА 243 [c.243]

КЛАССИЧЕСКАЯ РАВНОВЕСНАЯ ПЛАЗМА 245 [c.245]

КЛАССИЧЕСКАЯ РАВНОВЕСНАЯ ПЛАЗМА 247 [c.247]

КЛАССИЧЕСКАЯ РАВНОВЕСНАЯ ПЛАЗМА 249 [c.249]

Перейдем теперь к изучению классической плазмы — системы, определение и описание которой было дано в разд. 6.5. При этом для простоты мы идеализируем плазму, используя для нее модель электронного газа, движуш егося в положительно заряженном нейтрализующем фоне Кроме того, будем учитывать лишь кулонов-скую часть взаимодействия между электронами короткодействующее отталкивание не будет рассматриваться, так как мы полагаем, что в разд. 20.2 и 20.3 нам удалось разобраться в физических следствиях взаимодействия такого рода. Как и в равновесных задачах, основное внимание будет уделено роли дальнодействующего взаимодействия ). [c.285]

Систематически излагается термодинамика и статистическая теория миогочастичных райиовесных систем. В основу статистической физики равновесных идеальных и неидеальных систем положены метод Гиббса и метод функций распределения Боголюбова. Излагается классическая и квантовая теория газа, твердого тела, равновесного излучения, статистическая теория плазмы и равновесных флуктуаций. Обсуждаются методологические вопросы курса, В книге рассматриваются также некоторые новые вопросы, еще не вошедшие в программу теория критических индексов, вариационный принцип Боголюбова, термодинамическая теория возмущений, интегральные уравнения для функций распределения (уравнение самосогласованного поля,, интегральное уравнение Боголюбова—Борна—Грина, уравнение Перкуса— Иевика). [c.2]

Любой диссипативный процесс в плазме приводит К её диффу.зии поперёк магн. поля. Усиление диффузии по сравнению с классической, скорость и к-рой определяется условием поддержания равновесного тока за счет движения в магн. поле среды (плазмы) с проводимостью о [lisjpMB a[ult, происходит как за счёт необходимости поддержания вторичных токов, так и (в случае редких столкновений) за счёт большого отклонения дрейфовых орбит запертых частиц от магн. [c.677]

Книга Р. Балеску посвящена систематическому изложению равновесной и неравновесной статистической механики классических и квантовых систем. В переводе она разбита на два тома первый из них посвящен равновесной, а второй — неравновесной статистической механике. Автор книги — профессор теоретической физики Брюссельского университета — хорошо известен своими работами по статистической механике заряженных частиц в частности, ему принадлежит вывод кинетического уравнения плазмы с учетом динамической поляризахщи (уравнение Балеску — Ленарда). Его книга Статистическая механика заряженных частиц была опубликована в русском переводе издательством Мир в 1967 г. [c.5]

Изложенные рассуждения основывались на классической механике. В квантовой механике плазменные колебания можно проквантовать. В соответствии с общими правилами квантования гармонического осциллятора энергия кванта плазменных колебаний называемого плазмоном) р=Ш , где й. — постоянная Планка, а плазменная частота Qe определяется соотношением (3.16). Квантование движения изменяет равновесное максвелловское распределение электронов в плазме. Если энергия электрона равна энергии одного нли нескольких плазмонов, то [c.54]

Классические откштые ловушки представтют собой цилиндрические системы, в Н0Т0Р1Х продольное магнитное поле, нарастающее к торцам, позволяет удерживать плазму. В результате отражения заряженных частиц от областей с сильным магнитным полем (магнитных пробок) плазма принимает равновесное состояние. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...